Убегающие электроны

Еще один очень широкий класс кинетич. неустойчивостей — пучковые неустойчивости. Они весьма существенны для плазменных систем с направленными потоками частиц. В тороидальных разрядах такие пучки могут возникать сами собой в результате ускорения группы электронов в продольном электрич. поле ( убегающие электроны). [c.22]

В этих условиях задачу об убегающих электронах можно решать как стационарную. Основная масса электронов, распределенных по Максвеллу, играет роль большого резервуара, из которого течет стационарный малый поток в сторону больших энергий 1). [c.222]

Уже из происхождения убегающих электронов как результата направленного ускорения их электрическим полем очевидно, что они движутся в основном под малыми углами 0 к направлению поля. Если, однако, поставить себе целью вычисление лишь величины потока убегающих электронов, полное определение функции их распределения не требуется достаточно определить усредненное по углам распределение J по энергиям. [c.222]

Поскольку убегающие электроны составляют лишь очень малую долю всех электронов, при вычислении потока Sp надо учитывать их столкновения лишь с основной массой максвелловских электронов (а не друг с другом) скорости последних малы по сравнению со скоростями убегающих электронов. В этих условиях нет необходимости заново вычислять поток Sp. Для него можно написать выражение [c.223]

I) В частности, анализ угловой части кинетического уравнения показывает, что направления движения убегающих электронов лежат в области углов [c.224]

Импульс же, отдаваемый электроном при столкновении в конце пробега, тУ. Отсюда видно, что электроны с достаточно большими скоростями будут неограниченно ускоряться такие электроны называют убегающими. При условии е/ту/ это явление будет наблюдаться лишь в хвосте максвелловского распределения электрическое поле должно для этого удовлетворять условию [c.222]

Это равенство (с s , из (45,5)) представляет собой дифференциальное уравнение, определяющее функцию распределения /. Постоянная же Иу5 дает искомую величину—полное число убегающих (в единицу времени в единице объема) электронов. [c.224]

Пш достаточно редких столкновениях анализ П. п. треоует учёта ин цин электронов и кинетич. эффек-тов, таких, как убегание электронов Будкера — Дрей-сера (см. Убегающие электроны), пристеночная право-димостъ, аномальное сопротивление, а также проводимость за счёт неоклассич. переноса (см. Переноса процессы). [c.133]

При достижении в головке С. критвч. змачевин поля, соответствующего началу убегания электронов (см. Убегающие электроны.), нарушается локальное равновесие между электрич. нолем и распределением электронов по скоростям. Этот факт значительно усложняет модель С. [c.704]

Для плотности имеются 2 предела—нижний и верхний. Ниж. предел по плотности связан с образованием т. н. ускоренных, или убегающих электронов. При малой плотности частота столкновений электронов с ионами становится недостаточной для предотвращения их перехода в режим непрерывного ускорения в продольном электрич. поле. Ускоренные до высоких энергий электроны могут представлять опасность для элементов вакуумной камеры, поэтому плотность плазмы выбирается настолько большой, чтобы ускоренных электронов не было. С др. стороны, при достаточно высокой плотности режим удержания плазмы вновь становится неустойчивым из-за радиационных и атомарных процессов на границе плазмы, к-рые приводят к сужению токового канала и развитию винтовой неустойчивости плазмы. Верх, предел по плотности характеризуется безразмерными параметрами Му-раками M=nRjB и Хьюгелла H=nqR B (здесь ср. по сечению плотность электронов п измеряется в единицах 10 частиц/м ). Для устойчивого удержания плазмы необходимо, чтобы числа М и Я не превышали нек-рых критич. значений. [c.120]

Кроме этих объёмных колебаний существуют. моды колебаний, локализованные на границе плазменного шнура. Эти моды очень чувствительны к состоянию плазмы на самой периферии, их поведение усложнено атомарными процессами. Внеш. и bhvi р. моды колебаний могут сильно влиять на процессы переноса тепла и частиц, они приводят к возможности перехода плазмы из одного режима маги, термоизоляции в другой и обратно. Если в плазме Т, распределение частиц по скоростям сильно отличается от распределения Максвелла, то возникает возможность для развития кинетич, неустойчивостей. Напр., при рождении большого кол-ва убегающих электронов развивается т. н. веерная неустойчивость, приводящая к трансформации продольной энергии электронов в поперечную. Кинетич. неустойчивости развиваются также при наличии ионов с высокой энергией, возникающих при дополнит, нагреве плазмы, [c.120]

