Определение Частный коэфициент

Величины коэфициентов теплоотдачи oj и 2 находятся по формулам, которые выбираются в зависимости от режима течения теплоносителя, характера обтекания поверхностей нагрева, а также от того, меняется или нет агрегатное состояние теплоносителей. Эти формулы приведены в ЭСМ, т. 1, кн. 1, гл. V Для определения коэфициентов теплоотдачи применительно к расчёту тех или иных теплообменников используются номограммы для частного случая паровых котлов номограммы такого рода см. в гл. I. [c.129]

Для определения Xj необходимо выяснить, как изменяются силы трения в рассматриваемом механизме по сравнению с эталонным. Сравнение ведётся либо по т) (его определение см. ниже), либо для аксиальных механизмов по . В табл. 40 даны формулы коэфициентов Xj для часто встречающихся типов кулачковых механизмов и приведены значения Аз, Bj, / q и eg для некоторых частных случаев. [c.104]

Даже простейшие задачи о глиссировании плоской пластины конечной ширины, дающие в результате своего решения простые формулы и устанавливающие закономерность движения, требуют в итоге в каждом частном случае введения опытных коэфициентов на основе экспериментальных исследований. Таким образом, при определении водяного сопротивления эксперимент так же необходим, как и в аэродинамике. [c.55]

Более полное перечисление важнейших частных приливов и значения коэфициентов Н Н", Н " в различных случаях можно найти в уже цитированных исследованиях Дарвина. При гармоническом анализе наблюдений приливов, который составляет специальную тему рассматриваемых исследований, применяется только одна теорема динамической теории, именно общая теорема, что высота прилива в произвольном месте равна сумме ряда простых гармонических функций от времени, которые имеют такие же периоды, как различные члены в разложении возмущающего потенциала, так что эти периоды известны а priori. Амплитуды и фазы различных частных приливов для определенной гавани получаются тогда из сравнения наблюдений приливов за довольно длинный промежуток времени ). Так получают вполне пригодное для практических целей выражение, которое применяется к систематическому предсказанию приливов в соответствующей гавани. [c.453]

Таким образом, любой отсчет а. положения ведущего звена механизма, сделанный прибором типа кинематомера, позволяет по равенству (3.2) вычислить частное значение аргумента в разложении (3.5), а по известному положению /-го контакта на траектории ведомого звена (величина ср,.) определяется из равенства (3. 3) соответствующее мпювенное значение функциональной ошибки положения ведомого звена Р.. Следовательно, в равенстве (3.5) нам известна в результате измерения левая часть Ри аргумент разложения в правой части (сро,), т. е. равенство (3.5) является по существу уравнением для определения коэфициентов Фурье функциональной кинематической ошибки механизма. Рассуждая принципиально, если мы тем или иным путем установим, что функция кинематической ошибки исследуемого механизма с достаточным приближением отображается М. членами ее ряда Фурье (см. 2, п. 4), то, сделав на интервале Ь движения механизма (2/И + 1) отсчетов значений искомой 32 [c.32]

В связи с теорией продольных колебаний возникает важная проблема удара. Когда два тела сталкиваются, каждое из них приходит в состояние внутренних колебаний в свое время, повидимому, надеялись, что разрешение задачи о колебаниях двух стержней, возникающих вследствие их продольного столкновения, может пролить свет ка законы удара. Пуассон первый приступил к разрешению проблемы с этой точки зрения. Его метод интегрирования в тригонометрических рядах чрезвычайно осложняет получение общих выводов вследствие досадной ошибки в анализе, он пришел к парадоксальному заключению, что два стержня из одвого и того же материала и с одинаковым сечением не могут отделиться друг от друга, если только их длины ие равны между собою. Сен-Венан ш) исследовал эту проблему, решая уравнение колебаний при помощи произвольных функций и получил некоторые результаты, наиболее важные из которых относятся к продолжительности удара и к существованию коэфициента восстановления для совершенно упругих тел 11 ). Эта теория не подтверкдается экспериментами. Поправка, предложенная Фохтом 1 ), будучи разработана до конца, также мало улучииет дело. Таким образом попытка свести проблему удара к колебаниям, повидимому, должна быть оставлена. Гораздо более успешной была теория Герца ), основанная иа решении проблемы, которую мы назвали проблемой передачи силы. Герц исследовал независимо частный случай этой проблемы, относящийся к давлению двух тел друг на друга. Он предложил рассматривать деформацию как местный статический эффект, который постепенно возникает и убывает. Он нашел способы определения продолжительности удара, а также величины и формы тех частей поверхностей, которые приходят в соприкосновение. Согласие этой теории с экспериментами оказалось удовлетворительным. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...