Идеальные циклы паровых машин

ИДЕАЛЬНЫЕ ЦИКЛЫ ПАРОВЫХ МАШИН [c.148]

При изучении и исследовании идеальных циклов паровых машин, так же как и ранее, при изучении идеальных циклов двигателей внутреннего сгорания, рассматриваются только основные, определяющие цикл, процессы, совершаемые рабочим телом. [c.148]

На фиг. 94, а и б изображен в диаграммах ру и Ts идеальный цикл паровой компрессионной холодильной машины. [c.182]

Следующий параграф посвящен паровой машине. В нем прежде всего очень подробно и обстоятельно говорится о работе паровой машины и показывается, что в термодинамике рассматривается так называемая идеальная паросиловая установка, представляющая собой котел, машину и конденсатор. Потом рассматриваются циклы Карно и Ренкина при этом используется диаграмма Т— . Здесь записано условие сжатия всей массы пара и составляет отличие цикла Карно от действительного процесса . Дальше доказывается, что термический к. п. д. цикла Карно будет больше термического к. п. д. цикла Ренкина. После этого записано Таким образом, цикл Карно совершенно ке соответствует тому, что происходит в действительности, а потому цикл паровой машины с ним и не сравнивают, принимая идеальным циклом — цикл Ренкина . Затем обычным методом выводится формула термического к. п. д. цикла Ренкина (для насыщенного пара). Заметим, что все эти исследования были сопровождены следующим высказыванием ... их выяснение важно для нас потому, что резуль- [c.124]

Отметим весьма высокое значение расчетного (без учета потерь) к. п. д. аммиачных машин по сравнению с идеальным циклом Карно (г отн.=0,82). Именно в этом заключается преимущество паровых компрессионных машин [c.32]

Основной недостаток газа, как рабочего тела, заключается в том, что он сильно подвержен влиянию необратимых потерь в движущихся элементах греющей машины. Действительно, для парового цикла ]—2—2 —3—4—1 (рис. 7-1, г) учет этих потерь приведет к следующей связи между /р — работой, затрачиваемой на 1 кг рабочего тела в идеальном цикле, и I — работой, затрачиваемой в реальном процессе [c.160]

Диаграмма действительного цикла отличается от диаграммы идеального цикла вследствие появления разных тепловых потерь при работе пара в паровой машине, поэтому площадь её меньше площади индикаторной диаграммы идеального цикла (фиг. 8). [c.216]

Цикл Карно. Из всех циклов, встречаюш,ихся в термодинамике, особое значение имеет так называемый цикл Карно. Этот идеальный цикл теплового двигателя был предложен французским инженером Сади Карно в связи с исследованием работы паровых машин. [c.116]

Здесь прежде всего говорится об устройстве и работе паровой машины, затем о циклах Карно и Ренкина и значении последнего цикла. Дальше для этих случаев выводятся формулы для работы пара и термического к. п. д. Затем говорится о начальной конденсации пара и значении паровой рубашки. В теме Употребление перегретого пара в паровых машинах говорится о значении перегретого пара при применении его в паровых машинах. По тому времени этот вопрос являлся весьма современным, так как именно с 90-х годов прошлого столетия перегретый пар стал широко использоваться в паросиловых установках, В следующей теме рассматриваются отступления индикаторной диаграммы паровой машины от идеальных циклов. Заслуживает внимания тот факт, что в учебнике Орлова газовые машины и двигатели внутреннего сгорания рассматриваются в конце первой части, а паровые машины — в конце второй. [c.80]

Этими данными заканчивается общетеоретическая часть учебника. В прикладной части ( 17—26) рассматриваются следующие темы полезное действие современной паровой машины сравнение совершенных воздушной и паровой машин, роль скрытой теплоты в последней схема совершенной паровой машины принципиальное отличие цикла Карно от идеального цикла действительных паровых. машин полезное действие машин, работающих по этому циклу с насыщенным и перегретым паром отличие действительного цикла существующих паровых машин от их идеального цикла к. п. д. паровых машин калориметрическое исследование паровых машин обстоятельства, влияющие на осаждение пара на стенках цилиндра паровых машин паровая рубашка последовательное расширение пара в нескольких цилиндрах перегрев пара. [c.85]

