Теплообмен излучением абсолютно черных тел

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ АБСОЛЮТНО ЧЕРНЫХ ТЕЛ [c.283]

Теплообмен излучением абсолютно черных тел [c.411]

Сц — коэффициент излучения абсолютно черного тела. Термическое сопротивление лучистому теплообмену, как и ранее, является обратной величиной коэффициенту излучения, т. е. [c.123]

Если все тела, участвующие в лучистом теплообмене, имеют одинаковую температуру (находятся в термодинамическом равновесии), то результирующее излучение, или теплопередача, всех тел равна нулю степени черноты излучения и поглощения каждого тела в этих условиях одинаковы, и эффективное излучение всех тел отвечает излучению абсолютно черного тела [c.409]

В (1.189) — (1.194) Kr — фактор лучистого теплообмена а — константа излучения абсолютно черного тела — полный коэффициент черноты излучения тела — площадь поверхности первичного преобразователя, участвующая в теплообмене за счет излучения — площадь поверхности преобразователя, участвующая в конвективном теплообмене. [c.77]

Важное значение в радиационном теплообмене имеет закон Кирхгофа, который устанавливает связь между излучательной и поглощательной способностями тела. Согласно этому закону отношение коэффициента излучения данного тела С к коэффициенту излучения абсолютно черного тела равно относительной поглощательной способности тела С1С = А. Из этого закона следует важное равенство г = А, т. е. относительная излучательная способность тела равна относительной поглощательной способности тела. Отсюда, если тело обладает способностью излучать, то оно обладает способностью и поглощать. Абсолютно белое тело не излучает и не поглощает. [c.43]

Теплообмен излучением. Особенностью этого вида теплообмена является отсутствие непосредственного контакта тел, обменивающихся теплотой. Тепловое излучение имеет место у любых тел, температура которых отличается от нуля, однако перенос теплоты в заметных размерах наблюдается лишь при высоких температурах. Это видно из выражения закона Стефана—Больцмана, по которому энергия , излучаемая поверхностью тела, имеющего температуру Г, пропорциональна четвертой степени этой температуры = гСо(7 /100) , где г — степень черноты тела Со = 5,67 Вт/(м -К ) —коэффициент излучения абсолютно черного тела. [c.59]

Для доказательства (13.26) рассмотрим процесс теплообмена между двумя абсолютно черными телами малым диском (тело 1), который расположен внутри большой замкнутой полости, и замкнутой полостью (тело 2). Пусть оба тела имеют одинаковую температуру, а в полости поддерживается вакуум. В указанных условиях теплообмен между телами / и 2 может осуществляться только излучением. Если черное тело 1 излучает R теплоты (энергии излучения), то столько же R ) оно должно поглощать. В противном случае температура тела / становилась бы либо больше, либо меньше начальной. Самопроизвольное изменение температуры тел, составляющих изолированную изотермическую систему, в соответствии со вторым законом термодинамики невозможно. [c.282]

Тепловая эффективность экранов вводится для оценки влияния на теплообмен труб экранов топок слоя отложений продуктов сгорания. Температура наружного загрязненного слоя вследствие значительных тепловых потоков, излучаемых факелом, очень высокая. Поскольку слой отложений и материал труб не являются абсолютно черными телами (коэффициент теплового излучения отложений и труб меньше 1), часть падающего на них теплового потока отражается от них. Отраженный тепловой поток называют эффективным (<7э). Он состоит из теплового потока собст-178 [c.178]

К важным результатам приводит термодинамический анализ равновесного электромагнитного излучения. Рассмотрим замкнутую полость, где создан вакуум. Такую полость можно представить себе, например, в виде цилиндра с подвижным поршнем. Внутри полости находится абсолютно черное тело, имеющее температуру Т. Это абсолютно черное тело излучает в рассматриваемую полость следовательно, полость обладает определенной энергией. Предположим, что стенки цилиндра и поршень выполнены из полностью отражающего материала (это предположение мы вводим для упрощения расчетов — оно позволит нам не учитывать теплообмен со стенками полости). [c.190]

Рис. 21.4. Теплообмен излучением в плоскопараллельной системе абсолютно черного и серого тел

Предположим, что теплообмен излучением происходит между двумя абсолютно черными поверхностями тел. На рис. 14-7 изображены две элементарные поверхности dF и dp2, участвующие в лучистом теплообмене. Пусть расстояние между ними равно s углы образуемые нормалями п и f 2 к элементарным поверхностям и линией, соединяющей центры этих поверхностей, соответственно равны Pi и Р г температура первой поверхности второй Т К. [c.187]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ В ЗАМКНУТОЙ СИСТЕМЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНЫХ ИЛИ СЕРЫХ ТЕЛ [c.370]

Коэффициент поглощения зависит как от свойств кристаллической решетки и состояния поверхности материала электрода, так и от особенностей спектра падающего теплового потока. При теплообмене с абсолютно черным телом, имеющим ту же температуру, что и данное тело, коэффициент поглощения равен коэффициенту излучения тела (закон Кирхгофа). В большинстве практических расчетов такое соответствие используют для приближенной оценки коэффициента поглощения любого тела при произвольном спектре падающего потока излучения. Таним образом, [c.11]

Расчетное уравнение ВТИ для подсчета излучения газов применимо только для поверхностей, коэффициент излучения которых близок к ко- фйциепту излучения абсолютно черного тела. Применительно к услови-Зйм в рабочей камере, каналах и теплообменных устройствах часто можно Принять, что излучение их поверхностей близко к излучению черного тела. [c.46]

В условиях, когда коэффициент тепловой эффективности экранов г =1 поток обратного излучения обр = 0, а степень черноты топки в соответствии с формулой (6-12) равна эффективной степени черноты факела пламени (ет = бф). Этот предельный случай соответствует теплообмену между факелом и абсолютно черной холодной стенкой. При т1 ) = 0, когда обр = 9пад, степень черноты топки бт = 1. Этот предельный случай относится к адиабатической топочной камере, имитирующей абсолютно черное тело. [c.185]

В отличие от абсолютно черного тела, которое обладает только собственным излучением, все нечерные тела (как с селективным излучением, так и серые), находясь в лучистом теплообмене с другими телами, способны не только излучать, но и отражают часть падаюш,его на них излучения других тел. [c.52]

Тепловой поток Q, который падает на кладку стен, п на нагреваемый материал, частично поглощается им —( погл, частично отражается — QR. Отраженный поток QR суммируется с собственным излучением Q oб кладки, шихты и материала и процесс отражения повторяется много раз, почти как в модели абсолютно черного тела. Поэтому степень черноты кладки печи равна 0,9 или больше. Но нагреваемый материал может иметь другую степень черноты, чем кладка, и это значительно усложняет теплообмен в рабочей камере печи. [c.211]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...