Граничные условия второго рода для давления

Решая уравнения пузырьковой жидкости с граничным условием второго рода (6.7.11), можно найти течение в пузырьковой области и давление на поршне П(t). При необходимости это решение можно уточнить во втором приближении, определив по П(i) [c.101]

Граничные условия второго рода для давления [c.278]

Участок кривой АВ является характерным для кризиса теплообмена первого рода и представляет собой зависимость кр1 = /(л ) при заданных значениях давления и массовой скорости. Отрезки ВС и D характеризуют кризис теплообмена второго рода, обусловленный высыханием очень тонкой пристенной жидкой пленки (микропленки) [45]. Таким образом, точкой В определяется минимальное значение плотности теплового потока, при котором в заданных условиях возникает кризис теплообмена первого рода или максимальное значение = при котором может возникать кризис теплообмена второго рода. Паросодержание в точке В называется граничным паросодержанием х% независимо от того, имеет ли участок ВС вид вертикальной линии или резкое падение q на этом участке сопровождается незначительным ростом х. Как показывает [c.315]

Граничные и временные краевые условия позволяют выделить конкретный изучаемый процесс из общего класса явлений, описываемых совокупностью уравнения распространения тепла в движущейся среде, уравнениями движения вязкой жидкости и сплошности. Основным пространственным краевым условием для движущейся жидкости является характеристика скорости течения вблизи твердой поверхности. Из условия прилипания граничного слоя жидкости к поверхности стенки касательная составляющая вектора относительности скорости на стенке равна нулю. Для непроницаемой стенки в случае отсутствия какого-либо физико-химического процесса, сопровождающегося поглощением или выделением жидкости, нормальная составляющая скорости относительного течения также отсутствуют. Для входа и выхода жидкости из зазора обычно задают распределения скоростей и давления. Условия теплообмена различаются следующими краевыми условиями условием первого рода — задается распределение температуры на поверхностях в функции координат и времени второго рода — характеризуют распределение теплового потока на границе в функции координат и времени третьего рода — выражают зависимость температуры твердой стенки от температуры окружающей среды через коэффициенты теплоотдачи = ср+<7/ i = ср-(аст/а)(аг/аи)ет или (Эг/Эи)сх = -(Х/Аст) X X ( ст - ср). где Гст - температура стенки t p - температура среды q — плотность теплового потока а — коэффициент теплоотдачи. Временные краевые условия выражаются заданным распределением температур в характерный момент времени. [c.164]

При рещении уравнения У г ) = хотя бы некоторые граничные условия являются условиями первого рода, или граничными условиями Дирихле г]) (л , г/) есть заданная функция вдоль границ. При решении уравнения Пуассона для давления ставятся условия второго рода (граничные условия Неймана), т. е. на границе задается дР х,у)1дп, где п — нормаль к границе. Величина градиента давления находится из уравнения (3.509). [c.278]

Под кризисом второго рода понимают переход к пленочному кинению в результате высыхания пленки жидкости в кольцевом режиме течения. Это обычно происходит, когда паросодержание А гр достигает некоторого граничного значения оно тем меньше, чем больше расход тенлоноснтеля и давление, т. е. чем лучше условия для срыва и иснарения нленкп жидкости. [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...