Законы Вольта

Согласно закону Вольта в замкнутой цепи из нескольких разнородных термоэлектродов с одинаковой температурой во всех переходных спаях термоток, не возникает. В соответствии с этим из рассмотрения цепей из двух А, В) и из трех (Л, В, С) термоэлектродов можно получить [c.174]

Первый закон Вольта при соединении между собой двух проводников между ними возникает контактная разность потенциалов, зависящая от вида вещества и температуры места контакта [c.214]

Второй закон Вольта разность потенциалов между крайними участками цепи, состоящей из последовательно соединенных проводников с одинаковой температурой, не зависит от вида промежуточных проводников и равна разности потенциалов, возникающей при непосредственном контакте крайних веществ. [c.214]

Фурье 226 Законы Вольта 235 [c.512]

На основании закона Вольта в замкнутой цепи, состоящей из двух разнородных проводников А я В, когда температуры мест их соединения одинаковы (4 = О и отсутствуют посторонние э. д. с., термотока не возникает. Вследствие этого необходимо принять, что возникающие при этом контактные термо-э. д. с. в местах соединения / и 2 равны между собой, но различны по знаку, и поэтому суммарная термо-э. д. с. Е цепи равна нулю [c.88]

Закон Вольта можно распространить также и на замкнутую цепь, состоящую из любого числа различных однородных проводников А, В, С,. .., М, N. Тогда при одинаковой температуре t мест их соединения сумма контактных термо-э. д. с. равна нулю [c.89]

Если известны термо-э. д. с. различных термоэлектродных материалов В, С, О,. .., N в паре с платиновым термоэлектродом А, то на основании закона Вольта можно определить термо-э. д. с. любой комбинации этих термоэлектродов между собой для опре- [c.96]

По закону Вольта в замкнутой цепи, образованной из любого числа разнородных проводников, не может быть получен ток, если температуры мест соединения этих проводников одинаковы. [c.88]

С помощью метода Томаса — Ферми можно вычислить полную энергию ионизации атома, т. г. энергию, необходимую для удаления всех электронов из нейтрального атома, путем вычисления электростатической энергии распределения для плотности зарядов в атоме. Искомая полная энергия будет равна половине этой электростатической энергии, так как для системы частиц, взаимодействующих по закону Кулона, средняя кинетическая энергия равна средней потенциальной энергии, взятой с отрицательным знаком. Расчет дает, что полная энергия ионизации —W , выраженная в электрон-вольтах, равна [c.210]

Для законов распределения формул (9) и (10) примем Ь = 0,5 (вольты), 00,2 = 0,288 (вольты), = 0,005 (радианы), Оо,4 = 0,004 1/сек) и предположим, что точность измерительных средств, применяющихся при контроле рассмотренных параметров системы, составляет 14% от их наибольших значений, оговоренных техническими требованиями. Пользуясь формулой (12), построим композицию законов распределения случайных величин и 63. Теперь с учетом изложенного преобразуем законы распределения случайных величин по следующим схемам [2] [c.39]

Падение напряжения в ошиновке рассчитывают по отдельным элементам ошиновки и прибавляют падение напряжения в контактах. На тех элементах ошиновки, в которых сила тока не изменяется по длине, падение напряжения может быть вычислено (в вольтах) по закону Ома [c.290]

Электрическое сопротивление. Единица сопротивления ом (Ом) — сопротивление проводника, в котором протекает ток один ампер при разности потенциалов на его концах один вольт. Закон Ома определяет размерность (см. (7.92)) [c.220]

Понятие об электрическом токе. Проводники и изоляторы электрического тока. Напряжение. Единицы измерения напряжения — вольт. Сила тока. Единица измерения силы тока — ампер. Сопротивление. Единица измерения сопротивления — ом. Закон Ома. [c.551]

