Отражение при переходе из стекла в воздух

Из приведенной формулы видно, что показатель преломления рентгеновских лучей меньше единицы, хотя и очень мало отличается от нее. Его можно измерить, наблюдая предельный угол полного отражения рентгеновских лучей при переходе из воздуха в среду. Для Я, 0,1 нм в стекле п= —5-10 . [c.97]

Пример 9. Согласование импедансов в оптике. Пучок видимого света, проходящий через пластинку стекла, отражается дважды на границах воздух — стекло и стекло — воздух. Интенсивность отраженного пучка будет пропорциональна квадрату амплитуды отраженной волны (или квадрату коэффициента отражения, если амплитуда падающей волны принята за единицу). Поэтому при каждом отражении в соответствии с уравнением (42) п. 5.3 потери интенсивности равны (1/5) =1/25=4%. Соответственно при переходе через пластинку (две поверхности) эти потери составят 8%. [Мы пренебрегаем интерференцией отраженных от двух поверхностей волн. Для обычного белого света интерференционные эффекты равны нулю при усреднении по широкому диапазону частот (цветов). Обратите внимание на опыт 5.10. Такие потери (8%) недопустимы в оптических приборах, имеющих много границ стекло — воздух. Поэтому обычно поверхность линз покрывают неотражающим слоем. В соответствии с уравнением (49) импеданс покрывающего слоя должен быть геометрическим средним импедансов стекла и воздуха, т. е. он должен быть равен J/"l,50- 1,0л 1,22. Толщина слоя должна равняться где Jia — длина волны света в слое. Для волны [c.231]

Отражение звуковых волн при переходе из воздуха в другую среду определяется соотношением между волновыми сопротивлениями Д х сред. Наиболее отражающей звук преградой будет среда с максимально большим волновым сопротивлением. С точки зрения звукоизолирующих свойств, такие материалы, как металл, стекло, дерево, стоящие на пути распространения воздушных акустических волн ), являются наиболее эффективными. Для ориентировки в этом направлении приводим таблицу волновых сопротивлений для различных сред и материалов. [c.236]

Зависимость коэффициентов отражения, Л и пропускания if от угла падения при переходе света из воздуха (Л( 1) в стекло ( 2 1.5) [c.86]

Очевидно, что здесь п < 1, хотя мало отличается от 1, так как в данном случае частота ш велика. Полученный результат соответствует экспериментальным данным и используется в оптике рентгеновских лучей, где можно наблюдать внутреннее отражение при переходе рентгеновского излучения из воздуха в стекло, что было невозможно в оптическом диапазоне. [c.146]

Определить предельный угол, при котором наступает полное внутреннее отражение при переходе света а) из стекла в воздух б) из стекла в воду (показатель преломления стекла 1,51, воды 1,33, воздуха 1,00). [c.860]

Одним из простейших приемов уменьшения потерь света на отражение представляется разделение перехода от стекла к воздуху или обратно на два перехода — через промежуточную среду с показателем преломления, лежаш,им между показателями преломления стекла и воздуха. [c.98]

Рассчитанные по формулам Френеля зависимости отношения амплитуд напряженности электрического поля отраженного и падающего света от угла падения для границы воздух—стекло приведены на рис. 3.4. В случае линейной поляризации в направлении, перпендикулярном плоскости падения, знак отношения ЕЬ/Ео всегда отрицателен, т. е. при любых углах падения колебания напряженностей электрического поля в отраженной и падающей волнах на границе раздела происходят в противофазе. Для поляризации в плоскости падения на рис. 3.4 приведен график отношения Е /Е, взятого для большей наглядности с противоположным знаком. Перемена знака сделана для того, чтобы при переходе к предельному случаю нормального падения выбор положительных направлений амплитуд отраженной и падающей волн стал одинаковым (ср. с рис. 3.3). [c.147]

Пример 8. Отражение видимого света. Коэффициент отражения любой электромагнитной плоской волны при нормальном падении на границу между двумя прозрачными средами определяется по формуле (41) (если (1 = 1 для обеих сред). Так, для перехода воздух-стекло (для воздуха 1=1, а для стекла Па = 1,5) имеем [c.228]

Таким образом, при отражении меняется знак электрического поля, а величина поля уменьшается в 5 раз. (Для перехода из стекла в воздух коэффициент отражения равен +1/5.) Поток энергии в отра женной волне пропорционален квадрату электрического поля Поэтому интенсивность отраженного света при однократном отра жении от границы воздух-стекло близка к 4% (1/25 часть) интенсив ности света, падающего нормально на поверхность раздела. (См домашний опыт 5.1.) [c.228]

