Полый цилиндр в продольном магнитном поле

ПОЛЫЙ ЦИЛИНДР В ПРОДОЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ [c.75]

Рис. 4.1. Эскиз полого цилиндра в продольном магнитном поле

Цилиндр в продольном магнитном поле. Этот случай соответствует индукционному нагреву цилиндрического объекта в цилиндрическом индукторе. [c.18]

Рие. 2. Фазовая диаграмма для сверхпроводника 2-го рода в форме длинного цилиндра в продольном магнитном поле 1 — нормальное состояние 2 — поверхностная сверхпроводимость з — смешанное состояние 4 — полный аффект Мейснера. [c.442]

Для СПЛОШНОГО однородного цилиндра в продольном магнитном поле решение можно получить из формул (4.8), (4.9) для цилиндрической оболочки, полагая Хв = О и /Св = О, однако нагляднее найти его непосредственно из выражения (2.7), определяя постоянные Сх и из граничных условий. [c.140]

Сравнивая (4.32) с (4.15), легко получить связь между коэффициентами ф, и G, Q для цилиндра в продольном магнитном поле [c.155]

Формула (4.48) no своей структуре совпадает с формулой для цилиндра в продольном магнитном поле. Более того, для немагнитного цилиндра в поперечном поле О точно в два раза больше, чем в продольном. Это обстоятельство удобно использовать при рас- [c.159]

Процесс индукционного нагрева длинного цилиндра в продольном магнитном поле описывается системой одномерных нелинейных дифференциальных уравнений электромагнитного поля и теплопроводности [c.206]

При нагреве цилиндрических тел обычно возникают продольные краевые эффекты. Поперечные эффекты появляются лишь при нагреве цилиндров в поперечном магнитном поле между полюсами магнитопровода, в овальном и частично в щелевом индукторах. [c.162]

Аналогично задача ставится для расчета индукционного нагрева длинной пластины в продольном магнитном поле. Универсальная программа расчета нагрева пластины и цилиндра реализована на языке фортран ЭВМ ЕС и СМ. [c.209]

Приведем простой пример. В 11.4 было показано, что сопротивление полого цилиндра, помещенного в продольное магнитное поле, периодически зависит от поля, причем период характеризуется тем, что поток магнитного поля меняется на один квант потока Фо. Такое поведение связано с траекториями, изображенными на рис. 11.6, т. е. обходящими полость цилиндра и возвращающимися в ту же точку. Интерференция возникает между амплитудами прохождения таких траекторий в прямую и в обратную стороны. [c.201]

Теплопроводность в промежуточном состоянии. Резкий переход из сверхпроводящего состояния в нормальное при наложении магнитного поля происходит только у чистых элементов и при условии, что образец имеет вид длинного цилиндра, а поле приложено в продольном направлении, В других случаях переход происходит постепенно, и увеличение магнитного поля вызывает постепенное увеличение поля в образце до тех пор, пока все вещество не станет нормальным. Когда поле выключается, вещество не возвращается в исходное сверхпроводящее состояние, и в нем сохраняется вмороженным некоторое магнитное поле. [c.304]

Наилучшими являются условия выявления дефектов в деталях в форме тел вращения (цилиндрах, трубах и т.п.), намагниченных циркулярно. В деталях, намагниченных так, что на их концах или выступах образуются полюсы, создающие поле обратного направления по отношению к намагничивающему полю, трудно обнаружить дефекты. При контроле в приложенном продольном магнитном поле его напряженность должна быть больше (иногда значительно), чем при циркулярном намагничивании, для того, чтобы компенсировать само-размагничивание детали. [c.345]

Применяются два типа осцилляторов. Один из них представляет заполненный жидкостью цилиндр, в котором возвратнопоступательно движется поршень. Другой использует продольные колебания трубки из чистого никеля в переменном магнитном поле, вызывающем магнитострикцию. С таким осциллятором были проведены обширные исследования [3,4], причем образец, диаметром 1,6 см укреплялся на конце никелевого стержня, колеблющегося с частотой 6700 гц, и погружался в пресную или морскую воду. Этим способом можно получить вполне измеримую потерю веса в течение 30 мин., а в течение 90 мин. потеря веса становится довольно существенной. Внешний вид. поверхности образцов после подобного испытания сходен с поверхностью образцов, испытанных на кавитационную эрозию вызываемую ударом струи при пересечении ее образцами, расположенными на периферии быстро вращающегося диска. [c.1103]