Для газонаполненных фотоэлементов отступления от закона Столетова имеют место даже при малых освещенностях. Их вольт-амперные характеристики таковы, что достигнуть состояния насыщения фототока невозможно ни нри каких условиях. Они обладают значительной инерционностью и т. д., так что для фотометрических целей пользоваться ими не рекомендуется. [c.305]

Происхождение несмещенной компоненты в спектре рассеянного излучения обусловлено внутренними электронами атомов мишени. Ил энергия связи, особенно в тяжелых атомах, сравнима с энергией рентгеновских фотонов, и, следовательно, такие электроны уже нельзя рассматривать как свободные. Поэтому в акте рассеяния фотон обменивается энергией и импульсом с атомом в целом, а так как масса атома велика, то по закону сохранения импульса фотон практически не передает ему своей энергии. Фотоны, рассеянные внутренними электронами, образуют несмещенную компоненту. Из приведенных рассуждений ясно, почему эффект Комптона нельзя наблюдать в видимой области спектра. Энергия фотона видимого света составляет лишь несколько электрон-вольт. При этом даже внешние электроны нельзя считать свободными. [c.470]

Вольт-амперная характеристика воздушного промежутка с однородным электрическим полем представлена на рис. 2-3. На участке 1 кривой при низких значениях приложенного напряжения выполняется закон Ома плотность тока равна [c.67]

При изменении напряжения с на — / ток в полупроводнике потечет в обратном направлении и будет изменяться по такому же закону (рис. 54) это значит, что полупроводник имеет симметричную вольт-амперную характеристику. [c.93]

При приложении к слою газа электрического напряжения в нем возникает ток проводимости (рис. 9). С дальнейшим повышением напряжения наступает пробой газа (точка П на рис. 9). Пробой в однородном электрическом поле происходит в виде искрового разряда (искры), соединяющего металлические электроды, поме- Рис. 9. Зависимость тока от щенные в газовой среде. Явление напряжения (вольт-амперная пробоя газообразных диэлектриков характеристика) для воздуха в однородном электрическом поле описывается законом Пашена, согласно которому пробивное напряжение ( /пр) всякого газообразного диэлектрика (газа) есть функция произведения давления газа (р) на толщину (Л) слоя газа [c.15]

Р (в ваттах) = V (напряжение в вольтах) X I (сила тока в амперах). Но напряжение по закону Ома может быть представлено в виде произведения силы тока на сопротивление г. [c.10]

Для газового разряда сопротивление не является постоянным (R ф onst), так как число заряженных частиц в нем зависит от интенсивности ионизации и, в частности, от тока. Поэтому электрический ток в газах не подчиняется закону Ома и вольтам-перная характеристика разряда для газов является обычно нелинейной. [c.38]

Выше мы рассматривали спонтанное и вынужденное деление ядер на две части как наиболее вероятное деление. При оценке некоторых количественных соотношений (VIИ.4) для простоты расчетов мы принимали деление симметричным (fe = /а)- В действительности при спонтанном делении, а также при делении, вызванном тепловыми нейтронами и нейтронами с энергией в несколько мегаэлектрон-вольт, обычно образуются асимметричные осколки с массами в отношении 3 2. Неодинаковой оказывается и энергия осколков более легкий осколок приобретает большую энергию. Обозначим через Su < 2, М- , М , и соответственно энергии, массы и скорости осколков. Используя закон сохранения импульса, [c.306]

Были предложены системы с различными комбинациями показателей дий 10 ги1см (система Блон-деля), 10" г и 10 см (система Максвелла, в которой коэффициент Ро равен единице) и др. Наибольшее внимание привлекла система Джорджи а - Ъ, й = 2, т.е. 1 кг и 1 м. Обе эти единицы удобны для практики и непосредственно представлены международными эталонами. Поскольку система при этом образована так, что в нее была введена одна новая единица (любая из электрических или магнитных единиц, например ампер, вольт, ом), в выражениях для закона Кулона и электромагнитного взаимодействия неизбежно должны были появиться два новых коэффициента вместо одного в каждой из систем СГСЭ, СГСМ и СГС. [c.235]

