Энергия связи в приближении парного взаимодействия

ЭНЕРГИЯ СВЯЗИ в ПРИБЛИЖЕНИИ ПАРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.180]

Вычислим энергию связи бинарного твердого раствора замещения А—В). Для упрощения расчета будем учитывать только взаимодействие ближайших соседей и примем, что энергии взаимодействия соответствующих пар атомов Еаа, Евв, Еав постоянны и не зависят от типа атомов, окружающих соответствующую пару (приближение парного взаимодействия). Тогда потенциальная, энергия твердого раствора представима в виде [c.181]

Для точной оценки n/N надо знать энергию образования вакансий и. Образование вакансий означает разрыв связей и, следовательно, требует затраты энергии. Простое приближение состоит в том, что атомы полагают связанными парным взаимодействием только с ближними соседями. Тогда энергия связи или [c.45]

СЯ соседней молекулой, которая также переходит в возбужденное состояние Ej с последующим испусканием фотона = EJ- Ео. Виртуальный обмен фотонами между флуктуирующими диполями возбужденных молекул приводит к понижению энергии их взаимодействия, т.е. к их притяжению. Энергия этого парного взаимодействия вычисляется в рамках второго приближения теории возмущений квантовой механики. В этом приближении энергия взаимодействия рассматривается как слабое возмущение, когда Ео — собственной энергии изолированных частиц. Волновые функции их электронов не перекрываются. Напомним, что первое приближение теории возмущений соответствует перекрыванию волновых функций и образованию прочной химической ковалентной связи. Энергия во втором приближении [c.211]

Вторая часть монографии посвящена микроскопическому описанию трещиноватых упругих и пороупругих сред и проблеме рассеяния волн на случайных неоднородностях. Основное её содержание сводится к применению методов квантовой теории поля и диаграммной техники Фейнмана [1] для вычисления усредненного поля деформахщй и его среднеквадратичных флуктуаций в трещиноватых упругих и пороупругих средах. Физическая мощь этих методов обусловлена тем, что они не связаны никакими ограничениями со стороны длин и частот распространяющихся в среде волн, ни с характером распределения случайных и регулярных неоднородностей. Математическая их мощь заключается в том, что они позволяют получить точные уравнения для одночастичной и двухчастичной функций Грина, контролирующих динамику усреднённого поля деформаций и его двухчастичной (парной) функции корреляций, и, в частности, амплитуду и энергию распространяющихся, отраженных, преломленных и рассеянных волн. Ядра этих уравнений (массовые операторы) нелокальны во времени и пространстве, их преобразования Фурье являются комплексными функциями частоты и волнового вектора. Тем самым они учитывают временную и пространственную дисперсию сейсмических и акустических волн и полностью определяют их спектр и затухание в трещиноватых упругих и пороупругих средах. К сожалению, эти ядра не могут быть вычислены точно (что было бы эквивалентно решению проблемы многих тел), и для их приближенного расчёта разработана диаграммная техника, позволяющая просуммировать бесконечную последовательность наиболее важных членов ряда, отвечающих за тот или иной процесс взаимодействия волн со средой. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...