Обратимое течение с теплообменом

ОБРАТИМОЕ ТЕЧЕНИЕ С ТЕПЛООБМЕНОМ [c.191]

Веб возможные виды энергетического взаимодействия между телами сводятся лишь к передаче тепла и работы. Теплообмен и передача работы являются единственными видами передачи энергии. Поэтому не имеет смысла говорить, что тело обладает каким-то запасом тепла или работы. Можно лишь говорить, что к телу. подведено (или от тела отнято) определенное количество тепла или работы. Различие между теплом и работой состоит не только в том, что они являются различными формами передачи энергии, но в принципиальной особенности работы как формы энергетического взаимодействия тел в условиях обратимого течения явлений все виды работы допускают возможность полных взаимных превращений. [c.36]

Как показывает практика, скорость газа в сопле весьма значительна, а размеры его сравнительно невелики, поэтому время контакта газа с поверхностью сопла ничтожно мало. В связи с этим теплообменом газа с окружающей средой можно пренебречь, а процесс течения рабочего тела в сопле считать адиабатным, т. е. dq = 0. Тогда для обратимого адиабатного истечения упругой жидкости выражение (13.5) примет вид di -Ь d w /2) = О, или с учетом (13.6) [c.107]

В реальных циклах теплосиловых установок имеет место необратимость двух типов необратимость, вызванная наличием трения при течении рабочего тела в элементах установки, и необратимость, обусловленная наличием конечной разности температур в процессах передачи тепла между рабочим телом и источниками тепла. Будем называть цикл внутренне обратимым, если в нем отсутствуют потери на трение при течении рабочего тела, и полностью обратимым, если наряду с этим отсутствуют необратимые потери, связанные с внешним теплообменом (обменом тепла с горячим и холодным источниками). С учетом сказанного цикл, в котором отсутствуют потери на трение при течении рабочего тела, но который осуществляется в интервале температур более узком, чем интервал температур между горячим и холодным источниками, будет обратимым внутренне, но необратимым внешне. Между [c.309]

Рабочее тело (или группа их), введенное в машину, обладает собственной энергией и + К), где и—внутренняя и К — кинетическая энергия. В течение процесса оно может сообщаться с источником тепла температуры и забирать у пего количество тепла Р] (с перепадом температур или без него). В остальном должен отсутствовать какой-либо теплообмен, кроме теплообмена со средой, которую представим себе как бесконечно большой резервуар с температурой Го- Когда к концу процесса рабочее тело (в машине или вне ее) приняло температуру Го, среде должно было быть отдано количество тепла Ро. Здесь предполагается, что состояние среды, как и состояние источника тепла, изменяется обратимо. [c.109]

Уравнение (12.14а), которое также можно назвать уравнением Бернулли для сжимаемого течения, выведено в предположении, что движение в потоке обратимо, т. е. энтропия остается постоянной вдоль линии тока. В действительности уравнение (12.14а) имеет более общий характер, чем это может показаться на первый взгляд а именно, оно применимо к любому одномерному течению, например к течению через узкое сопло (при условии, что отсутствует теплообмен с внешней средой), независимо оттого, остается энтропия постоянной или нет. Уравнение (12.14а) можно рассматривать приближенно как правильное также вдоль линии тока стационарного трехмерного течения ). [c.259]

Диаграммы рабочих процессов обратимых тепловых машин (тепловых двигателей и холодильных машин) совершенно тождественных, но противоположно направлены (рис. 17, ///) температуры внешних источников и рабочего тела обратимой тепловой машины совпадают, а внутренний теплообмен отсутствует t = t" 6Q = 0). Течение обратимого процесса тепловых машин, связанное с необходимостью передачи конечных количеств тепла при бесконечно малых [c.51]

Переходя к выводу основных соотношений, напомним предварительно, что при обратимом течении с теплообменом элементарное приращение кинетической энергии выражается зависимостью такого же вида, как и в изоэнтропий-ном процессе [Л. 211 [c.192]

Во второй — основной — части этого исследования рассматриваются следующие вопросы формула критической скорости влажного пара число М и продольный профиль канала скачок акустической скорости в переходных состояниях критические скорости влажных паров сходственных веществ влияние поверхностных явлений на критическую скорость влажного пара связь между параметрами торможения и критического состояния предельный расход обратимое течение с теплообменом адиабатное течение с трением (ускоряющийся поток влажного пара, движение в диффузоре, уравненне кривой Фанно) одк омерная бегущая волна во влажном паре. Интересующиеся общей теорией влажного пара и теорией потока влажного пара найдут много полезного в этом обстоятельном и серьезном исследовании. [c.328]

Из сравнения (3.68) — (3.72) и (3.84) — (3.87) следует, что математические модели равновесного и замороженного течений описываются одинаковой системой дифференциальных уравнений. Совпадение математических моделей указывает на подобие замороженных и равновесных течений. В основе этого подобия лежит тот фа-кт, что единственным источником производства энтропин [284, 285] и в первом и во втором случаях являются трение и теплообмен. Следовательно, при отсутствии трения и теплообмена замороженное и равновесное течения являются обратимыми процессами. [c.139]

Следует обратить внимание на это определение границы системы подразумевается, что в самой системе имеется пограничный тепловой слой, через который происходит теплообмен с воображаемой внешней средой, находящейся при То- Воображаемая внешняя среда представляет собой термотопический тепловой резервуар с однородной и постоянной температурой, и все протекающие в ней процессы обратимы. Таким образом, если до приведения системы в контакт с внешней средой темперагура ограничивающей систему поверхности была равна Т, то при установлении контакта о внешней средой она мгновенно принимает значение Го, поскольку во внешней среде градиентов температуры быть не может. Следовательно, внешняя среда, по существу, должна иметь бесконечную теплопроводность. Это обеспечивает постоянство температуры системы То в течение всего необратимого процесса. [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...