Температура характеристическая (внутренних

Внутреннее трение является исключительно структурно чувствительным свойством. Все процессы, связанные с понижением концентрации атомов различных элементов в твердом растворе, например при старении, а также создание в твердом растворе преимущественных сил связи, обусловливающих изменение объема, например упорядочение, наравне с ферромагнитными превращениями должны сопровождаться изменением характеристического пика на кривой изменения внутреннего трения с температурой. Пик внутреннего трения возникает при условии [c.241]

При Bi -+ О, когда внутреннее термическое сопротивление мало по сравнению с термическим сопротивлением на поверхности, температуры по толщине пластины распределяются равномерно. Как следует из характеристического уравнения (2.142), ц = (п — 1)я, а величина [c.197]

Так как при высоких температурах допустимо пренебречь квантованием энергии, это выражение должно совпадать со статистическим интегралом, деленным на объем ячейки а, так как g при переходе к интегрированию переходит в /Г / а, а не в с1Г. Сравнивая (45.3) с Z /a из формулы (40.4), находим а = Мы обращаем внимание читателя на то, что в этом параграфе мы впервые решили поставленную в 33 задачу — нашли объем элементарной ячейки а для шестимерного / -пространства трех поступательных степеней свободы. Этот объем оказался равным В следующем параграфе и в 48 мы убедимся в том, что аналогичные результаты получаются и при рассмотрении вращательных и колебательных степеней свободы каждая степень свободы вносит в объем ячейки а множитель к. Подчеркнем, что этот результат мы получаем в рамках распределения Максвелла - Больцмана для невырожденного газа, но с учетом квантования энергии. В главе V мы убедимся в том, что объем ячейки а может быть найден экспериментально и без учета квантования энергии, но на объектах, подчиняющихся распределениям Бозе - Эйнштейна и Ферми - Дирака, а именно — сильно вырожденных газах. Заметим в заключение этого параграфа, что поскольку характеристическая температура поступательного движения Т1 должна считаться равной нулю, квантование поступательного движения фактически не вносит никаких изменений в полученные в 40 формулы для внутренней энергии, теплоемкости, энтропии, химического потенциала. [c.219]

В предыдущем параграфе мы изучили квантование поступательного движения и видели, что характеристические температуры поступательного движения Т, необычайно низки, и поэтому при любых достижимых температурах Г, Ги Ае, Т. Это значит, что поступательное движение вносит полностью-классический вклад во внутреннюю 3 3 [c.220]

Характеристические температуры для различных внутренних степеней [c.182]

Законы Бойля—Мариотта и Гей-Люссака позволяют подсчитать параметры газа, если они изменяются при постоянной температуре или при постоянном давлении. Но часто (например, в цилиндрах компрессоров и двигателей внутреннего сгорания) все параметры, т. е. объем, давление и температура газа, изменяются одновременно. Для этого случая можно, пользуясь законами Бойля — Мариотта и Гей-Люссака, вывести уравнение связи параметров, которое называется характеристическим уравнением или уравнением Клапейрона. Обычно оно записывается так [c.35]

С увеличением концентрации раствора, очевидно, перераспределяются примеси между дефектными и внутренними слоями, эффект влияния облаков ослабляется- Одновременно начинает все сильнее сказываться влияние добавок на прочность сил межатомных связей. Характеристикой этих сил могут служить модули Яиц, характеристическая температура 0 и др. Если добавка увеличивает прочность связей (например, хром, молибден в железе), то /р растет (рис. 18, а), если ослабляет (например, железо в хроме, никель в железе и др.) — р падает. [c.740]

Из того факта, что температура характеризует термодинамическое равновесие системы, т. е. является термодинамически равновесным параметром, следует, что в состоянии термодинамического равновесия каждый из внутренних параметров системы является в общем случае функцией независимых внешних параметров и температуры. Это означает также, что для каждой из систем существуют два характеристических соотношения, первое из которых определяет энергию системы в виде функции независимых внешних параметров и температуры и называется поэтому калорическим уравнением состояния второе называется термическим уравнением состояния и определяет одну из обобщенных сил, например давление, в виде функции тех же параметров. [c.6]

Основное уравнение термодинамики связывает пять физических величин температуру, давление, объем, энтропию и внутреннюю энергию. Для каждой пары из этих пяти величин существует характеристическая функция. Кроме перечисленных, термодинамическим потенциалом может быть энтальпия Н = и + рУ. [c.47]

Покажем далее, что внутренняя энергия (как и другие характеристические функции) идеального газа зависит только от температуры. Ранее мы показали, что [c.16]

ДГ-лазеров. Заметим, что благодаря использованию полосковой геометрии пороговый ток /пор при комнатной температуре не превышает 100 мА. Заметим также, что /пор резко увеличивается с температурой. Для большинства диодных лазеров эмпирически было найдено, что этот рост подчиняется закону /пор ехр(7 /7 о), где То — характеристическая температура, зависящая от конкретного диода. Значение этой температуры служит показателем качества диодного лазера. Действительно, отношение двух значений порогового тока при двух значениях температуры, отличающихся между собой на величину ДГ, определяется из выражения /пор,//пор,= = ехр(Л7/7о). Следовательно, чем больше То, тем менее чувствителен пороговый ток /пор к изменению температуры. В случае рис. 6.47 можно сразу определить, что 7о 91 К (обычно То лежит в диапазоне от 70 К для худших лазеров до 135 К для лучших). Заметим, что на рис. 6.47 выходная мощность ограничена значением порядка 10 мВт. Большие выходные мощности (обычно выше 30—50 мВт) могут привести к столь высоким интенсивностям пучка, что могут разрушиться грани полупроводника. Заметим, что дифференциальный КПД лазера дается выражением y s = dP/Vdl, где V—напряжение источника питания. Выбрав V та 1,8 В, получаем T]i- = 40 %. В действительности имеются сообщения даже о более высоких дифференцнальных КПД (вплоть до 60 7о). На самом деле внутренняя квантовая эффективность (доля инжектированных носителей, которые рекомбинируют излучательно) еще больше (около 70 7о). Это [c.416]

Прежде чем выводить эти выражения, отметим важную черту, общую для всех внутренних степеней свободы. Расстояние между соседними энергетическими уровншш, соответствующими различным динамическим процессам, зависит, конечно, от упомянутых выше характеристических параметров. Если температура такова, что величина Ад Г много меньше расстояний между энергетическими уровнями, тепловое движение не может индуцировать переходы в возбужденные состояния. Поэтому молекула остается в основном состоянии, соответствующей вклад в а имеет постоянную величину, а вклад в су равен нулю. Говорят, что при таких температурах соответствующая степень свободы заморожена ). С другой стороны, при температурах, когда квТ значительно больше характеристического расстояния между уровнями, соответствующую энергию можно рассматривать как непрерывно изменяющуюся величину, и система ведет себя как классическая теплоемкость тогда равна IJ b, т. е. значению, соответствзгю-щему равнораспределению знергии. Такую ситуацию удобно опиг сывать с помощью представления о характеристической температуре i, которая вводится для каждой внутренней степени сво боды. Фактически она равна расстоянию между уровнями, поделенному на к в. Вклад некоторой степени свободы в теплоемкость схематически показан на фиг. 5.3.1, которая иллюстрирует приведенные выше соображения. Полная теплоемкость является су- [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...