Эдвардс

Фиг. 36. Летучие ножницы системы Эдвардса [64].

Рычажно-качающиеся ножницы—маятниковые [82] и устаревшие в настоящее время ножницы Эдвардса (фиг. 36). У этих ножниц ножи имеют качательное движение. близкое к прямолинейному при резании они движутся по направлению движения металла, а по окончании резания ножи примерно по той же траектории возвращаются в первоначальное положение. [c.972]

Продемонстрируем вывод уравнений при помощи мысленного эксперимента, предложенного Дои и Эдвардсом (1998). Пусть в момент времени t = Q образец, содержащий пену, внезапно однородно деформируется, а затем поддерживается при постоянной деформации. Поскольку несущая фаза не обладает жесткостью, система должна прийти в новое равновесное состояние, подобное начальному. Поэтому задача сводится к описанию того, [c.150]

Сомножитель во втором слагаемом, отнесенный к малому промежутку времени, то есть (As/At), есть ничто иное, как средняя скорость ламеллы, которая прямо пропорциональна векторам u(0,i) и u( ,t). Поскольку направления концевых звеньев каравана случайны, второе слагаемое в правой части равенства (С.15) после деления его на Д( пропадает. Поэтому уравнение (С.15) сводится к известному уравнению, впервые выведенному Дои и Эдвардсом (1998) для задачи о полимерной цепочке [c.175]

Печь Эдвардса подовая механизированная, прямоугольного сечения (рис. 115). Она состоит из металлического кожуха, футерованного огнеупорным кирпичом, имеет один или два ряда гребков, расположенных по длине печи, приводимых во вращение от общего вала, установленного над печью. Загрузку концентрата осуществляют через специальное отверстие в своде. Вращение гребков обеспечивает многократное перемещение обжигаемого материала от одной стенки печи к другой и одновременное продвижение его вдоль печи. В результате этого достигается достаточная продолжительность пребывания материала в печи (3— 6 ч), и создаются условия для его перемешивания. [c.276]

В некоторых случаях печи Эдвардса имеют специальные приспособления для изменения угла наклона печи, что позволяет регулировать скорость прохождения материала через печь при изменении вещественного состава обжигаемого концентрата. На предприятиях небольшой производительности (до 7—10 т/сут концентрата) используют печи с одним рядом гребков при более высокой производительности (10—50 т/сут) устанавливают печи с двумя рядами гребков. [c.276]

Имеющиеся экспериментальные данные о влиянии полного давления являются довольно ограниченными. Применительно к излучению СО а следует отметить данные Д. Эдвардса, охватывающие область повышенных давлений до 1,0 МПа, данные Н. X. Ахунова, К. Б. Панфиловича и А. Г. Усманова для области до 2,12 МПа и данные К. Б. Панфиловича и А. Г. Усманова, охватывающие область полных давлений до 6,56 МПа. [c.29]

Эдвардс Д. К., Излучательные характеристики" материалов. Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, № 2, 96 (1969). [c.66]

Эдвардс Д. Спектральные и угловые характеристики теплового излучения поверхностей для сброса тепла. — В сб. Прямое преобразование тепловой энергии в электрическую и топливные элементы . Инф. бюл. М., Изд-во АН СССР, 1966, вып. 11, с. 105—114. [c.259]

Недавно Бруэр, Эдвардс и Мендельсон [87] провели измерения эффекта для случая, когда по обе стороны щели находятся макросконические объемы жидкого гелпя. Их значения хорошо согласуются с общепринятыми данными [c.825]

Для низких температур результаты Капицы хорошо согласуются с данными по теплоемкости, хотя в общем они очень завышены, чтобы быть убедительными. Позднейшие данные, полученные в Оксфорде, систематически отклоняются от величин Крамерса, Васшера и Гортера, однако само отклонение невелико и не дает оснований сомневаться в согласии величин, полученных из измерений теплопереноса и теплоемкости. При температуре 1,2° К расхождение между значениями, учитывающими и не учитывающими фононную энтропию, равно 30%, тогда как величины Бруэра, Эдвардса и Мендельсона нигде не обнаруживают отклонений, больших+ 3%, в интервале температур от 1,2 до 1,7° К. Рассмотрение этих результатов вместе с данными по скорости второго звука не оставляет сомнений в том, что сверх текучая компонента не несет не только энтропии аномальных возбуждений, но и энтропии фононов. Хотя одно это и нельзя еще рассматривать как доказательство правильности теории Ландау, однако ясно, что это противоречит модели, предложенной Тисса. [c.826]