Если, однако, воспользоваться МКСМ в нерационали-зованном виде, в которой основные единицы те же, что и в СИ, и единица сопротивления ом определяется так же, как вольт на ампер (поскольку независимо от формы записи уравнений закон Ома имеет одинаковый вид), то, учитывая, что в этом случае [c.276]

Устройство работает следующим образом. Управляющий сигнал для НЭ формируется с помощью БПУ интегратора ЭИНП-3/66, ГПН и ФФ1 по такому закону, чтобы коэффициент А в характеристике НЭ менялся пропорционально изменению произведения Вда (т) в формулах (Х.12) и (Х.13). Сигнал с ФФ1 поступает на базу транзистора Т1 (рис. 45, а), и его величина может регулироваться резистором R3, благодаря чему осуществляется управление вольт- [c.135]

ВОЛЬТ-АМПЁРНАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА — зависимость тока от приложенного к элементу электрич. цепи напряжения или зависимость падения напряжения на элементе электрич. цепи от протекающего через него тока. Если сопротивление элемента не зависит от тока, то В.-а. X.— прямая линия, проходящая через начало координат Ома закон). [c.336]

Вели темп-ра носителей зависит от электрич.. поля, то закон Ома не выполняется, а вид вольт-амперных характеристик П. (ВАХ) определяется мв. факторами. Разогретые носители могут, напр., оказаться в др. области энергетич. спектра и прв этом резко изменить свок) подвижность. Это может привести к неустойчивости, примером к-рой является Ганна эффект (см. также Плазма твёрдях тел). Др. видом неустойчиво- [c.41]

Толщина катодного слоя (КС) и его характерные времена весьма малы, поэтому он наиб, автономен и его свойства являются общими для большинства видов Т. р. Наличие большого скачка потенциала иа КС стационарного Т. р. (200—400 В) обусловлено тем, что поле в КС должно обеспечивать интенсивную ионизацию и усиление ионного и электронного токов. Ширина КС d равна неск. длинам ионизации электроном атомов или молекул газа. Если ср. плотность тока на катоде меньше величины нормальной плотности тока у , то ТС покрывает лишь часть катода. При увеличении тока площадь, занятая током, увеличивается пропорционально току, а напряжение на КС постоянно и равно нормальному катодному падению. Это важное свойство Т. р. наз, законом нормальной плотности тока, Тидродинамич. модель (Энгеля — Штеенбека) однородного вдоль катода КС [юсту шрует, что величины и / равны мин. напряжению и соответствующей ему плотности тока тсоретич. вольт-амперной характеристики (ВАХ). Эта мо- [c.116]

Разряды в постоянном поле. Законы прохождения электрич. тока через газы значительно сложнее, чем через металлы и электролиты лишь в редких случаях они подчиняются закону Ома. Их электрич. свойства описьгвают вольт-амперной характеристикой (ВАХ). Если в стеклянную трубку, наполненную к.-л. газом, ввести два электрода, подключённые к источнику пост, напряжения, то даже при небольшом напряжении (К<100 В) сверхчувствительный прибор зарегистр ует протекание очень слабого тока -- 10 А. Ток создаётся вытягиванием полем на электроды зарядов, образующихся под действием космич. лучей и естеств. радиоактивности. ли облучать газ рентг. или радиоакт. источником, ток повысится до 10 А. При повышении напряжения ток сначала возрастает, затем достигает насыщения (чему соответствует полное вытягивание всех зарядов, образуемых внеш. источником)—участок АВш рис. 1. [c.509]

Падение напряжения в ниппеле рассчитьшается (в вольтах) по закону Ома [c.289]