В этой главе мы изучим свойства сверхпроводников 2-го рода, у которых, согласно (16.96), х> 1/К2 и о < 0. Прежде всего, отметим, что при о , < О невозможен фазовый переход 1-го рода в нормальное состояние, даже если речь идет о сверхпроводящем цилиндре в продольном поле. Действительно, представим себе, что сверхпроводник разбился на слои нормальной и сверхпроводящей фазы, параллельные магнитному полю. В 17.4 было определено критическое поле тонкого слоя, которое оказалось пропорциональным оно может значительно превышать [c.355]

Переходя к выяснению структуры электромагнитного поля вблизи поверхности вогнутого зеркала, рассмотрим сразу два возможных варианта поляризации излучения, характеризующихся наличием продольной (вдоль оси цилиндра г) компоненты электрического или магнитного поля. Если волна распространяется в плоскости, перпендикулярной оси цилиндра г, то компоненты поля и Я не зависят от г и удовлетворяют двумерному волновому уравнению [c.133]

Наиболее часто нагреву подвергаются цилиндрические тела, как сплошные, так и полые. Нагрев цилиндров и длинных призм может осуществляться в продольном или поперечном магнитном поле. В первом случае вектор напряженности магнитного поля параллелен продольной оси тела, а во втором — перпендикулярен ей. Каждый из способов имеет свои достоинства и недостатки, однако следует отметить, что пространственная размерность электромагнитного и теплового полей при поперечном нагреве на единицу выше, чем при продольном, а конфигурация полей сложнее. На практике встречаются также комбинации продольного и поперечного нагрева, например в щелевом индукторе [2]. [c.11]

Проще всего это проследить на примере цилиндра в продольном магнитном поле. Представим себе соленоид с током 1.13нутри соленоида создается магнитное поле Н = 4л1с)1п, где п—число витков спирали, приходящееся на 1 см длины. Вместо 1п можно написать J—ток, приходящийся на 1 см длины соленоида. Если поместить сверхпроводящий цилиндр в поле Н, то в поверхностном слое потечет ток J = H Aл), направленный так, чтобы создаваемое им поле компенсировало внешнее поле Н. [c.273]

Рассмотрим общий случай щ1Линдрического слоя в продольном магнитном поле при известных значениях напряженности магнитного поля на внешней и внутренней поверхности слоя. Такие задачи возникают как при нагреве многослойного цилиндра одним индуктором, так и при нагреве полого цилиндра двумя индукторами (внешним и внутренним). Пусть направления напряженностей Н и Е соответствуют рис. 4.1. Тогда напряженность магнитного поля будет подчиняться уравнению (2.7) при /г = О, а электрического поля — при п = 1. Определив из граничных условий произвольные постоянные С1 и Сг, после несложных преобразований получаем [c.136]

На рис. 12.6а показана кривая намагничивания, которую можно ожидать для сверхпроводника, находящегося в условиях эксперимента Мейснера — Оксенфельда. Эта количественная к )ивая относится к образцу в форме длинного твердого цилиндра ), помещенного в продольное магнитное поле. Многие образцы, изготовленные из чистых материалов, ведут себя таким образом они называются сверхпроводниками / рода, или мягкими сверхпроводниками. Для сверхпроводников I рода величина Не слишком низка, чтобы применять их для создания катушек сверхпроводящих магнитов. [c.426]

В ионном источнике на основе прямой дуги (рис. 2.10) рабочее вещество ионизируется в цилиндрической разрядной камере 1, помещенной в продольное магнитное поле напряженностью в несколько килоэрстед (направление поля указано стрелкой 2). В торцах разрядной камеры размещаются термокатод 3 и анод 5. Термокатод в виде парал-лепипеда иди цилиндра (обьино из вольфрама) нагревается электронами, эмитируемыми проволочным катодом 4. Стенки разрядной камеры поддерживаются, как правило, под потенциалом анода. В передней стенке камеры имеется несколько щелей 6 для извлечения ионов, а с диаметрально противоположной стороны располагается газораспределитель 7, через который рабочий газ подается в камеру. [c.63]

