Кванты световые —см. Фотоны

Карно формула 136 Кванты световые— см. Фотоны Кенига формула 69 Кеплера закон второй 149 [c.342]

Если мы рассмотрим схему таких измерений на основе метода Юнга (рис. 6. 48), то найдем ответ на вопрос, почему в этой схеме столь мало света, что возникают серьезные трудности с ее лекционной демонстрацией. Простые оценки показывают, что световой поток в интерферометре должен быть столь мал, что его средняя энергия <И не превышает одной десятитысячной от энергии кванта /iv. А это значит, что в каждую секунду излучается 10 — 10 фотонов, способных интерферировать. Если исходить из равномерного во времени их испускания, то между каждым попаданием такого фотона в интерферометр проходит Ю" — 10" с, в то время как путь его до приемника, как правило, не превышает 50 см, т.е. должен занимать менее 10" с. Следовательно, интерферометр подавляющую часть времени пуст, а пролетающий через него каждую микросекунду одиночный фотон попадает в одну из двух щелей с вероятностью, определяемой условиями эксперимента. Наблюдение за более длительный промежуток времени и дает на выходе статистическое усреднение, т.е. интерференционную картину. [c.451]

Частица — носите.ль В1 у ренней энергии Sq, отвечающей массе т, — движется в новой системе со скоростью —г ее энергия в этой системе равна S = SqI J — (см. (47)). Энергия частицы в движущейся системе возрастает до бесконечности, когда v ( 3- 1). Двигаться со скоростью света могут только такие частицы, для которых энергия покоя (или масса) равна нулю. Таковы световые кванты (фотоны), для которых, согласно (52) и (36), энергия S связана с ньютоновским импульсом q соотношением [c.468]

О приведенном здесь выводе формулы Планка предполагалось, что каждое нормальное колебание (мода) электромагнитного поля в полости может обладать энергией г=пНы. Возникает вопрос, как нужно интерпретировать целое число п в рамках гипотезы световых квантов. Предположение, что энергия одного кванта света может быть равна пНы, противоречит опыту (фотоэффект, см. 9.5). Поэтому нужно считать п числом тождественных световых квантов (фотонов) в одной моде. Когда п уменьшается или увеличивается на единицу, говорят о поглощении одного фотона или испускании одного фотона [c.436]

Напомним основные положения и определения теории теплового излучения. Излучение характеризуется частотой колебаний электромагнитного поля V или длиной волны X, связанной с частотой через скорость света с X = /v. В дальнейшем мы всегда будем иметь дело со средами, в которых показатель преломления очень близок к единице, так что под с будем подразумевать скорость света в вакууме, равную с = = 3-10 см сек. С квантовой точки зрения излучение рассматривается как совокупность неких частиц, фотонов или световых квантов, энергия которых связана с частотой эквивалентного поля посредством постоянной Планка к = 6,62-10- эрг-сек. Обычно энергию кванта ку ) измеряют в электрон-вольтах. Один электрон-вольт — это энергия, которую приобретает электрон при прохождении разности потенциалов в 1 вольт [c.96]

Относительная квантовая флуктуация уменьшается с увеличением общего числа фотонов п. Поэтому в обычных световых измерениях мы не улавливаем этих флуктуаций. Достаточно сказать, что в потоке 1 лм за секунду пролетает около 2-10 квантов, следовательно, относительная квантовая флуктуация равна 1,4-10- , т. е. немногим более стомиллионной. Никакой фотометр ие может уловить столь малой величины. Но если п становится малым, квантовые флуктуации могут оказаться весьма заметными, причем совершенно не имеет значения, что определяет малую величину п малая освещенность, малое поглощение, малая площадь или малая длительность [см. формулу (110)]. [c.95]

Хорошо описывая распространение света в матер, средах, волн. О. не смогла удовлетворительно объяснить процессы его испускания и поглощения. Исследование этих процессов фотоэффекта, фотохим. превращений молекул, спектров оптических и пр.) и общие термодинамич. соображения о вз-ствии эл.-магн. поля с в-вом привели к выводу, что элем, система атом, молекула) может испускать или поглощать энергию лишь дискр. порциями (квантами), пропорциональными частоте излучения V. Поэтому световому эл.-магн. полю необходимо сопоставить поток квантов света — фотонов. В простейшем случае энергия, теряемая или приобретаемая изолированной квант, системой в элем, акте вз-ствия с оптич. излучением, равна энергии фотона, а в более сложном — сумме или разности энергий неск. фотонов (см. Многофотонные процессы). Явления, в к-рых при вз-ствии света и в-ва проявляются квант, св-ва элем, систем, изучаются в квантовой оптике методами, развитыми в квантовой механике и квантовой электродинамике. [c.490]