УБЕГАЮЩИЕ ЭЛЕКТРОНЫ — электроны полностью ионизованной плазмы, ускоряемые внеш. электрич. полем, в к-ром находится плазма. Несмотря на то что этому ускорению мешает сила трения электронов об ионы, часть электронов может непрерывно ускоряться вплоть до больших энергий — убегать от ионов. У. э. могут наблюдаться, напр., в экспериментах на плазменных установках типа тотмак. [c.200]

Выражение (1) относится только к тепловым частицам, средняя энергия к-рых порядка Т. Для частиц, энергия к-рых больше тепловой, вместо Т следует подставить в (1) величину их энергии е. Следовательно, длина пробега падтенловых частиц значительно больше, чем это следует из выражения (1). В электрич. разряде при высокой степени ионизации П. этот эффект приводит к появлению т. н. убегающих электронов, т. е. к непрерывному разгону электронов с достаточно большой энергией, к-рые ужо практически не взаимодействуют с остальными частицами. При малом значении электрич. поля Е в разряде в такой разгон может вовлекаться только экспоненциально малое число электропов с большой начальной энергией. Однако при = еЕЦТ 1, когда величииа энергии, набираемой электроном в поле Е на длине свободного пробега, становится сравнимой с его тепловой энергией, число убегающих электронов может быть весьма велико. Оказывается, что заметная доля электронов вовлекается в разгон уже нри Е = = (1,1—0,2. [c.17]

Явление убегающих электронов было указано Дрейсером (Н. Огекег, 1958), а излагаемая здесь количественная теория дана А. В. Гуревичам (1960). [c.222]

Интеграл вычисляется методом перевала путем разложения показателя экспоненты вблизи точки его максимума, и = 1. Таким образом, получается следукиций закон зависимости числа убегающих электронов от напряженности поля Е [c.225]

Обсудим кратко возможные кинетические эффекты в плазме, вызываемые появлением циклотронных солитонов, в случае, когда давление плазмы меньше давления постоянного магнитного поля. Поскольку ВЧ-давление в солитоне уравновешивается магнитным давлением, а не давлением плазмы, то первое может приблизиться к давлению плазмы или даже превысить его. Выталкивание плазмы из солй-тона может задержаться из-за большой его длины вдоль магнитного поля, а также из-за продольной неоднородности магнитного поля (образования магнитных пробок). Способность циклотронных волн к самолокализации в виде солитонов дает возможность достижения большой плотности волновой энергии. Это, возможно, наблюдалось в экспериментах по ВЧ-нагреву плазмы в виде уширения спектральных линий излучения из плазмы [4.28]. Значительная плотность энергии колебаний электрического поля в солитоне может приводить к нагреву и аномальному сопротивлению. При этом энергия колебаний солитонного электрического поля посредством циклотронного резонанса переходит в поперечную кинетическую энергию захваченных электронов или ионов. Возможно, Что такой механизм объясняет появление частиц с большой поперечной энергией, зарегистрированных в режимах с убегающими электронами [4.4]. [c.90]

В экспериментах с разрядами было замечено, что когда токовая скорость превышает некоторое пороговое значение, в йлазме возникает дополнительное электрическое сопротивление — так называемое аномальное. При этом оно может быть много большим классического значения, возникающего вследствие обычных кулоновских столкновений. Ток в плазме может переноситься за счет ускорения хвостовых электронов, частота столкновений которых много меньше частоты столкновений тепловых алектронов. При этом могут образоваться убегающие электроны, не испытывающие кулоновских столкновений [6.23]Г.И. Будкер [c.159]

Заданное направление движения подводной лодки генер руется на экране в виде убегающей к горизонту дороги -светлой полосы, разделенной поперечными темными полосам которые как бы набегают на рулевого с большей или меньше скоростью в зависимости сзт скорости хода лодки. Вместо то1 чтобы следить за показаниями приборов, рулевому достаточ / смотреть на экран и стремиться вести подводную лодку по л жащей перед ним дороге . Ксзмандир корабля или вахтеннь офицер подают команды рулевому, также пользуясь экрано для чего в электронное моделирующее устройство вводят н вые заданные значения курса и глубины погружения лодк В результате линия дороги на экране определенным образе [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...