Длинный цилинда из С. в. р., помещённый в продольное магн. поле, обнаруживает полный Мейснера эффект лишь в полях, не превосходящих ниж. критич. поля Нс1 (см. Критическое магнитное поле. Сверхпроводимость). В полях с напряжённостью выше Я , и ниже Яс2 (верх, критич. поле) магн. поток начинает проникать в цилиндрич. образец, однако даже при установлении термодинамич. равновесия поток, проходящий через цилиндр, имеет меньшую величину, чем в случае, когда образец находится в нормальном состоянии (неполный эффект Мейснера). Это указывает на наличие незатухающих токов в образце, к-рый, следовательно, находится ещё в сверхпроводящем состоят НИИ. Образец полностью переходит в нормальное состояние в полях с напряжённостью выше Я (рис. 1). Вблизи поверхности образца из С. в. р. возможно об- [c.441]

Вертикальный цилиндр в азимутальном поле Р ]. Другое магнитогидродинамическое обобщение задачи Остроумова было получено в работе С. А. Регирера [Щ, рассмотревшего устойчивость проводящей жидкости в азимутальном магнитном поле. Это поле создается однородным по сечению продольным электрическим током. Если не учитывать джоу-лев разогрев жидкости, то получается задача о конвективной устойчивости равновесия, отличающаяся от рассмотренной в предыдущем пункте структурой внешнего магнитного поля. В такой постановке задача решалась в работе р ]. Более полная постановка учитывает джоулев разогрев и возникающее в результате этого разогрева осесимметричное движение. [c.202]

Переход в сверхпроводящее состояние в отсутствие магнитного поля происходит непрерывно (фазовый переход 2-го рода). В самой точке перехода (при Т = щель Д = О, с понижением темп-ры Д возрастает до Д (0). Для сверхпроводника, помещенного в магнитное поле II, картина меняется. В этом случав бесконечный массивный цилиндр с диаметром с1 > б из чистого сверхпроводника в продольном поле переходит в сверхпроводящее состояние скачком (фазовый переход 1-го рода) при достижении критич. темп-ры (II) или критич. значения поля 7/,. (Т) в образце сразу появляется щель конечной величины при II < //. металл целиком находится в сверхпроводящем состоянии, а при II > Н . — целиком в норм, состоянии (рис. 2). Наряду с этим существуют сверх-цроводпнки (т. п. сверхпроводники 2-го рода), в к-рых [c.476]

Рассмотрим полый цилиндр, или, иначе говоря, трубку с толщиной стенки больше 6. Пусть этот цилиндр помещен во внешнее продольное магнитное поле, меньшее критического (в случае сверхпроводника 2-го рода Я < гл. XVIП). Представим себе, что внешнее поле меняется со временем. Мы не рассматривали обобщение уравнений ГЛ на нестационарные задачи, но для наших целей достаточно уравнения Лондонов (17.36). Проинтегрируем это уравнение вдоль замкнутого контура, целиком лежащего в толще сверхпроводника и охватывающего полость. При этом получаем [c.351]

Результаты, приводимые ниже в этой главе, относятся к бесконечно длинному сверхпроводящему цилиндр у в продольном однородном магнитном поле. Для сверхпроводника произвольной формы должно быть учтено то обстоятельство, что присутствие сверхпроводника приводит к искажению внешнего однородного магнитного поля. В результате этого эффекта при повышении напряженности внешнего магнитного поля напряженность поля на поверхности сверхпроводящего образца будет, вообще говоря, различной в различных точках, поверхности этого образца (это обстоятельство учитывается с помощью размагничивающего фактора, понятие о котором бйло введено ранее — см. стр. 47). Следовательно, в частности, в различных точках поверхности образца напряженность поля достигает значения при различных значениях Я указанный эффект приводит к возникновению в сверхпроводнике так называемого промежуточного состояния. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...