Основное уравнение неравномерного движения

Основное уравнение неравномерного движения в открытом призматическом русле [c.96]

Уравнение (8.6) является уравнением неравномерного движения для русл любой формы. Теперь, выражая скорость и расход через расходную характеристику, основное уравнение неравномерного движения примет вид [c.97]

Основное уравнение неравномерного движения для прямоугольных русел [33, 245] имеет вид [c.188]

Это и есть основное уравнение неравномерного движения, причем здесь dz представляет собой поднятие свободной поверхности АВ на длине ds dz может быть как положительным, так и отрицательным на рис. 7-8 dz имеет отрицательное значение, а следовательно, представляет собой падение свободной поверхности). [c.273]

Основное уравнение неравномерного движения грунтовых вод. [c.409]

Основное уравнение неравномерного движения, которое используется для анализа кривых свободной поверхности грунтового потока, в зависимости от уклона подстилающего водонепроницаемого слоя г (водоупора) имеет различный вид [c.409]

Это уравнение и является первой формой основного уравнения неравномерного движения. Обратим внимание на то, что здесь и, С и Л соответствуют действительной глубине потока к в данном сечении, а не глубине равномерного движения Но. [c.218]

Это уравнение является второй формой основного уравнения неравномерного движения. [c.219]

Основные уравнения неравномерного движения [c.240]

Основное уравнение неравномерного движения, выраженное через /г , имеет вид [c.450]

Полученное уравнение (111) является основным уравнением неравномерного движения для русел любой формы. [c.89]

Если скорость и расход выразить через расходную характеристику, то основное уравнение неравномерного движения примет вид [c.89]

Полученное выражение (128) является основным уравнением неравномерного движения грунтового потока. [c.129]

При неравномерном движении глубина потока может увеличиваться или уменьшаться, при этом соответственно образуется кривая подпора или спада. Для расчета кривых свободных поверхностей подземного потока используют уравнения, полученные после интегрирования и преобразования основного уравнения неравномерного движения (128). При этом исходят из того, что ширина потока Ь значительно превосходит его глубину /г, что позволяет считать поток плоским с прямоугольной формой русла. Тогда расчетные формулы для построения кривых свободных поверхностей приобретают следующий вид [c.129]

Это и есть основное уравнение неравномерного движения, причем здесь йг представляет собой поднятие свободной поверхности [c.231]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ НЕРАВНОМЕРНОГО ПЛАВНО ИЗМЕНЯЮЩЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ ГРУНТОВЫХ ВОД [c.300]

ОСНОВНОЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ НЕРАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ВОДЫ В ОТКРЫТОМ ПРИЗМАТИЧЕСКОМ РУСЛЕ [c.184]

Уравнение (I) является основным дифференциальным уравнением неравномерного движения (его первым видом). При преобразовании и интегрировании уравнения (I) нам придется воспользоваться некоторыми новыми понятиями, которые будут пояснены далее. [c.187]

ИССЛЕДОВАНИЕ ОСНОВНОГО ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ НЕРАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.193]

В случае отогнанного прыжка дополнительно приходится расчетом устанавливать длину I отгона прыжка (рис. 10.6). Ее определяем, пользуясь уравнением неравномерного движения (8.27), (8.35) или (8.37). При расчете по этому уравнению считаем, что в нем h = h , = h , где h — глубина, сопряженная с глубиной нижнего бьефа глубина h должна быть найдена предварительно по основному уравнению прыжка. [c.262]

ОСНОВНОЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ НЕРАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ВОДЫ (ПЕРВЫЙ ВИД ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ) [c.272]

Тогда основное дифференциальное уравнение неравномерного движения принимает вид [c.115]

ОСНОВНОЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ НЕРАВНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ [c.215]

Основное дифференциальное уравнение неравномерного движения воды (первый вид дифференциального уравнения) [c.230]

Опишите основные этапы интегрирования дифференциального уравнения установившегося неравномерного движения в открытых призматических руслах, предшествующие приведению уравнений к виду, удобному для интегрирования. [c.70]

