Второй пример системы под действием внешних сил

Второй пример системы под действием внешних сил 125 [c.125]

В качестве второго примера рассмотрим солнечную систему. Если пренебречь действиями звезд, то можно считать, что на систему, состоящую из Солнца, планет и их спутников, не действуют внешние силы. Кинетический момент системы относительно ее центра инерции Г (который находится вблизи от центра Солнца) остается постоянным по величине и направле- [c.36]

Однако в действительности реальные системы обладают существенно более сложными движениями. Опишем их в краткой форме на примере ангармонического осциллятора, в котором стохастичность возникает под действием внешнего периодического возмущения (гл. 4). Гамильтонов характер системы предполагает четное число переменных (в примере с осциллятором их две). По одной из них (фазе О) происходит быстрый процесс перемешивания с характерным временем Тс. По второй (действию I) идет медленный процесс диффузии с характерным временем тв. Таким образом, возникают, вообще говоря, два масштаба универсальности глобальной динамики универсальность динамических систем ио процессам перемешивания, если их Я-энтроиии одинаковы (на временах Тс), и универсальность по процессам диффузионной релаксации, если эти процессы имеют одинаковый коэффициент диффузии (на временах Тс). Естественно, что, например, две динамические системы могут быть изоморфными относительно перемешивания и неизоморфными относительно диффузии. [c.219]

В качестве второго примера рассмотрим прямоугольный параллелепипед с измерениями а, Ь, с (рис. 12). Предположим, что иа верхнюю грань действуют равномерно распределенные касательные усилия, параллельные ребру а, интенсивность которых иа единицу площади есть т. Для того чтобы главный вектор системы внешних сил был равен нулю, к нижней грани должны быть приложены противоположно направленные силы той же интенсивности. Усилия, действующие на горизонтальные грани, каждое из которых статически эквивалентно силе хаЬ, составляют пару с плечом с. Момент этой пары есть хаЬс, [c.23]

Поясним это на следующем простом примере. Пусть на тело массы т начинает действовать постоянная внешняя сила F. Будем рассматривать это движение в двух системах координат, из которых вторая движется относительно первой в направлении, противополохсном F, с постоянной скоростью — с . Ускорение тела в обеих системах координат будет одно и то же а = FIm. Если в начальный момент скорость тела равна нулю в системе К, то в момент времени t она будет равна v = (Flm)t. В движущейся системе К, как следует из (9.2), в этот момент скорость будет равна [c.234]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...