Круглый волновод. Несимметричные электромагнитные волны

КРУГЛЫЙ волновод. НЕСИММЕТРИЧНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ [c.122]

Однако с качественной точки зрения ход всех кривых один и тот же. У круглого волновода он также сохраняется, по крайней мере для симметричных электромагнитных и для звуковых волн (см. ниже гл. II и III). Лишь для несимметричных электромагнитных волн в круглом волноводе характер кривых несколько иной (гл. IV). [c.34]

Излучение несимметричных электромагнитных волн из круглого волновода [c.176]

Метод, которым в первой части были решены задачи о полу-бесконечных волноводах, обычно называют методом Винера— Хопфа — Фока или методом факторизации. Действительно, в фундаментальных работах Винера и Хопфа 2] и Фока [1] дан общий метод решения интегрального уравнения с ядром, зави-сяш,им от разности переменных, и в полубесконечных пределах. Это интегральное уравнение может быть как однородным, так и неоднородным, но первоначально метод решения был дан для уравнения второго рода, в то время как диффракционные задачи сводятся к интегральному или интегро-дифференциальному уравнению первого рода (см., например, гл. I). Однако метод факторизации, данный в работах [1] и [2], легко переносится на эти уравнения, а также на эквивалентные им функциональные уравнения, которые приводят к решению задачи более коротким путем (см. гл. II и III). Для несимметричных электромагнитных волн в полубесконечном круглом волноводе (гл. IV) получается система двух функциональных уравнений. В общем случае система интегральных уравнений Винера—Хопфа—Фока или эквивалентных им функциональных уравнений не решается, но благодаря своей простоте эта система допускает точное решение, несколько более сложное (см. 25), чем для одного уравнения, но все же достаточно эффективное — оно позволяет рассчитать все важные физические величины. [c.199]

Задача о несимметричных волнах в круглом волноводе с открытым концом ставится так же, как и для симметричных волн гл. II) мы рассматриваем полубесконечную цилиндрическую трубу, боковая поверхность которой определяется соотношениями г = а, 2>0 (в цилиндрической системе координат г, ф, z). Внутри трубы по направлению к открытому концу, находящемуся при г=0, распространяется электрическая волна Emi или магнитная волна Нашей целью является вычисление электромагнитного поля, возникающего в результате диффракции такой волны на открытом конце волновода. Несимметричные электрические и магнитные волны (т=1, 2, 3,. ..) отличаются от симметричных волн (т=0), рассмотренных в гл. III, тем, что диффракционное поле несимметричных волн характеризуется двумя скалярными функциями (функциями Герца). Необходимость введения двух функций будет ясна из последующего изложения, пока же будем предполагать, что продольная составляющая электрического вектора Герца равна [c.122]

Аналогичным методом была также решена задача о диф-фракции электромагнитных волн на стыке спирального и обычного круглого волноводов, имеющих один и тот же радиус а. Следует отметить, что все задачи о спиральном волноводе отличаются значительной сложностью, особенно для несимметричных волн в частности, факторизация функции (63.28) приводит к громоздким вычислениям, которые в силу условий (63.34) и [c.371]

На этом можно считать теорию несимметричных волн в круглом волноводе законченной. Результаты этой главы позволяют вместе с результатами гл. II создать полную картину диффрак-ции электромагнитных волн на открытом конце круглого волновода. В следующей главе мы выясним, какой физический смысл имеют приближенные формулы для поля излучения волновода. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...