Взаимодействие однородных сверхзвуковых потоков

Взаимодействие однородных сверхзвуковых потоков [c.178]

Взаимодействие однородных сверхзвуковых потоков удобно исследовать, используя зависимости давления от угла поворота потока. Это связано с тем, что на тангенциальном разрыве, разделяющем две области течения после взаимодействия, значения давления и направления потоков непрерывны. Для косого скачка уплотнения эта зависимость имеет вид ) [c.178]

При решении задачи о взаимодействии двух однородных сверхзвуковых потоков для каждого из потоков записываются соотношения (60) или (59) и (61) и ищутся удовлетворяющие им значения отношения давлений р р и угла поворота 0. При этом [c.179]

При расчете внешнего обтекания или расчете течения в воздухозаборнике в качестве одной из границ может быть взята ударная волна (характеристика), направление которой может быть рассчитано в ходе решения задачи о взаимодействии двух однородных сверхзвуковых потоков. [c.281]

Сверхзвуковой поток на входе в трубу предполагается однородным. Стенки трубы непроницаемы для газа. Тепловые граничные условия, а также длина расчетной области, в которой происходит МГД-взаимодействие и рост пограничных слоев, будут указаны при анализе конкретных течений. [c.390]

Ранее в литературе усиление звука при отражении от сверхзвукового потока, помимо случая дискретно-слоистых сред, о котором шла речь в п. 2.6, рассматривалось для течения с тонким по сравнению с длиной волны переходным слоем [251] или с профилем Vq(z), близким к линейному [144]. В последнем случае резонансное взаимодействие не принималось во внимание. Глубокий анализ усиления звука в однородной среде с течением постоянного направления был проведен в работе [77] в предположении, что между горизонтами поворота и резонансного взаимодействия есть область применимости приближения ВКБ, т.е. j 2 1 в наших обозначениях. [c.198]

Предположим, что в декартовой системе координат xyz с помощью метода [1, 2] ведется расчет сверхзвукового пространственного течения с явным выделением поверхности ударной волны, отделяющей расчетную область от однородного набегающего потока. Пусть в некотором сечении х = xq часть этой ударной волны представлена ломаной ab (рис. 1). Согласно [3], для каждой точки прямолинейного участка этой линии ось конуса влияния параллельна вектору набегающего потока qoo, а нолуугол при вершине определяется из условия касания этого конуса плоскости скачка уплотнения, проходящего через рассматриваемый прямолинейный участок. Ориентация этого скачка уплотнения находится из решения автомодельной задачи о взаимодействии двух полу бесконечных сверхзвуковых потоков, соприкасающихся вдоль указанного отрезка. Упомянутая задача является важнейшей составной частью используемого численного метода. [c.177]

При решении задач о смешении струй необходимо на малых длинах осуществлять перемешивание двух или большего числа сверхзвуковых неоднородных потоков, обеспечивая высокую степень однородности всех газодинамических параметров. Большая длина перемешивания снижает эффективность широко распространенного способа взаимодействия параллельных сверхзвуковых струй и обусловливает необходимость использования для этой цели струй, направленных под углом друг к другу. Однако при реализации такой схемы в смешиваюшемся сверхзвуковом потоке возникают существенные неоднородности, образующиеся из-за возникающих при соударении струй сильных разрывов — ударных волн, контактных границ, центрированных волн разрежения. Это обстоятельство ограничивает возможность практического применения указанного способа взаимодействия. [c.183]

По-видимому, первым исследованием неавтомодельного взаимодействия локального возмущения, идущего из области сверхзвукового течения к его границе с дозвуковой областью, была работа [4]. В ней в линейном приближении рассмотрены однонаправленные однородные потоки — сверхзвуковой в одной полуплоскости и дозвуковой в другой, возмущенные идущей из сверхзвуковой области к границе раздела волной давления общего вида. Полученное аналитическое решение задачи применено, в частности, для расчета возмущенного течения, генерируемого локализованной непрерывной волной повышения давления треугольной формы. По естественной причине (неограниченная по ширине дозвуковая область требует постоянства давления в бесконечности) автор не рассмотрел волну давления в виде ступеньки, приближенно описывающую слабый скачок уплотнения. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...