Обтекание твердой сферической частицы

Решение уравнения (2. 3. 1) с граничными условиями (2. 2. 10)—(2. 2. 14) осуществляется аналогично решению задачи Стокса об обтекании твердой сферической частицы вязкой жидкостью при малых значениях Ве [2]. [c.22]

Обтекание твердой сферической частицы при Ке > 0,5. [c.53]

Постановка задачи. Рассмотрим обтекание твердой сферической частицы радиуса а линейным сдвиговым потоком при малых числах Рейнольдса. В общем случае уравнения Стокса (2.1.1) должны быть дополнены условиями прилипания на поверхности частицы (2.2.1) и следующими граничными условиями вдали от нее (см. разд. 1.1) [c.62]

Формулу (4.7.9) можно использовать для расчета среднего числа Шервуда в случае ламинарного обтекания твердой сферической частицы течениями различного типа, в которых нет замкнутых линий тока. При этом в качестве вспомогательной величины 8Ьр следует выбирать главный член асимптотического разложения числа Шервуда при больших числах Пекле. [c.167]

На рис. 17.8 схематически показаны различные системы сжигания твердого топлива. Обычно твердое топливо сгорает при высоких температурах в диффузионной области, т. е. процесс можно интенсифицировать лишь посредством увеличения коэффициента массоотдачи р между поверхностью топлива и омываю-шим ее воздухом. При обтекании одиночной сферической частицы потоком воздуха [c.154]

Обтекание сферической частицы. Рассмотрим твердую сферическую частицу радиуса а, обтекаемую однородным поступательным стоксовым потоком со скоростью / (рис. 2.1). Считаем, что жидкость имеет динамическую вязкость i. Для анализа используем сферическую систему координат R, в, if, связанную с центром частицы. Угол 9 отсчитываем от направления набегающего потока (т.е. от [c.44]

Некоторые другие результаты по обтеканию сферических частиц и круговых цилиндров сдвиговым потоком. В работе [221] рассматривалось движение свободно взвешенной твердой сферической частицы в простом сдвиговом потоке. В этом случае в граничных условиях (2.5.1) все коэффициенты - за исключением равны нулю. Наличие здесь антисимметричной составляюш,ей у тензора сдвига (см. разд. 1.1) приводит к враш,ению частицы из-за условия прилипания жидкости на ее поверхности. В стоксовом приближении было получено аналитическое решение соответствуюш,ей трехмерной гидродинамической задачи. Обнаружено, что к частице примыкает область с замкнутыми линиями тока, а вне этой области все линии тока разомкнуты. [c.64]

Анализ закономерностей движения дискретной частицы внутри единичной ячейки позволяет переходить к построению теории двухфазной системы в целом. Успешная реализация метода единичной ячейки возможна лишь на базе механики одиночной частицы в объеме сплошной среды. Именно механика твердой частицы в жидкости или газе, капли жидкости в газе или в другой жидкости (не смешивающейся с первой), пузырьков газа или пара в жидкости составляет основное содержание настоящей главы. При этом сначала будут рассмотрены наиболее простые, допускающие аналитическое решение случаи обтекания сферической частицы жидкостью. [c.182]

При малых и умеренных числах Пекле в случае произвольного ламинарного обтекания сферической капли при лимитирующем сопротивлении сплошной фазы для расчета среднего числа Шервуда целесообразно использовать зависимость (4.7.3), где 8Ьр и 8Ь , — числа Шервуда для предельных случаев твердой частицы и пузыря, которые можно вычислять по формулам (4.7.9) и (4.7.10). [c.167]

Максимальная погрешность формулы (4.12.3) для различных случаев обтекания сферических капель, пузырей и твердых частиц [c.192]

Максимальная погрешность формулы (5.3.8) и кубического уравнения (5.3.9) для различных случаев обтекания сферических капель, пузырей и твердых частиц при больших числах Пекле в случае объемной химической реакции первого порядка [c.223]

Для ползущего (Reo <С 1) режима обтекания (условно — толстый вязкий погранслой) твердой сферической частицы ([д.г/И Х и газового пузырька (j a/l i 0) в случае толстых температурных (Pei - l) и концентрационных (Pei < l) погранслоев [c.262]

Для ползущего (Re условно — толстый вязкий погранслой) твердой сферической частицы ( .i7i ii = = 00) и газового пузырька ( a2/ ii 0) в случае толстых температурных (Pei l) и концентрационных (Ре l) иогран-слоев получены следующие формулы в виде разложений относительно малых чисел Пекле ) [c.174]

В табл. 4.8 приведены итоги сопоставления результатов расчетов среднего числа Шервуда по формуле (4.12.3) с имеющимися данными для различных случаев обтекания сферических капель, пузырей и твердых частиц при больших числах Пекле (для сокращения записи в таблице приближение диффузионного пограничного слоя обозначено ПДПС). [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...