Волны расширения в выходном сечении сопла

Волны расширения в выходном сечении сопла. Если ре = ра, то сверхзвуковое истечение происходит во всем сопле вплоть до выходного сечения. Дальнейшее необходимое уменьшение давления происходит в результате внешних волн расширения, которые не являются скачками уплотнения, так как при этом не происходит изменения энтропии. Поток ускоряется вследствие наличия волн Маха ) (рис. 12.21, в). [c.433]

Возмущения солнечные 125 Волна ударная в сопле 429 Волны расширения в выходном сечении сопла 433 Воспламенение 490 Воспламенитель 491 [c.721]

Опытами показано, что нестационарные (автоколебательные) режимы течения переохлажденного пара в соплах Лаваля устраняются специальным профилированием и, в частности, выполнением углового излома в минимальном сечении, т. е. организацией центрированных волн разрежения, скорость расширения в которых велика (см. гл. 4, 6 и 61]). Выходные кромки решетки с суживающимися каналами по существу и являются такими угловыми точками, способствующими локальному увеличению скорости расширения в области сверхзвуковых скоростей Mi>l,10 вблизи горлового сечения, т. е. служат стабилизаторами, препятствующими появлению конденсационной нестационарности. Аналогичный вывод можно сделать для режимов Miволны разрежения. Условия для возникновения конденсационной нестационарности в косом срезе изолированной сопловой решетки в этом случае также отсутствуют (рис. 3.5,6). Перемещение конденсационного скачка возможно [c.98]

При профилировании сопла необходимо, естественно, учитывать собственный спектр характеристик, показанный на рис. 8-10 тонкими линиями. За минимальным сечением образуется волна разрежения, в пределах которой и возникает конденсационный скачок. За конденсационным скачком в зависимости от его положения продолжается расширение потока в двух системах волн разрежения, индуцированных конденсационным скачком B tnN и BtriiNi) и стенками сопла ADL A и A DiLA). Как указывалось, профиль сопла на участках DL и DiL строится таким образом, чтобы отраженные характеристики были погашены. При расчете следует учитывать изменение термодинамических параметров паровой фазы в конденсационном скачке. С этой целью используются расчетные соотношения, выведенные в 6-3, или номограммы скачков конденсации. Если предположить, что фазовые переходы в конденсационных скачках не меняют физических свойств паровой фазы и ее последующее расширение происходит с полным переохлаждением, то и на этом участке можно применить метод характеристик для перегретого (переохлажденного) пара. Выходное сечение сопла в этом случае определяется по уравнению неразрывности [c.224]

Рассмотрим случай ра< Рн< р. Очевидно, что это условие не может быть обеспечено при изоэнтропическом расширении, и в сверхзвуковой области течения должна возникнуть ударная волна. В рамках одномерного приближения такая ударная волна должна быть прямой, порнендикулярной оси сопла. Необходимое давление в выходном сечении сопла можно получить введением ударной волны с заданной величиной о. Это значение о = Он находится из условия, что верхняя ветвь кривой р = р Р), полученная из (1.127) при Q 1, пересекает прямую Р = Ра ъ точке р = р - Точка Ъ на [c.44]

В конденсирующих инжекторах используются сопла Лаваля. Расчетный режим работы такого сопла предусматривает равенство давлений на срезе сопла и в окружающей среде, куда происходит истечение. В конденсирующем инжекторе за срезом парового сопла продолжается дальнейшее расширение парового потока, обусловленное конденсацией пара на жидкости, т. е. паровое сопло конденсирующего инжектора работает в режиме недорасширения. Однако на выходных кромках сопла в месте встречи струй пара и жидкости возможно появление не только волн разрежения, но и скачка уплотнения или, по крайней мере, системы волн сжатия. В работе [2 ] указывается, что при определенных соотношениях кинетической энергии жидкостного и парового потоков в сечении встречи струй в сверхзвуковом потоке пара возникает скачок уплотнения. Тем не менее, в непосредственной близости от среза сопла наблюдается понижение давления пара до минимального значения в камере смешения Рктш- Оно зависит, прежде всего, от коэффициента инжекции и и температуры охлаждающей жидкости. 0 объясняется изменением температуры межфазной поверхности, определяющей статическое давление насыщения. При уменьшении и и увеличении температуры охлаждающей жидкости величина тш увеличивается, а соответствующее сечение сдвигается вверх по потоку. [c.125]

Выходного сечения падающая ударная волна достигает при i = 1,2 в дальнейшем наблюдается увеличение давления, что связано с подходом к выходдому сечению волн сжатия, которые в соплах с большей степенью расширения формируют обращенную ударную волну. Далее развитие течения во времени определяется последовательным приходом в выходное сечение волн разрежения и сжатия. [c.247]

Когда сверхзвуковой поток истекающих газов врывается в окружающую атмосферу и затормаживается в ней, возникают ударные волны. Мы знаем, что скорость распространения ударной волны больше скорости звука, и тем больше, чем выше перепад плотности на границе волны. Значит, ударная волна может продвигаться и навстречу сверхзвуковому потоку, был бы для этого достаточен перепад давления и плотности. А такой перепад может образоваться при высоком давлении окружающей среды и относительно низком давлении ра. Ударная волна для сопел большого расширения располагается в более угрожающей близости от выходного сечения, чем для соиел малого расширения, и входит в сопло, если мы неосмотрительно выберем степень расширения сопла сверх определенной меры. Поток при этом будет затормаживаться уже внутри сопла, и все наши усилия, направленные на возможно полное преобразование энтальпии в кинетическую энергию, не будут оправданы. [c.180]

При плавном запуске сопла анализ силового взаимодействия невязких нетеплопроводных газов можно провести, полагая, что рабочий газ заключен в бесконечно эластичную надетую на сопло оболочку, размеры которой увеличиваются с ростом давления Ро в ресивере и определяют объем развивающегося устья струи. В ходе деформации оболочки в окружающем пространстве возникают волны сжатия, формирующее течение вытеснения. При до-критических перепадах давлений (Я = Ро/Рн ) состояние окружающей среды влияет на дозвуковое течение по соплу. С увеличением Ро (или понижением Ря) запирающая ударнад волна, которая формируется в окрестности критического сечения сопла (см. рис. 1.1, а), перемещается к его выходному сечению. Положение запирающей волны определяется из условия Ра = Рн, где Ра — статическое давление в дозвуковой истекающей струе [7 Часто запирающая ударная волна вызывает отрыв рабочего газа от стенок сопла. Сечение отрыва является устьем сильно пере-расширенной струи (п = Ра/Рн ) [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...