В энергетическом спектре полупроводника уровни электронов при нормальных условиях лежат в пределах валентной зоны (см. гл. II). При прохождении тска часть электронов переходит в свободную зону, что приводит к появлению в валентной зоне дырок . Энергия, требуемая для образования пары электрон-дырка, равна ширине запрещенной зоны. При рекомбинации электрона с дыркой, т. е. при переходе электрона из свободной зоны в заполненную, выделяется энергия в виде кванта светового излучения (фотона) или кванта звукового излучения (фонона). [c.161]

А. Эйнштейн, который первым расширил содержание понятия квантов и првдал им новую физическую трактовку. Мы уже обсуждали выше (см. 5) трактовку фотоэффекта, предложенную А. Эйнштейном. Теперь ясно, в какой обстановке она появилась. Это была первая (после Планка) работа, в которой новая физическая постоянная А была применена для объяснения физических явлений. Эйнштейн ввел в физику представление о фотонах (световых квантах), как о самостоятельных частицах света с энергией E=hv. Вместе с этим в физику вошли представления [c.158]

Изложенный комплекс свойств С. полностью охватывает все особенности законов его распространения. Совершенно иные свойства, не укладывающиеся в волновую схему, обнаруживаются в явлениях излучения и поглощения С. веществом. Действия С. и спектральные закономерности показывают, что энергия С., по крайней мере в момент излучения, и поглощения, сосредоточена в нек-рых центрах, т. н. световых квантах, или фотонах, с энергией ку, где к—универсальная постоянная, равная 6,55эрг-ск. Наиболее естественно предпо.иожение, что и распространение С. происходит в виде отдельных корпускул (фотонов), хотя эта гипотеза принципиально не м. б. вполне доказана на опыте, т. к. для экспериментального изучения особенностей распространения необходимо заставить С. действовать на вещество, т. е. поглотиться. Попытки воздействовать С. на С., именно обнаружить столкновения фотонов при пересечении интенсивных свойств пучков, дали отрицательный результат. Фотоны либо совершенно свободно проникают друг через друга либо чрезвычайно малы (размеры менее см)- [c.146]

Мы уже упоминали в п. 2.5.7 о неожиданно сильном эффекте надпороговой ионизации атомов — электроны, уже освобожденные полем из атомного плена , продолжают интенсивно поглощать фотоны из падающего лазерного излучения. Электронный континуум оказывается как бы структурированным под действием лазерного излучения в спектре энергии фотоэлектронов образуются многочисленные пики, разнесенные на величину кванта энергии электромагнитного поля (см. рис. 2.23д). Когерентный оптический отклик квазисвободных электронов, совершающих вынужденные колебания большой амплитуды в поле мощной световой волны в окрестности материнских ионов, оказывается сильно нелинейным, что может привести к генерации множественных оптических гармоник, хорошо сфазированных друг с другом, а следовательно, и к генерации сгустков электрического поля длительностью порядка 10" — 10 с (в аттосекундном диапазоне). [c.183]

Для пробоя газов на оптич. частотах требуются огромные электрич. поля порядка 10 —10 В/см, что соответствует интенсивности светового потока в луче лазера 10 —10 Вт/см (для сравнения, СВЧ-пробой атм. воздуха происходит при напряжённости поля 10 В/см). Возможны два механизма С. п. газа под действием интенсивного светового излучения. Первый из них не отличается по своей природе от пробоя газов в полях не очень больших частот (сюда относится и СВЧ-диапазон). Первые затравочные эл-ны, появившиеся по тем или иным причинам в поле, сначала набирают энергию, поглощая фотоны при столкновениях с атомами газа,— этот процесс явл. обратным по отношению к тормозному испусканию квантов при рассеянии эл-нов нейтр. возбуждёнными атомами. Накопив энергию, достаточную для ионизации, эл-н ионизует атом, и вместо одного появляются два медленных Эл-на, процесс повторяется. Так развивается лавина (см. также Лавинный разряд). В сильных полях такой процесс осуществляется достаточно быстро и в газе вспыхивает пробой. Второй механизм возникновения С. п., характерный именно для оптич. частот, имеет чисто квантовую природу. Эл-ны могут отрываться от атомов в результате многоквантового фотоэффекта, т. е. при одновременном поглощении сразу неск. фотонов. Одноквантовый фотоэффект в случае частот видимого диапазона невозможен, т. к. потенциалы ионизации атомов в несколько раз превышают энергию кванта. Так, напр., энергия фотона рубинового лазера равна 1,78 эВ, а [c.668]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...