Обратное рассеяние от длинного цилиндра

Обратное рассеяние от длинного цилиндра. Рассмотрим задачу [c.195]

Предполагается также, что kh >1. Такое же соотношение справедливо и для рассеянных звуковых полей. Если точка излучения-приема расположена в направлении, обратном направлению падения, то последнюю формулу необходимо умножить на выражение для диаграммы рассеяния, которое будет совпадать с формулой для диаграммы направленности отрезка длиной, равной удвоенной высоте цилиндра, т. е. 2h. Высота удваивается в связи с тем, что при обратном отражении набег фазы волны между концами цилиндра определяется величиной 2АЗ, где [c.199]

Для коротких волн становится непригодным анализ по методу разложения в ряд по функциям Более сложные методы анализа приводят к заключению, что для коротких волн половина рассеянной энергии (равная на единицу длины цилиндра рассеивается по законам геометрического отражения, преимущественно по всем угловым направлениям, идущим навстречу падающей волне, и имеет кордиоидную характеристику направленности. Вторая половина рассеянной энергии сосредоточивается почти целиком в направлении ср = 0 и создает тене-образующий луч, ограниченный в ближней зоне сечением цилийдра и дальше постепенно расходящийся он имеет интенсивность /о, но обратную фазу по отношению к падающей волне. Вследствие этого за цилиндром возникает зона тени. На границе зоны тени возникают дифракционные явления, дающие многочисленные максимумы и минимумы в характеристике направленности. [c.304]

Акустический импеданс спинного хребта составляет 2,5- 10 кг/м с, поэтому он дает больший вклад в рассеяние. Спинной хребет можно аппроксимировать цилиндром длины 0,65 L и диаметра 0,012 L. Наиболее сушественным для рассеяния акустических волн является плавательный пузырь, так как находящийся внутри него воздух почти полностью отражает звук. Плавательный пузырь можно аппроксимировать цилиндром длины 0,24 Z, и радиуса 0,0245 L. На рис. 3.16 приведен приблизительный диапазон экспериментальных значений сечения обратного рассеяния по данным работы Хаслетта (см. [150]). Эти данные огра шчиваются диапазоном 3 < L/k С 60, но можно ожидать, что при L/X > 60 преобладают геометрооптические эффекты и a/L должно быть пропорционально L/X)p, где р меняется от О (эллипсоидальная форма) до 1 (цилиндрическая форма) и далее до 2 (плоская форма). При /Я С 3 должно быть применимо рэлеевское приближение. В этом случае р = 4. [c.74]

Обратное расстояние от конечного цилиндра для точки излучения-приема, находящейся в дальней зоне. Если выполняется условие Го >й /Х, то точка излучения-приема находится в дальней (Фраунгофе-ровой) зоне. Это означает, что в пределах длины цилиндра h падающую волну можно приближенно считать плоской. В дальнейших преобразованиях будем предполагать, что h > д, т. е. цилиндр не вырождается в диск. Кроме того, здесь не учитывается отражение от торцов цилиндра, которое должно быть рассмотрено отдельно. Это означает, что угол падения в не слищком близок к тг/2. Для того чтобы вьшолнить переход от формул, описывающих рассеяние звука на бесконечном цилиндре, к формуле для ограниченного по длине цилиндра, воспользуемся соотношением (22.6) из работы [63] [c.199]

Еа = Кривые нанесены в безразмерной форме скорость взята в виде отношения / q, где q — скорость распространения при нулевой частоте, причем =.EJp, а демпфирование выражено через величину a fl/jo и пропорционально специфическому рассеянию в теле. Из фигуры можно видеть, что демпфирование максимально при /7t=1,18 и что при частотах выше или ниже этого значения оно быстро падает. Можно провести сравнение кривой скорости на фиг. 28 с дисперсионными кривыми, показанными на фиг. 14, для продольных волн в упругом цилиндрическом стержне. Дисперсия в последнем вызвана чисто геометрическими факторами, здесь же она обусловлена вязко-упругими свойствами тела. Интересно отметить, что тенденции дисперсии противоположны в этих двух случаях высокочастотные волны распространяются быстрее низкочастотных в вязко-упругом теле, тогда как в упругом цилиндре, диаметр которого сравним с длиной волны, имеет место обратное. Интересно было бы исследовать распространение волн в вязко-упругом цилиндре, диаметр которого сравним с длиной волны, поскольку здесь имеют место два противоположных эффекта. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...