Возбуждения в неупорядоченной решетке

Возбуждения в неупорядоченной решетке 377 [c.377]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 379 [c.379]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 381 [c.381]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 383 [c.383]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 385 [c.385]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 389 [c.389]

Возбуждения в неупорядоченной решетке 391 [c.391]

В более общем случае в жидкости или газе положения равновесия, характеризуемые векторами К , топологически не изоморфны периодической решетке. В такой системе не только все компоненты тензора сил Ф п суть случайные величины, но даже само понятие близости узла Г к данному узлу I можно определить лишь статистически или обращаясь к машинной модели ( 2.10 и 2.11). Именно поэтому так трудно построить теорию возбуждений в топологически неупорядоченных системах (гл. И). [c.336]

Существование точного метода Дайсона — Шмидта относится к самым важным особенностям теории одномерных неупорядоченных систем. Может быть, точные решения уравнения (8.76) найти и нелегко, но они служат эталоном для проверки любых приближенных аналитических формул или численных расчетов по методу Монте-Карло. Этот метод можно применить для исследования возбуждений в решетке типа дерево ( 11.4). К сожалению, чтобы не сказать больше, уравнение (8.76) оказывается несправедливым для любых решеток, содержащих замкнутые циклы, т. е. для всех настоящих двумерных и трехмерных решеток. [c.361]

К настоящему времени, однако, известно кое-что (см. гл. 8—11) о спектрах возбуждений пространственно неупорядоченных систем, характеризуемых гамильтонианами без трансляционной симметрии идеальной решетки. Поэтому представляет интерес изучить термодинамические свойства нерегулярных спиновых систем, в которых узлы или неодинаково заполнены, или по-разному взаимодействуют с соседями. [c.540]

Рассмотрим сначала характер беспорядочного теплового движения в газе или твердом теле при приближении температуры к абсолютному нулю. В классической теории, где степени свободы считаются, а не взвешиваются , справедлив закон равнораспределения энергии, который приводит к постоянной величине удельной теплоемкости. Число степеней свободы системы не меняется с температурой и при температурах, близких к абсолютному нулю, она имеет столько же степеней свободы, сколько и при высоких температурах. В классической теории при рассмотрении энергии неупорядоченного движения не существует низких температур. В квантовой теории картина совершенно иная, так как колебания кристаллической решетки уже не могут получать произвольные приращения энергии. Дозволены только дискретные состояния возбуждения, и при понижении температуры все большее число степеней свободы оказывается замороженным . Во многих отношениях положение вещей аналогично тому, которое имеет место при возбуждении состояний атомов и молекул с высокой энергией. [c.280]

Простейшим примером трехмерной неупорядоченной системы может служить решетка, в которой различные атомы (или спины) распределены хаотически (гл. 1). Подобно любым одномерным структурам, такая система топологически упорядочена. Таким образом, мы имеем дело точно с теми же типами динамических, магнитных и электронных возбуждений, которые рассматривались в 8.1 для более простого случая неупорядоченной линейной цепочки. Рассмотрим систему уравнений [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...