Гл. 12 посвящена термодинамике идеальной паровой машины. В ней сначала рассматривается цикл Карно, а затем цикл Ренкина и выводятся формулы термического к. п. д. этих циклов. Выводится такл е формула термического к. п. д. цикла Ренкина с учетом работы насоса. Дальше приводится анализ влияния на величину термического к. п. д. начальных параметров пара и конденсации отработавшего пара. После этого рассматриваются отступления индикаторной диаграммы от цикла Ренкина. [c.107]

С 1855 г. Ренкин был утвержден профессором механики и инженерных наук университета в Глазго. И здесь основные научные труды Ренкина продолжали осуществляться в области технической термодинамики и теории тепловых машин, преимущественно паровых. Ему принадлежит первичная тепловая теория паровых машин, созданная на основах общей теории термодинамики. В основу теории этих машин Ренкиным был положен созданный им теоретический (идеальный) цикл этих установок, в котором абстрагировались осу-и[ествляемые в машинах процессы и учитывались лишь главные из них. [c.564]

Рассмотрим вначале влияние характеристики у на эксергетические потери в паровом холодильном цикле. Одна из потерь в этом цикле связана с заменой идеальной расширительной машины (детандера) дроссельным вентилем. Замена идеального детандера дроссельным вентилем и, следовательно, замена процесса обратимого адиабатного расширения процессом дросселирования вызывают уменьшение холодопроизводительности [c.135]

Как говорилось, автор продуманно и очень последовательно излагает в рассматриваемом разделе общие сведения и теорию паровой машины. Сначала рассматриваются схема паровой машины и принцип ее действия, зате.м говорится об идеальном цикле паровой машины и отличии его от цикла Карно. После этого излагается термодинамическая теория пдсального цикла паровой машины и выводится формула тер.мпческого к. п. д. цикла для насыщенного и перегретого пара. Расс.мотрев идеальный цикл паровой машины и установив основные аналитические соотношения для него автор переходит к индикаторной диаграмме и говорит об обстоятельствах, отклоняющих ее ст идеального цикла. После этого вводятся типичные для паровой машины к. п. д. [c.86]

Высокая эффективность машины Фгглипс по отношению к идеальному циклу Карно в интервале от —50 до —200° С в сочетании с механической простотой делают ее чрезвычайно ценной для работы в этой области температур. (Получаемые значения tjoth. = / ид. показаны па фиг. 16.) Это как раз тот интервал температур, в котором одноступенчатые паровые компрессионные машины работают неудовлетворительно. Следовательно, машина Филине может найти многочисленные нрименения там, где в настоящее время используются многоступенчатые или каскадные паровые компрессионные машины (см. раздел 2). [c.23]

Мало сказано в учебнике и о значении перегретого пара. Нельзя здесь согласиться с некоторыми высказываниями автора, основанными на частных случаях. В учебнике записано Таким образом, даже очень значительный перегрев пара (до 3,50° С) сравнительно. мало повышает к. п. д. машины . Здесь стоит напомнить, что почти за 60 лет до издания учебника Брандта Гирн писал В более или менее близком будущем, когда в технической механике здравый дух прогресса восторжествует над рутиной, перегретый пар заменит несомненно насыщенный везде, где дело будет идти о получении дешевой энергии . Этот раздел учебника Бран.т,та не изложен с должной полнотой, какую он должен был бы иметь в 1918 г. Надо сказать, что в учебнике Радцига этот раздел имеет более широкое и полное толкование. После рассмотрения циклов в учебнике Брандта говорится об отклонении индикаторной диаграммы паровой машины от идеального цикла и вводится ряд коэффициентов паросиловой установки. [c.206]

Сравнение воздушных и газовых Машин с пардкомпрессионными. Характерная особенность воздушных и газовых холодильных машин заключается в том, что с понижением температуры охлаждения степень их термодинамического совершенства (отношение действительного холодильного коэффициента к идеальному) остается примерно постоянной и даже несколько возрастает. У парокомпрессионных машин эта величина резко падает. Вызвано это тем, что с понижением температуры у паровых машин быстро возрастает степень сжатия хладагента, а следовательно, ухудшается действительный КПД компрессора и возрастают необратимые потери в цикле. У воздушных машин необходимая степень сжатия составляет я = 2- -4, а абсолютное значение работ сжатия и расширения почти не изменяется в широком интервале при понижении температуры. [c.130]

