Трехмерная теория крыла

Трехмерная теория крыла (крыло конечного размаха) [c.56]

Тонкие тела, сверхзвуковое течение мимо 122 Трение, жидкостное 80 Треугольное крыло 138 Трехмерная теория крыла 55-64 Турбины, газовые 176-180, 183-186 [c.205]

Что касается теории трехмерного турбулентного слоя, то успехи в этой области менее значительны. Как известно, в настоящее время даже лучшие методы расчета плоского пограничного слоя являются эмпирическими. Вопрос распространения этих методов на трехмерные потоки остается неясным. Справедливость указанного ранее принципа независимости при обтекании крыла со скольжением в случае турбулентного слоя пока еще не установлена [40 ]. [c.145]

Применение теории несущей линии не вполне оправдано вблизи концов крыла. Если в концевом сечении лопасти хорда конечна, то теория элемента лопасти дает ненулевую подъемную силу при любой форме законцовки. Однако в действительности нагрузка лопасти на конце уменьшается до нуля, причем спад происходит довольно быстро (рис. 2.7). Это обусловлено трехмерностью обтекания концевой части лопасти. Так как скорост- [c.70]

Примерами пластин и оболочек как конструктивных элементов могут служить сплошное крыло малого удлинения или топливный бак. Подобные тела можно идеализировать с помощью обычных трехмерных элементов, описанных в гл. 5. Но такой подход оказывается неэкономичным, так как он приводит к конечноэлементной модели с большим числом степеней свободы. Повышения эффективности расчета можно добиться с помощью специальных конечных элементов, при построении которых используются дополнительно гипотезы теории пластин и оболочек. Последние учитывают то обстоятельство, что толщина мала по сравнению с габаритными размерами. [c.227]

До сих пор задачи, относящиеся к крыльям конечного размаха, изучались нами на основании теории вихрей, которые мы рассматривали образующими несущую линию или распределенными по поверхности. Непосредственно обтекания крыла трехмерным потоком мы не рассматривали ввиду непреодолимых трудностей, стоящих на пути к решению таких задач. Однако попытки некоторых авторов продвинуться в этом направлении, несмотря на трудоемкость и сложность вычислений, привели к конкретным и весьма интересным результатам, которые мы изложим здесь вкратце. [c.303]

Как мы видели в главе II, теория крыла должна рассматривать двумерные задачи крыльев бесконечного размаха и трехмерные задачи крыльев конечного размаха. Эти два класса задач встречаются также в сверхзвуковой теории крыла. Приведенное выше решение Акерета является решением для двумерной задачи в линеаризованном виде, т. е. в соответствии с нредноложеннем, что скорости, создаваемые наличием профиля крыла, малы но сравнению со скоростью полета. Дальнейшие приближения будут рассмотрены в следуюш,ем разделе. При обраш,ении к трехмерной задаче большинство исследователей использовали линеаризованную теорию. С номош,ью этого нриближеппого метода было накоплено обширное количество теоретической информации, особенно в последние десять лет, относительно теории распределения подъемной силы и вычисления индуктивного сопротивления и волнового сопротивления для различных форм сверхзвуковых крыльев. Этой работе в значительной мере способствовал тот факт, что трехмерную задачу установившегося сверхзвукового течения можно свести к задаче двумерного распространения волн. [c.121]

Последняя задача была хорошо известна до наступления эпохи сверхзвукового полета. Математики и физики-теоретики хорошо поработали в этой области, так что для новых применений в аэродинамике можно было без труда использовать уже готовые методы решения. Аналогия с распространением волн в двух нанравлениях не ограничена крыльями, но ее также применяют к сверхзвуковому течению вокруг топких обтекаемых тел. Действительно в одной из моих работ, выпол-ненной совместно с Нортоном Б. Муром в 1932 году, был применен один метод, хорошо известный в теории распространения волн, так называемый метод источников, для расчета сопротивления удлиненных тел типа ракет, двигаюш,ихся со сверхзвуковой скоростью [10]. Эта работа появилась до выхода массы статьей, рассматриваюш,их трехмерную теорию сверхзвукового крыла. [c.121]

До сих пор мы рассматривали задачу о пограничном слое в двумерном течении. Теорией трехмерного пограничного слоя в газе стали заниматься в середине 40-х годов. В 1946 г. В. В. Струминский обобщил основные интегральные методы расчета двумерного пограничного слоя на случай пространственного пограничного слоя газа на плоской пластинке, движущейся со скольжением. В самом начале 50-х годов опубликованы работы по трехмерному пограничному слою газа на поверхностях тел вращения, на стреловидных крыльях (В. Д. Хейз, Ф. К. Мур и др.). [c.326]

В отношении нового правила подобия для потока вблизи скорости звука возникает вопрос, насколько это правило зависит от предположения двумерности потока. При линейной теории по этому правилу влияние удлинения и формы в плане возрастает при числе Маха, приближающемся к единице. Это указывает, что трехмерный поток вокруг стреловидного крыла вблизи числа Маха, равного единице, более подходяще описываегся двумерным течением в плоскости, перпендикулярной направлению полета, чем двухмерным течением, взятым в обычном смысле. Расширение правила подобия на пространственный поток может привести к интересным результатам. [c.78]

В этой главе рассмотрены задачи, связанные с приложеинем аэродинамической теории к расчету обтекания профиля крыла. Характерной особенностью этого обтекания является образование плоского возмущенного течеиия около профиля. Для его исследования используются уравнения аэродинамики — более простые, чем для трехмерных потоков. [c.227]

Рассмотрим тонкое слабоизогнутое крыло п-роизвольной формы в плане, имеющее конечный размах и расположенное в сверхзвуковом потоке под малым углом атаки. Возмущения, вносимые таким крылом в поток, будут малы, и для исследования обтекания можно применить линеаризованную теорию, подобно тому, как это делалось при изучении маловозмущенного течения около тонкого профиля (см. 6.2). Условия такого течеиия были заданы для скоростей в виде (6.1.1). Если рассматривается линеаризованный трехмерный газовый поток, то эти условия должны быть дополнены заданием для составляющей скорости по осн г. В соответствии с этим для линеаризованного трехмерного возмущенного течения будут действительны соотношения [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...