О лоренцовой силе торможения

Рассмотрим излучение электромагнитных волн зарядом, движущимся во внешнем электромагнитном поле. В основу рассмотрения положим уравнение Дирака-Лоренца (1938) для точечного электрона, записанное с учетом сил радиационного торможения [c.92]

В случае колебательного режима усиление магнитного поля и токов за волной приводит к возрастанию тормозящей силы. Параметр А за ударной волной резко растет, достигая значений А 10 (сравнить кривую 4 на фиг. 7 и кривую 3 на фиг. 3). Это приводит к уравновешиванию процессов ускорения (усиления) волны за счет ее схождения к центру и торможения за счет сил Лоренца. Как следствие скорость и другие термодинамические параметры непосредственно за фронтом начинают расти медленнее и при некотором значении R 0.004 достигают максимума и начинают убывать. В результате действия сил Лоренца образуется заторможенный слой за ударной волной, что приводит к уменьшению ее интенсивности (фиг. 7, кривые / и 2). [c.153]

В квазистационарном режиме параметр монотонно возрастает, достигая значений А 10 (сравнить кривую 4 на фиг. 8 и кривую 4 на фиг. 3), что приводит к уравновешиванию процессов ускорения (усиления) волны за счет ее схождения к центру и торможения за счет возрастающих сил Лоренца. Как следствие скорость и другие термодинамические параметры достигают максимума при Л = 0.004. В результате действия сил Лоренца образуется заторможенный слой за ударной волной, что приводит к уменьшению ее интенсивности (фиг. 8, кривые 1-2). [c.155]

В задачах классич. электродинамики сила торлшже-ппя изл ением 27 ij/3 мала (в системе покоя частицы) по сравнению с силон Лоренца. Условия малости силы торможения излучением можно записать в виде [c.611]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...