Массообмен при течении в трубах

Волновое движение в пленках жидкости. Известно, что в дисперсно-кольцевом режиме течения пленка покрыта волнами. Эти волны в зависимости от режимов течения в жидкости и паровой фазе (или газе) могут иметь различную структуру, изменяющуюся по длине канала. В основном волновое движение является сильно неупорядоченным трехмерным явлением. Однако при сравнительно малых расходах жидкости в пленке наблюдаются двумерные катящиеся волны, амплитуда которых в несколько раз больше средней толщины пленки. Следует отметить, что именно эти волны определяют ряд таких важных процессов, как капельный унос, перепад давления в канале, и в некоторых случаях, например на начальном участке трубы, оказывают влияние на критический тепловой поток и массообмен в закризисной области течения. [c.79]

Рейнольдс (1874) провел фундаментальные теоретические исследования, чтобы установить связь гидродинамических характеристик течений с коэффициентом конвективного теплообмена котельных жаровых труб. На этой основе им была создана гипотетическая модель процессов переноса, протекающих вблизи поверхности раздела фаз. Мы будем называть ее моделью потока Рейнольдса . В данной главе она связывается с элементом поверхности раздела, участвующим в массообмене при этом используется терминология, введенная в 1-2. Вводится также новая характеристика — плотность рейнольд-сова потока (или просто рейнольдсов поток ), который, как это будег показано ниже, имеет смысл проводимости. [c.46]

Рассмотрим высотную цилиндрическую трубу, вертикально расположенную, в которой пропускаются дымовые газы, содержащие азот и его оксиды, углекислый газ, сернистый ангидрид, пары воды и серной кислоты, а также твердые золовые частицы размером от О до 100 мкм. Температура дымовых газов в трубе, как правило, не превышает 180 °С скорость течения дымовых газов составляет от 6 до 45 м/с режим движения — турбулентный. При температуре ниже 150°С в парогазовой дисперсной среде пары серной кислоты могут находиться в насыщенном или пересыщенном состоянии, и в результате тепло- и массообмена со стенками дымовой трубы происходит конденсация паров серной кислоты на внутренней поверхности трубы. Одновременно имеет место конденсация паров серной кислоты в результате пересыщения на ядрах конденсации — золовых частицах. При этом происходит также массообмен между золовыми частицами с поверхностью трубы за счет инерционного осаждения (действием гравитационных, диффузионных, электростатических и других сил, очевидно, можно пренебречь). [c.135]

Исходя из указанных выше условий течения дымовых газов в трубе, массообмен можно классифицировать [c.135]

В настоящее время одним из наиболее серьезных аспектов проблемы расчета тепло- и массообмена при течении жидкостей с очень малыми числами Прандтля и Шмидта является необходимость учета влияния на тепло- и массообмен возникающих при движении в трубах на контактных поверхностях тонких пленок, главным образом окислов. [c.536]

В обогреваемых участках труб среднерасходная энтальпия потока Г растет по течению и после прохождения точки насыщения соответственно возрастает паросодер-жание. При Тсг>Т" пристенный слой жидкости кинит и его Паросодержание может быть значительным и при iпристенном слое возникает интенсивный массообмен с ядром потока. [c.174]

Истечение неравновесно вскипаюпгей жидкости из трубы конечных размеров с начальными параметрами, соответствующими недогретому или насыщенному, состоянию воды ps Ti(,) Ро, удобно изучать, рассматривая два характерных периода i i/ и t>tf, где tj L/ j. В течение первого периода в канале распространяется волна разрежения (упругий предвестник) в чистой жидкости со скоростью l 10 м/с, за которой создается метастабильное состояние, начинается вскипание жидкости. Это вскипание приводит к затуханию упругого предвестника до давления Ps в соответствии с (6.2.42). Второй период характеризуется истечением двухфазной смеси с неравновесным или квази-равновесным тепло- и массообменом во всей области течения. [c.151]

Основным источником возмущений в потоке, омывающем трубы пучка, является несущий цилиндр. Возникающие после отрыва трехмерные крупномасштабные вихревые образования после выхода за пределы межреберных каналов распадаются в мелковихревую структуру, образующую турбулентный след. В лобовой части несущей трубы наблюдается трехмерный характер течения, связанный с различием скоростей вблизи поверхности ребра и в ядре межреберной области. Вдоль оси (рис. 6.2) появляется перепад давления, вызывающий движение воздуха от центра межреберного канала к основаниям ребер. Возникшее вторичное течение присоединяется к поверхности ребра на участкеЛз, образуя малую угловую область отрыва А . К нему примыкают участок присоединения Лз и участок отрыва Лд. Оторвавшийся от ребра поток присоединяется к стенке несущей трубы и частично возвращается к основанию ребра, образуя незамкнутую отрывную циркуляционную зону, имеющую отток в боковых направлениях. Вторичные течения усиливают массообмен в прикорневых зонах. [c.89]

Рассмотрим двухфазный пленочный массообмен в многокомпонентной газожидкостной системе, движущейся вдоль вертикальной трубки в режиме нисходящего прямоточного течения фаз. Жидкость и газ движутся со среднерасходовыми скоростями скорость изменения параметров фаз в продольном направлении много меньше, чем в поперечном. Предполагается, что толщина пленки жидкости фо) в процессах массопереноса не изменяется в продольном и поперечном направлениях. Будем считать матрицы [/ ] и [ )р] независимыми от текущих концентраций [254-256]. Пусть ось X направлена вдоль стенки трубы, а ось у - перпендикулярно ей. В этом случае система уравнений конвективной диффузии (11.2) в фа- [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...