Поле электрическое безвихревое

Методы аналогий являются экспериментальными методами, основанными на идентичности уравнений, описывающих потенциальные плоские течения и некоторые другие физические явления, Из числа этих методов в первую очередь рассмотрим метод электрогидродинамической аналогии (ЭГДА). Он основан на том, что поля плоского безвихревого течения несжимаемой жидкости и электрического тока в плоском проводнике являются потенциальными с нулевой дивергенцией. Они. описываются уравнением Лапласа. В табл. 4 приведены аналогичные величины (аналоги) и уравнения, которым удовлетворяют эти поля. [c.266]

Между электростатикой и магнитостатикой есть много общего, однако существуют и характерные различия. Если в некоторой области пространства электрические токи отсутствуют, то магнитное поле оказывается безвихревым (rot Н = 0) и может по аналогии с (3.4) выражаться через поле скалярного магнитного потенциала [c.26]

Продольные нормальные волны (плазмоны), в которых электрическое поле является безвихревым, а магнитное поле отсутствует, являются одновременно и реальными, и кулоновскими экситонами. Вместе с тем однородная кулоновская задача имеет и другие решения (в частности, решения, именуемые ниже фиктивными продольными волнами), которые не удовлетворяют полной системе уравнений поля. В фиктивных продольных волнах уже при малых волновых векторах к имеется отличное от нуля безвихревое электрическое поле . В то же время это кулоновское макроскопическое поле [c.23]

Уравнение (2.3) следует из закона электромагнитной индукции Фарадея. Если dH/dt = 0, то электрическое поле является статическим, и в этих условиях электрическое поле оказывается безвихревым и может быть выражено через скалярный потенциал ф [c.22]

В задачах о течениях в канале МГД-генератора Re поэтому в этих задачах естественно пренебрегать индуцированными магнитными полями. При этом магнитное поле в области течения можно считать заданным и безвихревым, а электрические токи находить из закона Ома. Анализ возможных упрощений широкого класса задач на основе предположения о малости магнитного числа Рейнольдса дан С. И. Брагинским (1959). [c.446]

Другие аналоговые методы. Из предыдущего раздела мы видели, что задача о распределении потенциала может моделироваться электрическим током в среде. Существует множество других процессов, описываемых уравнением Лапласа безвихревое течение жидкости, стационарное распределение тепла, деформация эластичной мембраны. Последний широко использовался на ранних стадиях развития электронной оптики для создания планарных полей. Дополнительным преиму- [c.140]

Электрическое поле имеет вихревую составляющую Е , создаваемую изменяющимся магнитным полем (1.4), и потенциальную Е" (безвихревую, rot Е" == 0), создаваемую электрическими зарядами [c.16]

П. электрический, скалярная функция, равная работе переноса в безвихревом электрич. поле единицы положительного электрич. заряда из произвольно выбранной начальной точки в точку наблюдения. Т. о. [c.235]

ПОМИМО продольного характера поляризации (го1 ц=0), ничем не отличается от произвольного макроскопического поля (разумеется, имеются в виду одинаковые значения ш и к). Кроме того, деление поля на продольное и поперечное в общем случае анизотропной среды и произвольного направления волнового вектора ни в какой мере не является естественным, так как в соответствующих нормальных волнах поле Е не является ни поперечным, ни продольным. Наконец, если речь идет о рассмотрении длинноволнового поля, то это рассмотрение (даже если нормальные волны делятся на продольные и поперечные) производится единым образом для полного поля на основе использования уравнений электродинамики. В связи со сказанным и вводятся механические экситоны, которые при отсутствии внешних источников распространялись бы лишь при пренебрежении действием не только длинноволнового поперечного электромагнитного поля, но и безвихревого макроскопического (длинноволнового) электрического поля. С точки зрения решения механической задачи это означает, что в уравнениях движения частиц среды при отсутствии внешних источников безвихревое макроскопическое поле (если оно не равно нулю) отбрасывается, [c.24]

Поскольку поле В соленоидальное и безвихревое, то можно ввести потенциал Ф такой, что B = gradO, при этом Ф удовлетворяет уравнению Лапласа АФ = 0. Аналогично для стационарных задач уравнения Максвелла позволяют ввести электрический скалярный потенциал ф такой, что Е =—grad ф, при этом ф для изотропно проводящей среды удовлетворяет уравнению Пуассона [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...