Наиболее эффективно преобразование теплоты в работу происходит в цикле Карно, состоящем из идеальных процессов с подводом теплоты при постоянной температуре Т и отводе теплоты при постоянной температуре Гг и имеющем КПД т](н= 1—Гг/Гь Для повышения этого КПД необходимо увеличивать Г] и уменьшать Гг. В данном диапазоне максимальной (Т ) и минимальной (Т ) температур эффективность цикла реальных тепловых двигателей — паровых и газовых турбин, паровой машины, двигателей внутреннего сгорания и др. — значительно ниже термического КПД цикла Карйо, но она также повышается при увеличении средней температуры подвода теплоты и уменьшении средней температуры отвода теплоты. Максимальные величины термического КПД при типичных значени- [c.16]

О раз, где О — количество кг пара, расширяю-цдегося по адиабате ОЕ, т. е. поданное в цилиндр машины за 1 оборот, то сравниваемые диаграммы фиг. 4-6 и фиг. 1-72 будут одинаковы. Следовательно, площадь индикаторной диаграммы идеальной паровой машины, отнесенная к 1 кг поступившего в машину пара, равна площади ри-диаграммы цикла Ренкина, и работа, отвечающая диаграмме фиг. 4-6 может быть выражена как работа С кг рабочего тела в цикле Ренкина при тех же значениях Ри и и р2 (см. 1-22), а именно [c.250]

По числу ступеней сжатия различают одноступенчатые и многоступенчатые паровые компрессионные холодильные машины. Теоретические циклы этих машин рассчитывают, исходя из следующих предположений процессы кипения и конденсации протекают при не зменных давлениях и температурах ком-пргссор — идеальный без теплообмена, трения, дроссельных потерь, без мёртвого пространства и утечек сжатие адиабатическое понижение давления хладагента, поступающего из конденсатора в испаритель, происходит в дроссельном регулирующем вентиле в трубопроводах состояние хладагента не изменяется. [c.504]

Циклы реальных тепловых двигателей, конечно, много сложнее рассмотренного выше. К примеру на рис. 84 представлена индикаторная диафамма четырехтактного двигателя. И дело не только в различии геометрического рисунка, т. е. в том, что в реальных условиях нет идеальных адиабат, изобар, изохор, точек поворота и т. д. Во многих случаях (поршневые двигатели, газовые турбины, паровые машины и т.д.) рабочее тело после участия только в одном цикле выбрасывается в окружающую среду, а вместо него забирается новая порция рабочей смеси, пара и т. п., и процесс начинается снова (так что о замкнутых термодинамических [c.178]

Как известно, закон сохранения энергии можно сформулировать в следующей несколько видоизмененной форме при всех процессах преобразования энергии сумма всех видов энергии, з аствующих в данном процессе, должна оставаться неизменной. Такая формулировка, хотя и не допускает возможности создания энергии из ничего, однако оставляет открытым другой путь реализации вечного двигателя, принцип работы которого основывался бы на идеальном преобразовании одной формы энергии в другую. Поэтому можно предложить, например, такой рабочий цикл пусть в паровой машине (турбине, двигателе внутреннего сгорания или каком-либо ином тепловом двигателе) мы затрачиваем некоторое количество теплоты на совершение определенной механической работы далее, полученную механическую энергию вновь преобразуем в тепло, нагревая с ее помощью пар и приводя им в действие паровую машину (турбину), и т.д. Понятно, что подобный цикл превращения энергии можно повторять бесконечно ведь энергия данной системы с течением времени не увеличивается и не уменьшается. [c.182]

Екига бы паровая компрессорная холодильная установка работала по обратному (идеальному) циклу Карно, то получаемой в детандере полезной работы было бы достаточно для привода компрессора. Однако, из-за нерав-новесности протекаемых процессов в паровой компрессорной холодильной установке реальные затраты механической энергии на привод компрессора больше, чем получаемая в детандере полезная работа. Следовательно, в обратном цикле Карно на привод компрессора затрачивается меньше механической энергии, чем в паровой компрессорной холодильной машине. По этой причине холодильный коэффициент паровой компрессорной холодильной установки меньше холодильного коэффшщента установки Карно, работающей в том же интервале предельных температур. [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...