Т аблица 103 Отражение при переходе из стекла в воздух [c.171]

В правой части рис. 2.20 показана зависимость сдвига фаз 8 = 8 — 5j от угла падения, изменяющегося в пределах от Фпред до п/2. Для перехода стекло—воздух Фмикс 51° и при однократном отражении никак нельзя получить круговую поляризацию, так как tg (6/2) = 0,42. [c.98]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Проекционные объективы. Оптич. задача проекционного объектива приблизительно соответствует задаче фотографич. объектива, с той разницей, что объект и изображение меняются ролями. Для проекционного объектива добавляются еще требования достаточно большой светосилы и возможно меньшего числа поверхностей раздела стекло—воздух, вызывающих добавочные потери света на отражение. В соответствии с этим для простейших целей проекции применимы простые ахроматич. линзы. Наиболее употребительны в качестве проекционных объективов объективы типа Петцваля, состоящие из трех линз, из к-рых передняя— склеенная, триплекс-анастигматы типа Кука-Тейлора, состоящие из трех отдельных линз, а иногда и объективы типа Тессар . Светосилы проекционных объективов обычно лежат в пределах 1 4,5 -Ь1 3 за последнее время для целей кинопроекции на больших экранах начинают входить в употребление объективы с большей светосилой 1 2,7 -г-1 1,9. Для возможности быстрого перехода в одном и том же приборе на объектив с другим фокусным расстоянием (это требуется, когда надо получить одинаковой величины изображения при различных расстояниях экрана) обычно проекционные объективы монтируются в цилиндрич. оправах, имеющих стандартные диам. 42,5, 52,5 и 62,5 мм (а для особенно светосильных объективов по- следнего времени еще 82,5 и 102,5 мм). [c.37]

Следовательно, при углах падения, меньших угла Брюстера (ф < ФБр). отражении от оптически менее плотной среды (П1 > П2) отраженная и падающая волны совпадают по фазе, т.е. нет потери полуволны при отражении. Рассмотрение больших углов (заметим, что для случая ni n < 1, т.е., например, при переходе волн из стекла в воздух, фвр < 45°) затруднено тем, что существует такой угол ф = ф ред, при котором ф2 = я/2, т.е. весь световой поток отражается и преломленная волна отсутствует. Ранее считалось, что формулы Френеля теряют смысл при Ф Фпред. но впоследствии было выяснено, что использование комплексных величин для амплитуд и углов позвол.яет получить достаточно полное описание и этого частного случая отражения и преломления электромагнитных волн (явления полного внутреннего отражения), представляющего самостоятельный интерес. [c.92]

Для исследования зависимости коэффициента отражения Л от угла падения ф при п < п рассмотрим часто встречающийся переход света из стекла в воздух. В данном случае, как уже указывалось, Фпред 42°. Угол Брюстера, получающийся из условия 1 фБр 12, будет еще меньше фвр 33°). Следовательно, зависимость коэффициентов отражения и = [( ю) и/(-Еоо) и ] Я == [(Eio)i/(-Eoo) ] от угла падения, определяемая соотноще-ниями (2.17), должна представляться следующей кривой (рис. 2. 20) при ф О, как и прежде (при П2 > i), коэффициент отражения 4%. При ф = фБр находим и = О, т.е. отражается только волна, в которой вектор Е колеблется перпендикулярно плоскости падения 0). При ф -> ф ред (а не при ф -> п/2, [c.97]

Конкретную стопу четвертьволновых пластинок обозначают последовательностью символов так, например, пишут воздух ВН ВН...ВН стекло или в(ВН) ст . Здесь содержится информация о том, что главный период мультислоя ВН (В — высокий показатель преломления дг, Н — низкий) повторяется т раз, в то время как подложка сделана из стекла и вся структура находится в воздухе (в и ст — начальные буквы слов воздух и стекло). Более сложные рукту-ры типа в(ВН) Вст используются как зеркала с высоким отражением. Иногда оптическая толщина основной ячейки ВН слабо и монотонно увеличивается при переходе от первой ячейки к последней, граничащей с подложкой. Если показатели преломления в четвертьволновой стопе (ВН)" выбирают таким образом, чтобы (дгв/дгн) = п /п , где д 5 и д 1 — показатели преломления соответственно подложки и окружающей среды, то при длине волны в вакууме Хо, равной учетверенной оптической толщине одного слоя из стопы, отражение равно нулю. Это свойство используется для создания мно-гослойных просветляющих покрытий, называемых из-за характерной зависимости г от частоты также V-покрытиями. При ддг = 1 и д = 1 [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...