Приведем некоторые экспериментальные результаты. На рис. 2 представлена зависимость тока разряда Jo и тока выноса J от потенциала коронного разряда Lpo при наличии сетки 4 (значки 1) и без нее (значки 2). Величина L и скорость газа г o на срезе сопла равнялись 18 см и 95 м/ с. Ток эмиссии иглы резко возрастает при увеличении Lpo И практически не зависит от условий вниз по потоку от сетки 3. Полученная вольт-амперная характеристика довольно хорошо описывается зависимостью Jq = k(fo((fo — где — начальный потенциал разряда и к = onst, которая представляет собой так называемую редуцированную характеристику [6]. Эта теоретическая зависимость показана на рис. 2 штриховой кривой. Заметим, что величина Jo пропорциональна скорости образования заряженных частиц в объеме источника [7]. Если зависимость Jq от ipo характеризуется непрерывным возрастанием во всем диапазоне ipo, то величина J резко возрастает при ip а затем практически перестает зависеть от (ро. Это означает, что ток выноса достиг своего предельного значения, которое не зависит от скорости образования заряженных частиц. Таким образом, эксперименты подтвердили существование режима насыщения, который характеризуется условиями = со, а = О и законами подобия (4.6). Величина J существенно зависит от граничных условий, которые в формулах (4.6) учитываются зависимостью /°(0- [c.366]

Произведенные еще ранее в ряде стран измерения выявили отличие единицы электрического сопротивления Британской ассоциации от точного значения —10 ед. СГСМ —более чем на 1 %. Поэтому со всей тщательностью был изготовлен новый вещественный эталон ома, а также эталоны ампера и вольта. Но в дальнейшем выяснилось, как и следовало ожидать, что между изготовленными эталонами и их прообразами имеются хотя и небольшие, но все же ощутимые расхождения — порядка нескольких сотых долей процента. Было решено принять эти эталоны в качестве законных между- [c.13]

Биполярная инжекция характеризуется еще более сложными вольт-аыперны-ми характеристиками, чем монополярная. Один из типичных случаев такой характеристики приводится иа рис. 2.3,6. Предполагается, что диэлектрик содержит только один тип неглубоких уровней. Линейный участок, где выполняется закон Ома, на рис. 2.3,6 не показан. На участке 2 роль ловушек, как и в случав монополярной инжекции, сводится к понижению подвижности носителей заряда. [c.50]

Таким образом, в рассматриваемом режиме соблюдается закон Ома. В вольт-амперной характеристике этот участок отображается ее линейной частью О А на рис. 3.1. При дальнейшем росте напряжения упомянутый баланс процессов образования ионов и их рекомбша-ции нарушается за счет уноса ионов током. Ток начинает расти медленнее, чем напряжение, и вольт-амперная характеристика начинает загибаться (участок Лв на рис. 3.1). Процесс обеднения концентрации ионов продолжается с ростом напряжения и при определенном его значении наступает насыщение тока, что соответствует горизонтальной части ВС кривой на рис. 3.1. Все ионы, создаваемые под воздействием внешних ионизаторов, уносятся к электродам, и плотность тока определяется числом ионов, создаваемых за секунду, и зарядом иона [c.45]

При использовании источника питания с нежесткой вольт-амперной характеристикой в выражении (22) необходимо учитывать изменение напряжения в процессе размерной ЭХО. Исследования X = f ) при напряжениях от 11 до 17 В показывают, что в указанных пределах изменения напряжения коэффициент v остается практически постоянным, а Ь изменяется по линейному закону [c.123]

Очень важным условием хорошей работы мостовой неуравновешенной схемы с термоприемпиками-нагревателями является электрическая и тепловая симметрия плечевых элементов, выполняющих одновременно функции термоприемннка и нагревателя. При этом должно выполняться требование полного совпадения вольт-амперных характеристик соседних элементов. Не-симметрия элементов проявляется в том, что при изменении напряжения питания сбалансированного моста выходное напряжение его изменяется по неопределенному закону. Это вносит боль- [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...