Аргон скорость звука

Конечное равновесное состояние плазмы за разрывом соответствует точке Жуге на ударной адиабате волны поглощения. Скорость течения здесь равна местной скорости звука с. Результаты рассчитанной таким образом структуры волны световой детонации в аргоне представлены на рис. 5.9 [37]. Расчеты проводились при начальной плотности молекул в аргоне Л о=2,7-10 см для излучения неодимового лазера ( = = 1,06 мкм). [c.114]

Измерение скорости звука в аргоне (1988) позволило установить новое значение молярной газовой постоянной Д=8,314471(14) Дж моль- (1.7 ррт). [c.383]

Скорость звука существенно зависит от молекулярного веса так, скорость звука в аргоне при нормальных условиях меньше чем в воздухе, она равна 308 м/с, еще меньше эта скорость в двуокиси углерода — 258 м/с, в газообразном фреоне-12 скорость звука при 15 °С снижается до 120 м/с. [c.104]

Рис. 7.1. Зависимость скорости звука в аргоне от давления [9].

Рис. 7.2. Дисперсия звука в аргоне [во — скорость звука при низких (звуковых) частотах] [10].

Диаграмма на рис. 180 показывает, что аргон ведет себя как идеальный газ до температуры порядка 8000°К. В области, охватываемой диаграммой (Г<1000000°К), отрываются 7 из 18 электронов аргона. На диаграмме нанесены линии постоянной скорости звука и линии постоянной плотности г . [c.441]

В газообразных средах скорость звука зависит от плотности среды р и давления ра.с с =У уРа.с/р, где у — коэффициент адиабаты -= Ср/Ср, Ср и Сг—теплоемкость среды при постоянном давлении и при постоянном объеме. Для газов это отношение составляет от 1,668 для аргона до 1,28 для метана. Для воздуха оно равно 1,402 при 15° С и давлении 101325 Па. В жидких и твердых материалах скорость звука определяется плотностью материала [c.6]

Газ Аг имеет теплоемкость Су = ЗЛ/2 = 12,47 Дж/(К моль). Вычислите скорость звука в аргоне при Т = 298 К, используя соотношение между Ср и Су для идеального газа. Проделайте то же для N2, для которого Су = 20,74 Дж/(К моль). [c.76]

Далее, поскольку распределение по степеням свободы энергии сжатия, сообщаемой среде звуковой волной, отличается от термодинамически равновесного распределения, то при повышении частоты наблюдается уменьшение эффективной сжимаемости (см., например, фиг. 360) и, следовательно, увеличение скорости звука (дисперсия звука). Наконец, на еще более высоких частотах приток энергии во внутренние степени свободы прекращается, скорость звука снова перестает зависеть от частоты, и молекулярное поглощение, рассчитанное на длину волны, стремится к нулю. Хорошее совпадение экспериментально полученных значений а/р для одноатомных жидкостей, как например для ртути или для сжиженных газов (аргон, кислород, азот или гелий), со значениями, рассчитанными по классической теории, а также их независимость от частоты подтверждают справедливость этих рассуждений. Наряду с этой чисто термической релаксацией в жидкости может иметь место и структурная релаксация вследствие сравнительно медленного установления равновесия между упорядоченными и неупорядоченными областями, приводящая к аномалии поглощения звука. [c.301]

Скорость звука в жидком аргоне [133] [c.283]

Скорость звука в смесях паров эфиров алифатического ряда с аргоном (320 [c.298]

При расчетах различных пронесши, в которых плазма нспользу-ется в качестве рабочею тела, можно использовать также специальные 4 диаграммы. На рис. 179 показана такая диаграмма для 1 моля аргона, равного 39,94 кг, на которой нанесены линии постоянной скорости звука н линии постоянной плотности а на рис. 180 — 41-диаграмма водорода. Положите.лыюе ядро аргона окружено 18 электронами, распределенными но трем электронным оболочкам. Ионизация аргона начинается при температурах, больших 10 К, Так, при температуре 15 10 К плазма аргона имеет в своем составе лишь однократно ионизованные ионы, а при Ш К имеются даже семикратно ионизованные ионы. [c.403]

Аргон, поверхностное натяжение 564 —, скорость звука 557, 558 —, теплопроводность жидкого и газообразного 561—563, 679, 682 —, термодинамические свойства на линии насьпцения 543, 544 —,-- при различных температурах и давлениях 544—557 Арохлор-1428 см. Тетрахлордифенил Ацетилен газообразный, вязкость [c.716]

Затухание звука, как известно, может быть вызвано разными причинами. В чистых жидкостях основной причиной затухания являются потери за счет сдвиговой и объемной вязкости, а при больших интенсивностях — также рассеяние на дегазационных пузырьках, потери, связанные с возникновением кавитации, и т. д. В газах существенную роль помимо вязкости играет теплопроводность. Поскольку скорость акустического течения намного меньше скорости звука, эккартовское акустическое течение можно рассматривать ьак течение несжимаемой жидкости под действием градиента радиационного давления, вызванного затуханием в результате действия всех причин, в то время как торможение акустического потока обусловлено только сдвиговой вязкостью. Поэтому скорость потока определяется отношением всех диссшхатив-ных коэффициентов к сдвиговой вязкости [32]. Экспериментально ото, пожалуй, наиболее убедительно было показано по измерениям течений в аргоне [33], где объемная вязкость, как известно, равна нулю, а поглощение обусловлено только сдвиговой вязкостью и теплопроводностью. [c.233]