Обычные подковообразные магниты, миллионами потребляемые промышленностью, стоят сравнительно дорого. Исходное металлическое сырье приходится плавить, затем отливать индивидуальные заготовки и каждую из них отдельно обрабатывать на станках, подвергать магнетизации и отжигу. Английская компания А. Эдвардс оф Джеймс Нейл в городе Шеффилде перешла поэтому на производство резиновых магнитов, что позволяет существенно сократить технологическую цепочку. В резиновую смесь замешивают до 80 процентов по весу ферритовых частичек и пропускают эту смесь через формовочную машину. Оттуда она выходит в виде ленты, которую можно резать ножом на любые части и каждой из них придавать любую форму. Резиновые магниты уже нашли широкое применение в различных переключателях, реле, динамиках их прибивают к дверям, приклеивают к дверцам холодильников и т. д. [c.35]

В 1970 Д. Эдвардс [2 предложил модифнцпропонную 3. м. для объяснения ферромагнетизма переходных металлов с кристаллпч. решёткой пз идентичных атомов, часть к-рых имеет число х d-электропов, а остальные где Для более чем наполовину запол- [c.86]

Условные обозначения J —обменный интеграл между данным магнитным моментом и магнитными моментами в i-й координационной сфере, —константа взаимодействия Дзялошинского — Мория, D —константа одноосной анизотропии, ОЛН — ось лёгкого намагничивания, ИЛИ —плоскость лёгкого намагничивания, т —уд, спонтанная намагниченность, д —параметр порядка Эдвардса —Андерсона. [c.691]

Исходя из вышесказанного, разобьем все поровое пространство (газовый континуум) на систему активнььх каналов и систему пористых блоков, занятых свободным газом. Тогда можно считать, что каждый караван движется независимо в среднем гидродинамическом поле, которое учитывает коллективные эффекты. В данном подходе модель каравана пузырей выступает в роли модели Рауза в физике полимеров (Гросберг и Хохлов, 1989 Дои и Эдвардс, 1998). [c.148]

После окончания первого процесса релаксации караван пузырей движется змееподобно при неизменной длине. В каждый момент времени концы каравана изменяют свое местоположение в пространстве благодаря смещению хвостовой и головной точек каравана. Таким образом, после окончания первого процесса релаксации караван выползает из деформированной трубки и создает новый активный канал посредством случайного блуждания головного пузыря. Такой процесс высвобождения назовем вторым процессом релаксации. Аналогичная задача для полимерной цепочки рассматривалась де Женом (de Gennes, 1971), а также Дои и Эдвардсом (1998). В течение малого промежутка времени Af ламеллы перемещаются вдоль канала так, что звено каравана с координатой s занимает ту точку трубки, в которой в момент времени t находилось звено с координатой S -f As [c.152]

Физические свойства кремния приведены в табл. 3. Данные о дуговом спектре опубликованы Мак-Леннаном и Эдвардсом (621. Данные об искровом спсктре кремния получены теми же авторами и Сале 1821. Согласно Хаггинсу [43], кремний имеет сплошной снектр. [c.332]

Печи Эдвардса просты по конструкции и в обслуживании, они могут работать в широком диапазоне температур и поэтому пригодны для обжига концентратов с различным химическим и гранулометрическим составом. Низкий пы-леунос (0,5—1 %/массы исходного концентрата) позволяет обходиться без сложных пылеулавливаюш,их систем. Вместе с тем печи Эдвардса, как и всякие подовые печи, имеют серьезные недостатки, главными из которых являются низкая удельная производительность — около 0,25 т/(м сут) и трудность регулирования температурного и кислородного режимов обжига. Последнее затрудняет получение огарков надлежащего качества и ведет к снижению извлечения золота при последующем цианировании. В настоящее время печи Эдвардса сохранились на предприятиях небольшой производительности. [c.276]

Температурный предел большинства высокотемпературных камер 1000° или ниже. Бирк н Фридман [158] для температур до 1200° разработали камеру, в которой вместо пленки для фиксирования углов применяется счетчик Гейгера. Эдвардс, Спейсер и Джонстон [159] описали камеру, пригодную для исследований до 2200°. [c.277]

После того как капилляр нужного размера выбран, его нужно закрыть с одной стороны пробкой. Для этого пруток прозрачного кварца диаметром 3 мм вытягивают до такого диаметра, чтобы его можно было вставить в капилляр. Можно также изготовить маленький наконечник для паяльной трубки, вытянув трубку из тугоплавкого стекла. Узкое сопло должно быть таким, чтобы можно было получить пламя длиной около 19 мм. Вытянутый пруток вставляют в капилляр, как показано на рис. 147, б, а затем соединение запаивают, как показано на рис. 147, в. Если место соединения хорошо выровнено, то на капилляре не возникают утолщения, и пруток вращается между большим и указательным пальцами. Липсон и Эдвардс [160] описали простое приспособление для проверки того, что капилляр и пруток спаяны аккуратно, в одну линию. [c.280]

