ОТ КВАНТОВ К КЛАССИКЕ

Название серии Синергетика от прошлого к будущему тоже содержательно. Как говорил один из создателей квантовой механики при рождении каждая область обычно богаче идеями, чем в период зрелости. Видимо, не является исключением и синергетика. Поэтому мы предлагаем переиздать часть синергетической классики , сделав акцент на тех возможностях и подходах, которые пока используются не в полной мере. При этом мы надеемся познакомить читателя и с рядом интересных работ, ранее не издававшихся на русском языке, [c.6]

Аналогичного исследования квантовых уравнений Янга-Миллса (и, тем более, общих уравнений КХД) пока еще пет, хотя для них и следует ожидать более слабых стохастических свойств, нежели в классике [4]. Тем не менее, возможность особой нерегулярности физических величин в КХД трудно считать исключенной. Ее следствия и обсуждаются ниже. [c.199]

Периодическая зависимость всех физических полей в природе от пятой координаты действия проявляется в квантовых явлениях. При переходе к классике Л->0 все физические поля оказываются независимыми от координаты действия, т. е. удовлетворяют условию цилиндричности. [c.24]

Очевидно, в пределе Ку/Е О квантовая теория должна приводить к классическим результатам. При таком переходе, однако, следует принять во внимание, что в классике не существует понятия истинного поглощения, которое является квантовым. В классической теории существует эффективное поглощение, которое определяется усредненной по столкновениям разностью между набором и отдачей энергии электрона под действием электромагнитной волны ), [c.243]

Для большей наглядности и для того, чтобы яснее продемонстрировать физический смысл совершаемых приближений и коэффициента диффузии , мы здесь перейдем к классике, исходя из системы квантовых кинетических уравнений. Пусть — числа атомов в 1 см , находяш ихся на п-х уровнях (числа заполнения или заселенности уровней). Составим для них кинетические уравнения с учетом только дискретных переходов-между ближайшими соседними уровнями, причем для удобства сгруппируем попарно прямые и обратные процессы [c.348]

Это рассуждение можно, с определенными оговорками, распространить и на функции обобщенных координат и импульсов, разложимые в степенные ряды. Как правило, мы приходим при таком вычислении к тому же самому выражению для квантовой скобки Пуассона, выраженной через квантовые динамические переменные, что и получаемое в классической теории, при выражении классической скобки Пуассона через классические переменные, с той единственной оговоркой, что порядок множителей Б произведениях, который в классическом случае был безразличен, оказывается теперь фиксированным. (Эта оговорка в действительности весьма существенна при проведении вычислений через ряды мы часто приходим к таким результатам, которые (в классике) удается обратно просуммировать в известные функции только за счет произвольного распоряжения порядком множителей. В квантовом случае такое суммирование может оказаться невыполнимым.) [c.378]

ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — специфич. взаимное влияние одинаковых (тождественных) частиц, эффективно проявляющееся как результат нек-рого особого взаимодействии. О. в.— чисто кванговомеханич. эффект, не имеющий аналога в классик, физике (см. Квантовая механика). [c.371]

ОБОБЩЁННАЯ ВОСПРИЙМЧИВОСТЬ — характеристика отклика системы на внеш. воздействие. Внеш, силы (механич., электрич., магн.), соответствующие этому воздействию, описываются добавлением к гамильтониану Но системы, на к-рую воздействуют, члена вида xF t), где в классик, случае х — обобщённая координата системы, в квантовом случае — соответствующий оператор, F t) — обобщённая сила, связанная с этой координатой (сопряжённая ей). Обобщённая сила опре-де.ляется только внеш. условиями, она не зависит от свойств системы и является заданной ф-цией времени как в классическом, так и в квантовом случае. [c.374]

Интересно также заметить, что приводимые в современной литературе по квантовой механике (см., например, [259]) условия интегрируемости и сами интегралы для спиновой модели являются упрощенными результатами классиков (В. Фрамм, Ф. Шоттки), полученными более столетия назад. Это обусловлено тем, что многие из современных физиков, далеко ушедших в области своих абстрактных и запутанных теорий (типа квантовой теории поля, теория гравитации), плохо ориентируются в вопросах, которые имеют естественное происхождение и связаны с динамикой обычного игрушечного волчка. [c.17]

Существенно, что набор возможных квантово-статистических состояний осциллятора гораздо богаче набора, допускаемого классической статистикой. Так, если когерентные состояния еще имеют похожие классические состояния (детерминированное колебание с определенными фазой и амплитудой), то -состояние не имеет в классике ничего похожего. Хотя мы еще не умеем пока приготавливать чистые iV-состояния поля (кроме вакуумного), экспериментальная квантовая оптика в принципе должна давать много неожиданных эффектов (например, недавно обнаруженный эффект антигруппировки [160]). [c.97]

ЗАМЕЧАНИЕ Разобранные примеры указывают на естественную иерархию, существующую среди объектов — которые мы называем наблюдаемыми или линейными эрмитовыми операторами с полной системой собственных векторов—, призванных описывать в квантовой механике физические величины. Низшую — простейшую — ступень в ней занимают вещественные числа, которые можно, как мы видели, рассматривать как эрмитовы операторы, все (образующие полную систему) собственные векторы которых относятся к единственному EW-y. Вторую ступень занимают проекторы — наблюдаемые, обладающие двумя собственными значениями можно сказать, что это — простейший квантовый объект, выходящий за рамки классики, где все динамические переменные изображались числами. На третьей ступени мы находим объекты, изучавшиеся в лемме 2 эрмитовы операторы, удовлетворяющие целому алгебраическому уравнению конечной степени. Согласно лемме они всегда обладают [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...