Турбулентность в приземном слое атмосферы

Остановимся теперь чуть подробнее на основных выводах из теории подобия, касающихся лагранжевых характеристик турбулентности в приземном слое атмосферы. Целесообразно ограничиться случаем, когда движение жидкой частицы не выводит ее за пределы слоя постоянства турбулентного напряжения трения [c.509]

К определению лагранжевых характеристик турбулентности в приземном слое атмосферы. Труды ИЭМ, вып. 29 (103), 40—53. [c.627]

Безразмерные характеристики турбулентности в приземном слое атмосферы. Докл. АН СССР, 93, № 2, 223—226. [c.659]

ТУРБУЛЕНТНОСТЬ В ПРИЗЕМНОМ СЛОЕ АТМОСФЕРЫ 107 [c.107]

Т Т— на —р7р]-В дальнейшем, однако, мы для определенности все время будем говорить о турбулентности в приземном слое атмосферы (так как именно к ней будут относиться почти все привлекаемые нами эмпирические данные), понижая всюду под приземным слоем указанную идеализированную модель стратифицированной ореДы. [c.366]

Турбулентная диффузия загрязнений, обусловленная турбулентным перемешиванием воздуха [6, 8], зависит от метеорологических условий и прежде всего — от поля осредненной скорости ветра и от термической конвекции в приземном слое атмосферы. [c.19]

В [119] сделан вывод, что в приземном слое атмосферы, где происходит распространение примесей, в пределах промплощадки турбулентность в значительной степени определяется условиями обтекания зданий( срыв потока у острых кромок и образование вихревых зон у зданий) и начальная турбулентность потока мало влияет на распределение концентраций. Таким образом, имеет место автомодельность по отношению к критерию Кармана. [c.262]

Мы видим, что при теоретическом анализе турбулентных процессов в приземном слое атмосферы надо учитывать наличие вертикальной температурной стратификации и связанного с ней вертикального турбулентного потока тепла. В то же время горизонтальной неоднородностью подстилающей поверхности, всегда в какой-то мере имеющейся в реальной атмосфере, естественно на первых порах пренебречь. В самом деле, можно надеяться, что по крайней мере в случае сравнительно ровной подстилающей по> верхности, характер которой не меняется на протяжении достаточно большой области, эта неоднородность не будет играть большой роли. Поэтому в дальнейшем мы будем рассматривать упрощенную модель турбулентности в жидкости, заполняющей полупространство над бесконечной однородной плоской поверхностью г = 0 с постоянной шероховатостью го (высотой вытеснения учет которой сводится к сдвигу начала отсчета значений г, мы в дальнейшем для простоты также будем пренебрегать). В соответствии с этим в настоящей главе мы всегда будем предполагать, что все одноточечные осредненные характеристики гидродинамических полей зависят только от вертикальной координаты -г. [c.372]

Предыдущие выводы опирались на предположение о том, что полуэмпирическое уравнение турбулентной диффузии в приземном слое атмосферы имеет вид (11.55). Напомним, что даже самое общее полуэмпирическое уравнение турбулентной диффузии (11.49) опирается на нестрогую гипотезу (11.48), имеющую ограниченную точность вывод же уравнения (11.55), помимо того, использует дополнительное предположение о том, что оси 0Z, ОХ и ОУ, направленные вертикально вверх вдоль среднего ветра и перпендикулярно к ОХ и О У, являются главными осями тензора коэффициентов диффузии Кц. Вводя уравнение (11.55), мы специально отметили, что это предположение тоже не является точным и может привести к определенным ошибкам сейчас мы рассмотрим этот вопрос более подробно. [c.591]

Прямые измерения турбулентного потока тепла в приземном слое атмосферы. Докл. АН СССР, 125, Я 6, 1242—1245. [c.622]

Наиболее часто вихревые возмущения фазы лазерных пучков, в частности, ВД наблюдаются при распространении излучения через передающие среды со случайными неоднородностями показателя преломления. Так, ВД могут быть зарегистрированы на волновом фронте в результате прохождения достаточно больших расстояний в атмосфере. В последнем случае оптическая неоднородность воздуха обязана развитию турбулентных образований в приземном слое атмосферы из-за наличия там температурных градиентов. [c.127]