Смещение компонент Бриллюэна — Мандельштлма. Смещение компонент Бриллюэна — Мандельштама изучалось для нескольких веществ, главным образом жидкостей [11, 10, 30, 29, 61, 79, 92, 140, 151, 156—158, 169, 176]. Лишь в немногих работах определялась ширина компонент Бриллюэна — Мандельштама [10, 79, 29, 113, 169]. Если у молекул отсутствуют внутренние степени свободы, то измеряемая по сдвигу частоты скорость гиперзвука должна совпадать с низкочастотной скоростью звука. В принципе это можно проверить, наблюдая боковые компоненты в инертных газах. Измерения, проделанные для аргона при колшатной температуре и давлениях от 45 до 175 атм, действительно подтверждают указанное совпадение [158]. Недавно Флери и Бун [74] определили смещение компоненты Бриллюэна — Мандельштама в жидком аргоне вдоль кривой сосуществования фаз и вновь получили хорошее совпадение гиперзвуковых скоростей со скоростями звука, измеренными акустическими методами. [c.136]

Ван Даел и Ван Иттербек [80] провели много измерений скорости звука в аргоне, кислороде, азоте, водороде и параводороде в их жидкдм состоянии. На фиг. 16 приведены результаты для водорода и параводорода на частоте 2 ]У1Гц вдоль кривой насыщения в температурном интервале от тройной до критической точек. [c.191]

Ван-Иттербик и соавторы [46] по уравнению состояния (33) рассчитали термодинаг ические свойства жидкого аргона в интервале температур 90—130° К при давлениях 2—300 кПсм . В таблице [46] даны Ср и с , их отношение, скорость звука, дифференциальный дроссель-эффект, производные — —(" ) разности энтропии А5 = х]— х на пяти [c.112]

Новые измерения скорости звука в интервале температур от—78 до + 200° С при давлениях до 70 атм были выполнены при помощи интерферометра с двумя кристаллами Шнейдером и Тиссеном [4009] целью измерений было нахождение зависимости от давления второго вириального коэффициента и отношения теплоемкостей. Недавно Лакам [4825] выполнил измерения скорости звука в азоте при давлениях до 1150 атм. Лакам и Нури [4826] сообщают об измерениях в чистом аргоне при давлениях до 950 атм скорость звука растет линейно от значения 331 м/сек при давлении 91 стм до значения 700 м/сек при давлении 919 атм. [c.319]

Для проверки формулы (284) Бойер 12524, 4607] произвел на частоте 970 кгц интерферометрические измерения скорости звука в аргоне, гелии, азоте, кислороде и воздухе, свободном от СОз, вплоть до давлений 2 мм рт. ст. В исследованной области давлений скорость звука в аргоне повышается на 27%, в гелии—на 0,6, в кислороде—на 20, в азоте—на 16 и в воздухе— на 7%, Для одноатомных аргона и гелия формула (284) отлично подтверждается. Аналогичные измерения в разреженном гелии выполнил Гринспан 12923, 2924], использовавший для этого описанный в п. 2 настоящего параграфа интерферометр с двумя кристаллами. [c.328]

При очень точных измерениях поглощения необходимо более строго соблюдать полную плоскопараллельность поверхностей излучателя и отражателя интерферометра, чем при измерениях скорости звука ничтожные отклонения могут вызвать существенные ошибки. Пумпер [1646] экспериментально установил при измерениях в воздухе, аргоне и гелии, что неоднородности звукового поля влияют на результаты измерения поглощения. Помимо этого, следует учитывать коэффициенты отражения от отражателя и излучателя. Эти коэффициенты были сначала рассчитаны Хаббардом 928], а затем впервые измерены Кертисом [473] в воздухе и в СОд для металлических отражателей. Полученные значения оказались существенно меньше теоретических значений и, кроме того, обнаружили [c.330]

Как можно заключить на основании данных, приведённых в таблице 6, эти соображения качественно хорошо подтверждаются. Скорости звука в различных газах близки к скоростям движения молекул. Однако во всех случаях наивероятнейшие скорости движения молекул превышают соответствующие скорости звука. Это расхождение наблюдается и в случае аргона и гелия, значительно приближающихся по своему поведению к идеальным газам. [c.132]

Недавно С. И. Грибкова [320] измерила скорости звука в парах эфиров алифатического ряда и в смесях этих паров с аргоном. Как оказалось, скорости звука в этом случае могут быть с успехом подсчитаны с помощью уравнения, справедливого для идеальных газов. Поскольку согласие между экспериментально наблюдаемыми и рассчитанными теоретически величинами вполне удовлетворительно, возникает желание рассчитать, пользуясь представлениями элементарной кинетической теории, число степеней свободы, присущее молекулам различных эфиров. Таким образом, оказывается, что число степеней свободы /, существенно влиякицее на теплоёмкость, будет для диэтилового эфира равно 25, для этилпропилового эфира 1 = 30 и для дипропилового эфира = 35. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...