Найдем вторые, гармоники угла взмаха, т. е. коэффициенты р2с и P2S. На высшие гармоники махового движения сильное влияние оказывают неравномерность протекания через диск и изгибные колебания лопасти. Выводимые далее формулы отражают лишь основные особенности высших гармоник. Если по-прежнему считать, что р2с и P2S намного меньше, чем и Pis, то полученные выше формулы коэффициентов махового движения остаются в силе. Систему алгебраических уравнений для р2с и P2S находим, применяя к дифференциальному уравнению махового движения операторы [c.207]

Расчет безнапорных фильтрующих насыпей сводится к построению кривой депрессии для турбулентного фильтрационного потока, находящегося в неравномерном движении при i > О по основному уравнению (рис. 18.15) [c.253]

Уравнение в общем виде. При рассмотрении неравномерного движения воды основной целью гидравлического расчета является нахождение зависимости между глубинами потока в разных сечениях и расстояниями до этих сечений от какого-либо условно принятого начала. Другими словами, требуется установить связь между величинами к и I. [c.245]

Но av ghкp=dh ds, тогда основное уравнение неравномерного движения примет вид [c.98]

Этот случай был исследован Е. 3. Рабиновичем, получившим основное уравнение неравномерного движения при ламинарном режиме (для призматических русел) в виде [c.456]

Методы интегрирования диференциального уравнения неравномерного движения. Непосредственное интегрирование основного ур-ия в форме 1 и даже в форме 3 затруднительно. Существующие методы интегрирования имеют приближенный х- оактер и преследуют цель использования П( лученных зависимостей для вычисления и построения кривых подпора и спада. [c.72]

Полученные в предположении простейшего одно мер-пого характера процесса в эжекторе ура-внения (7-30) и ( 7-31) оцени вают только потери смешения, которые являются в рассматриваемой задаче основными. Однако наряду потерями смешения необходимо учитывать и другие потери в отдельных элементах эжекто ра потери в сопле, во входной части диффузора и -в горловине а также потери в расширяющейся часБи. Кроме того, процесс во ВХОДНОЙ части диффузора в действительности может отклоняться от изобарического процесса, принятого при выводе уравнения (7-30). Изменение давления в общем случае начинается не точно во входном сечении горловины 2, а выше или ниже по потоку в начальном участке диффузора. Далее, основное уравнение количества движения необходимо дополнить членом, выражающим воздействие сил давления от стенки входного участка диффузора. Вместе с тем, даже при значительной длине горловины, следует учитывать неравномерность поля потока в сечении 5, которая существенно сказывается на эффективности диффузора. [c.428]

Уравнение (8-7) и называется основным уравнением прыжка (для достаточно длинного цилиндрического русла с небольшим уклоном дна отмеченного выше поперечного сечения). При выводе этого уравнения корректив количества движения ао для сечений АВ и D был принят одинаковым ао1=ао =ао (четвертое допущение). Заметим, однако, что в сечении D корректив ttoj, в связи со значительной неравномерностью распределения осредненных скоростей (см. рис. 8-1) и интенсивной пульсацией скоростей в этом сечении, может значительно отличаться от aoj 1,0. [c.327]

Для неравномерного плавноизменяющегося движения грунтовых вод в случае плоской задачи частым является случай горизонтального русла (г о = 0) и тогда основное уравнение при ламинарном режиме принимает вид [c.248]

Термическая генерация звука, во-вторых, может также происходить при автоколебаниях в тепловых системах, в которых обратная связь обеспечивается возникшей звуковой волной, оказываюш,ей влияние на процессы нагрева или горения и регулируюш,ей переход энергии теплового источника в энергию звуковых колебаний. Здесь мы имеем дело с такими давно открытыми явлениями, как явление Рийке и явление поюш,их пламен, излучение звука неравномерно нагретыми резонаторами Гельмгольца наконец, сюда относятся явления вибрационного горения. Интерес ко всем этим явлениям повысился вновь после того, как было установлено, что вибрационное горение в камерах сгорания реактивных двигателей во многих случаях приводит к их нестабильной работе — недопустимым по величине вибрациям, выгоранию стенок камер сгорания и, таким образом, к разрушению двигателей. Поскольку в большинстве задач этого рода вибрационное горение происходит в трубах, в 2 даются основные уравнения, описы-ваюш,ие движение газа в трубе. Приводятся решения этих уравнений для случая одномерной задачи. [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...