ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Распространение тепла от мгновенного точечного источника из "Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений " Эти закономерности следуют непосредственно из соображений размерности, их можно получить и путем оценки из уравнений (10.34), (10.35), если заменить производные отношениями величин (см. 4). [c.520] Подставляя (10.40) в уравнение (10.36), получим обыкновенное уравнение для функции ср( ), несколько отличающееся от уравнения. (10.26) для плоского случая. Это уравнение было решено С. 3. Беленьким и независимо Г. И. Баренблаттом [2] ). [c.520] Дивергенция потока почти постоянна во всей сфере за исключением тонкого слоя вблизи фронта объем газа охлаждается сравнительно равномерно, посылая энергию, которая поглощается вблизи фронта, прогревая все новые и новые слои вещества. [c.521] Представим себе, что в маленьком объеме газа произошло очень быстрое выделение большого количества энергии, в результате чего вещество нагрелось до очень высокой температуры. От места энерговыделения по окружающему газу распространяется тепловая волна. [c.521] Оценка показывает, что в воздухе нормальной плотности это происходит, когда температура в нагретой сфере падает до величины порядка 300 000° К. Если начальная температура воздуха в момент энерговыделения гораздо больше этой величины, то существует четко выраженная стадия, на которой энергия распространяется по неподвижному воздуху путем лучистой теплопроводности, в виде тепловой волны. Когда температура в расширяющейся нагретой сфере падает до 300 000° К, образуется и вырывается вперед ударная волна, а роль лучистой теплопроводности сводится исключительно к выравниванию температуры в центральной области. [c.522] Если же концентрация энергии вначале такова, что температура воздуха ниже 300 000° К, то тепловая волна вообще не возникает, а энергия с самого начала распространяется гидродинамическим путем за счет ударной волны. [c.522] Вернуться к основной статье