На основании рассмотренных работ можно сделать вывод о высокой надежности имеющихся экспериментальных данных о степени черноты Oj при полном давлении р = 0,Ю1 МПа и температурах до 1600 К в области значений />сОа от[,1-10 до ЬЮ МПа-м. В указанных условиях данные X. Хоттеля и X. Мангельсдорфа хорошо согласуются с данными Е. Эккерта. Максимальные расхождения не превышают 15 %. Как уже отмечалось выше, хорошо согласуются с непосредственными экспериментальными данными об интегральной степени черноты СОа также результаты расчетов, базируюш,ихся на спектроскопических характеристиках Oj, в частности расчетов Б. Лекнера, основанных на статистической модели полос поглош.ения, и расчетов Д. Эдвардса, основанных на экспоненциальной модели широкой полосы. [c.25]

Бивенс Дж. Т., Эдвардс Д. К., Лучистый обмен в замкнутом пространстве с направленными Boii TBaMH стенок. Труды амер. о-ва инж.-мех., сер, С, Теплопередача, № 3, 77 (1965). [c.66]

Поглощение (или испускание) излучения газами происходит не непрерывным образом во всем спектре, а в большом числе относительно узких полос интенсивного поглощения (или испускания). На фиг. 2.15 показан спектр поглощения водяного пара в дальней инфракрасной области (т. е. при "к — 18- 75 мкм), по данным Ренделла и др. [47]. Спектр состоит из большого числа пиков. На фиг. 2.16 представлен спектр поглощения углекислого газа по данным Эдвардса [48]. Спектр состоит из четырех полос поглощения, соответствующих длинам волн 15, 4,3, 2,7 и 1,9 мкм. [c.104]

Углекислый газ. На фиг. 2.16 представлен спектр поглощения углекислого газа. Как уже упоминалось, этот спектр состоит из полос, соответствующих длинам волн 15, 4,3, 2,7 и 1,9 мкм. Пласс [67] опубликовал данные по спектральной степени черноты СОг в зависимости от температуры в диапазоне волновых чисел 1800—2500 см" Эдвардс [68] представил экспериментальные данные и эмпирические соотношения для поглощения в инфракрасных полосах СОг при повышенных давлениях и температурах. На фиг. 2.26, а, б приведены средние значения коэффициентов поглощения по Планку и Росселанду для СОг в инфракрасной области. Из двух зависимостей для средних коэффициентов поглощения по Планку, представленных на фиг. 2.26, а, рекомендуются для использования данные работы [66]. [c.121]

Водяной пар. Пары воды оказывают влияние на испускание и поглощение излучения в промышленных топках, в струях ракетных двигателей, в камерах сгорания и в атмосфере Земли. В работе [69] приведены результаты измерений при низких тем-п ературах поглощения или испускания излучения парами воды для длин волн 1—3 мкм, а сильное поглощение или испускание в области 2,7 мкм было изучено несколькими исследователями [70—72]. Эдвардс и др. [73] представили результаты измерений интегрального коэффициента поглощения в области 1,38, 1,87, 2,7 и 6,3 мкм при температурах от 300 до 1100 К. На фиг. 2.27 приведен спектральный коэффициент поглощения водяного пара при 1000 К в области 2,7 мкм, полученный но измерениям Гольдштейна [74]. На фиг. 2.28, а, б приведены средние коэффициенты поглощения по Планку и Росселанду для инфракрасного излучения. [c.121]

Эдвардс Д. К., Лучистый теплообмен в объеме с несерой оболочкой, заполненном изотермической газовой смесью двуокиси углерода с азотом, Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, № 1, 3 (1962). [c.134]

Выражения (11.67а) и (11.68а) для углового распределения интенсивности выходящего излучения имеют ограничения. Согласно этим выражениям, на границе т = О интенсивность направленного внутрь излучения имеет конечное значение, несмотря на то что на этой границе отсутствует падающее извне излучение в направлениях О ц, 1. Эдвардс и Бобко [13] сопоставили распределение интенсивности выходящего излучения, полученное с помощью метода моментов самого низкого порядка (т. е. метода, эквивалентного Ррприближению), с точным решением Чандрасекара [1] для полубесконечной среды. Расхож- [c.447]

В атомной промышленности при осуществлении технологического процесса растворения тепловыделяющих элементов, имевших алюминиевую оболочку, в азотной кислоте была обнаружена сильная коррозия аппаратуры из нержавеющей стали. По сообщению Эдвардса [68], контакт алюминия с нержавеющими сталями в 3-н. HNO3 вызывал усиленную коррозию нержавеющих сталей. В этом можно убедиться, проанализировав данные, полученные автором (табл. 36). [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...