Отражение ограниченных волновых пучков

Другие случаи отражения пучка. В п. 13.1 отмечалось, что классическая теория отражения ограниченных волновых пучков от границы двух однородных жидкостей, помимо рассмотренного выше случая во 5, неприменима при скользящем падении пучка, когда во тг/2. В этом случае важную роль играет дифракция падающего пучка при распространении. Если пучок с углом падения во составлен из плоских волн с углами паде-ния из интервала (во -Ав, во + Дв), го при во < я/2 - Ав смещение дается классической формулой (13,8). Когда во > тг/2 - А9, в спектре падающего пучка присутствуют плоские волны, несущие энергию как к 292 [c.292]

ОТРАЖЕНИЕ ОГРАНИЧЕННЫХ ВОЛНОВЫХ ПУЧКОВ [c.269]

Результаты расчета относительной дисперсии интенсивности отраженного излучения в зависимости от положения приемника относительно источника (7 = 0) представлены на рис. 7.3 [14. Видно, что если в результате отражения формируется пространственно ограниченный волновой пучок йе 1, то с увеличением расстояния между источником и приемником флуктуации интенсивности нарастают. [c.177]

Плоская волна — это волна с неограниченным в пространстве плоским волновым фронтом. Если создать волновой процесс, ограниченный в пространстве, например, пропустив плоскую волну через отверстие в непрозрачном экране, то за экраном мы получим ограниченный волновой пучок. Иногда такой пучок можно приближенно рассматривать как луч, поведение которого описывается законами геометрической оптики. Однако часто распространение реальных волновых пучков отличается от поведения лучей. Причина этого отличия заключена в явлении дифракции, которое Зоммерфельд определил как любое отклонение световых лучей от прямой линии, которое нельзя объяснить отражением или преломлением . [c.245]

Отражение ограниченных волновы х пучков [c.269]

НИЯ лучевой оптики (акустики и т. п.) соответственно и формулы Френеля есть формулы лучевой оптики. С то< ки зрения волновой оптики более адекватным и строгим термином была бы дифракция волн на неоднородностях (ибо поверхность раздела двух сред, по существу,— своего рода неоднородность). Во всяком случае, термин отражение может быть применен, строго говоря, только в тех случаях, когда размеры отражающих поверхностей очень велики по сравнению с длиной волны (или, иначе, длина волны пренебрежимо мала по сравнению с размерами объекта). При уменьшении этих размеров следует говорить о поправках на дифракцию (это, естественно, необходимо и при рассмотрении ограниченных пучков). По достижении некоторого предела термин отражение перестает быть применимым, и можно говорить лишь о дифракции на предмете (например, на капле тумана). [c.17]

Мы видим, что в этом случае К = I, т.е. огражение полное. Величина ip — скачок фазы волны при отражении — является монотонной функцией угла в. ФаЗовый сдвиг при отражении ip(0), как мы увидим ниже (см. 5, 13), обуславливает весьма интересные явления при отражении ограниченных волновых пучков, а также звуковых импульсов. [c.30]

Волновые поля весьма общего вида могут быть представлены в виде су-перповшцш плоских гармонических волн. Для этого требуется лишь, чтобы функции, описывающие временное и пространственное изменение поля, допускали представления в виде соответственных интегралов Фурье. Поэтому результаты, полученные в этой главе, нами будут пгароко использоваться в дальнейшем и, в частности, при анализе отражения ограниченных волновых пучков и сферических волн. [c.5]

До сих пор мы рассматривали отражение плоских волн от слоистых сред. Однако плоская волна является идеализацией и в действительности не существует. На практике часто прилодится иметь дело с более или менее ограниченным волновым пучком. Необходимо поэтому исследовать, какие особенности возникают при отражении ограниченных пучков. Наш метод исследования [12] будет базироваться на разложении ограниченного пучка на бесконечную совокупность плоских волн. В 31,3 показано, что результаты, полученные для ограниченного пучка, могут быть отнесены к отдельному лучу в случае точечного излучателя. [c.71]

Описанные явления, по существу,— дифракционные. К подобным же процессам относится и следующий точные расчеты в волновом приближении показывают, что при полном внутреннем отражении ограниченного пучка, кроме пучка, отраженного так, как описано выше, существует еще побочная (lateral) волна, идущая вдоль поверхности, служащей своеобразным волноводом. Эта волна образуется той пространственной фурье-компонен-той падающего пучка в разложении его по плоским волнам, которая падает точно (в пределах 1", максимум) под углом фкр. [c.105]

В предыдущих параграфах мы уже указывали на существование ряда явлений, из которых следует, что представление об электронах, как механических частицах, не может быть сохранено. Понятие об электронах, как частицах, движущихся подобно материальным точкам классической механики по определенным траекториям, возникло на основании тех опытов, которые в начале этого столетия были произведены над электронными пучками и над отдельными быстрыми электронами. В вакуумной трубке можно с помощью диафрагм получить достаточно резко ограниченный пучок электронов. При воздействии на этот пучок, например, магнитного поля он искривляется так, как должны искривляться траектории отдельных заряженных частиц, на которые действует магнитная сила. Метод сцинтиляций позволяет регистрировать отдельные электроны, попадающие в определенное место флуоресцирующего экрана. В камере Вильсона можно заснять следы быстрых электронов. Но наряду с этими явлениями в двадцатых годах нынешнего столетия были открыты другие явления, обнаружившие волновые свойства электронов. Было установлено, что электроны при прохождении через кристаллы и при отражении от них обнаруживают свойства дифракции, вполне аналогичные тем, которые присущи рентгеновым лучам. Как показал де-Бройль, можно получить согласие с опытом, если допустить, что пучок однородных по скоростям электронов характеризуется частотой v и длиной волны X, связанными с кинетической энергией электронов и их количеством движения М соотношениями [c.87]

Вторая и более важная особенность использования ограниченных пучков в плоско-волновой модели проявляется в боковом смещении луча, которое происходит при падении волны под критическим углом Релея. Из-за этого смещения при измерении коэффициентов отражения приемный преобразователь смещался на величину, определяемую формулой Скоча [12] [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...