Со стороны низких частот в качестве границы инерционного интервала принимается частота, начиная с которой спектр отклоняется от степенной зависимости в сторону меньших значений. Определяя эту частоту из измерений спектров флуктуаций скорости ветра или температуры [13], можно найти значение внешнего масштаба турбулентности о в приземном слое атмосферы. При расчетах обычно полагают [16], что [c.14]

Модель дымовой струи Гиффорда с использованием гипотезы подобия лангранжевой турбулентности в приземном слое атмосферы. Труды ИЭМ, вып. 21 (80), 3—15. [c.628]

Преломление СМВ в атмосфере из-за влияния водяно- ll) пара превосходит преломление эл.-магн. волн в оп-тич. диапазоне и, возрастая с ростом зенитного угла, достигает значений 30—40. Загоризонтное распростра-, -иевие СМВ незначительно и связано гл. обр. с волно-йодным распространением, к-рое возникает в случаях, -когда в приземном слое атмосферы градиент коэф. преломления dnldh < —1,57 10 км" . Флуктуации -йптенсивности СМВ вследствие турбулентности атмосфе- фн при величине структурной постоянной С = 10"1 [c.417]

Общая формулировка тпотезы подобия для турбулентного режима в приземном слое атмосферы [c.409]

До сих пор мы рассматривали только профили средних значений скорости ветра, температуры и влажности в приземном слое атмосферы и лишь к ним применяли сображения размерности, изложенные в в. 8.2. Однако эти соображения имеют общий характер, и результаты п. 8.3—8.4 далеко не исчерпывают всех приложений теории подобия к турбулентности в приземном слое. Сейчас мы рассмотрим некоторые дальнейшие приложения этой теории, относящиеся к статистическим характеристикам, отличным от средних значений основных гидротермодинамических полей. [c.409]

Турбулентный режим в приземном слое атмосферы. Изв. АН СССР. Физ. атмосф. и океана, 1, № 2, 150—156. [c.638]

О расчетах вертикальных турбулентных потсжов в приземном слое атмосферы по данным градиентных наблюдений. Изв. АН СССР. Физ. атмосф. и океана, 4, № 9, 915—929. [c.638]

Турбулентный перенос в приземном слое атмосферы. Л. Гидромет-издат. [c.665]

Способам выбора коэффициентов турбулентной диффузии для конкретных задач и методам решения соответствующих полуэмпирических уравнений турбулентной диффузии посвящалось очень большое количество работ советских и зарубежных авторов. Большая часть из них касается плоскопараллельных течений, в которых обычно коэффициенты Ки можно считать функциями одной лишь вертикальной координаты 2, Одной из первых работ, в которой полуэмпирическое уравнение турбулентной диффузии применялось к решению метеорологических задач (касающихся приземного слоя воздуха), была работа А, А. Дородницына (1941), предположившего, что К (г) 1 — ехр —г/Ь). Позже Д. Л. Лайхтман (1944, 1947 и др.) широко использовал допущение о том, что в приземном слое атмосферы профиль ветра й ) и коэффициенты турбулентной диффузии можно аппроксимировать степенными функциями от высоты 2. Укажем также на обширную работу по полуэмпирической теории турбулентной диффузии А. С. Монина (1956), в которой устанавливается статистический смысл полуэмпирического уравнения диффузии (являющегося фактически дифференциальным аналогом разностного уравнения, правильно описывающего эволюцию последовательности координат диффундирующей частицы в дискретные моменты времени, разделенные интервалами, превышающими характерный лагранжев масштаб времени) и даются формулировки и методы решения основных задач для этого уравнения. [c.479]

Смотреть страницы где упоминается термин Турбулентность в приземном слое атмосферы : [c.337] [c.371] [c.376] [c.684] [c.690] [c.109] [c.42] [c.412] [c.225] [c.288] [c.320] [c.373] [c.437] [c.449] [c.462] [c.509] [c.516] [c.580] [c.11] [c.262] [c.106] [c.659] [c.241] [c.241] [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...