Теплоемкость материала массовая

Ср — удельная массовая теплоемкость материала корпуса ванны в дж1 (кг град) [c.25]

При расчете систем охлаждения различных технических устройств часто встречается задача совместного решения системы одномерных уравнений, описывающих распределения температур стенки и жидкости по длине канала. Рассмотрим наиболее простой вариант этой задачи. В канале длиной I с площадью сечения стенки S v и смоченным периметром / протекает жидкость с удельной теплоемкостью с и массовым расходом G (рис. 5.7). Теплопроводность материала стенки может зависеть от температуры kw = (Tw). В стенке действует источник теплоты, для которого задается мощность на единицу длины qi, которая может зависеть от координаты X и температуры стенки Tw- Теплообмен между стенкой [c.169]

Особенностью композиционных материалов является переменная пористость по толщине прогретого слоя. Если определить пористость П как отношение свободного объема, занятого газом, к полному объему материала, а массовую пористость Пт как отношение массы образовавшегося газа к полной массе материала (стеклопластика), то эффективные значения теплопроводности и теплоемкости можно представить следующими приближенными соотношениями [c.246]

Поскольку для данного материала область существования функции ср = /(Т) оказалась довольно узкой, изменение массовой теплоемкости в зависимости от глубины превращения не учитывалось. [c.159]

Физические условия задают постоянные значения теплоемкостей теплоносителей Ср1 и Ср2, теплопроводность материала поверхности нагрева Я, а также массовые расходы теплоносителей 0 и 0 - [c.336]

Теплоемкость материала массовая 39 Теплозатраты на нагревание воздуха 24, 37-39 [c.341]

Тот факт, что в начальный момент температура интервала (х — ё, Xq + е) стержня была равной о onst можно считать результатом мгновенного подведения к данному отрезку в момент t = О тепла Q = 2 peug, где с — теплоемкость материала стержня р — его массовая плотность. Следовательно [c.144]

X ехр(-19/о)) — граничное массовое паросодержание [19] 03 = pwjd/( ip ) d — диаметр канала р — плотность жидкости на линии насыщения р, Ср, 8 — соответственно плотность и теплоемкость материала стенки канала и ее толщина. [c.198]

Здесь а = pipp — массовая концентрация частиц (черта над ри Рр опущена), b = if — отношение теплоемкостей материала частиц и жидкости. [c.145]

Последние соотношения получаются более сложным если учесть изменение массовой теплоемкости материал со степенью завершенности процесса в связи с измен( нием химического состава. Тогда в рассмотрение следу ввести верхнюю и нижнюю границы изменения массово теплоемкости с (Г) и Со Т). Однако в этом случае упрс щающим обстоятельством является то, что массовая тег лоемкость вещества слабо зависит от изменения химичс ского состава в изотермических условиях нагрева. Пс этому если изменение теплоемкости от до Соо при даг ной температуре не превышает точности ее измерени (или заданной точности, определяемой погрешность проводимого расчета температурных полей), приближен но можно считать с (Т) Соо Т) — с Т). Проверить прг вильность такого допущения позволяют контрольны испытания образцов, проводимые с различными скорс стями нагрева. [c.128]

Отсюда определяем относительное изменение коффи-циента температуропроводности. Поскольку массовая теплоемкость материала при изменении объема остается постоянной (при сжатии происходит изменение размеров образца без изменения его массы), можно записать соотношение для определения относительного изменения коэффициента теплопроводности при сжатии [c.173]

В приведенных выше выражениях Т(Х , t) -искомое поле температур kjj Xj,t) — коэффициент теплопроводности в твердом теле p(X(,t), (Xj,t) — плотность материала и его удельная теплоемкость Q Xj,t) — интенсивность тепловьщеления q x ,t) — тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью и h Xf,t) - Nu- в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой T Xj,t) — температурой среды — выражениями (3.36), (3,37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности (3.39) и теплопереноса (3,27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. Дапее, Дх,-,г) - искомое поле перемещений в твердом теле G Xf,T, и,) к X(Xj,T,u/) - коэффициенты Ламэ e=Ujj - объемная деформация а(х,..Г) - коэффициент температурного расширения F(x-,t) — массовые силы Pj(x.,t) — внешние усилия, заданные на поверхности тела характеризуемой нормалью (например, давление теплоносителя в контуре, контактные уси- [c.98]

Как было показано выше, теплофйзические свойства композиционных материалов в условиях термодеструк-ции определяются по меньшей мере семью температурными зависимостями р (Т), р (Г), к Т), Х (Т), Я.оо(Т ), с(Т) и д Т). Программу испытаний материала, в которой значится определение всех этих функций, будем называть полной программой. В этой программе должно быть предусмотрено также определение мгновенных и равновесных значений массовой теплоемкости, если изменение химического состава существенно влияет на эти характеристики материала. [c.149]

Теплоемкость - свойство материала поглощать теплоту при нагревании. За единицу теплоемкости принимают теплоту, необходи-м)то для нагрева единицы массы [массовая теплоемкость с, Дж/(г -К)] или единицы объема [объемная теплоемкость ср, Дж/(см К)] вещества на 1°. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...