Стекло одномерное

Наиболее прост пример случайного бинарного сплава, в котором матрицы переноса и Т распределены вдоль цепочки случайным образом с относительными концентрациями Сд и Сд. Как показано в 8.2, все типы одномерного пространственного беспорядка — одномерное стекло , одномерную жидкость и т. д.— можно описать единым образом, последовательно выбирая матрицы переноса из множества , в котором задана функция распределения Р ( ) межатомных расстояний Например, теория электронных состояний в одномерном жидком металле основывается на изучении цепочки, матрицы переноса для которой даются выражениями (8.24) или (8.27). При этом, как показано в 2.2, элементы матриц зависят от выбора чисел на каждом шаге. [c.353]

Возможность образования волн разрушения в напряженном хрупком материале обсуждалась теоретически в работах [95 — 97]. Следует отметить, что из теоретических соображений не удалось верно оценить скорость ее распространения. Экспериментально волны разрушения в стекле наблюдались в условиях точечного взрыва [98], при этом ее скорость найдена равной 1,3 км/с, что согласуется с результатами описанных выше измерений в условиях одномерной деформации. Однако, в случае сферической симметрии создаются растягивающие напряжения в окружном направлении, что существенно отличает условия деформирования от плоского случая. В подтверждение возможности дробления стекла, сжатого плоской упругой волной, можно привести также отмеченные выше искажения плоских внутренних поверхностей пластин в стопе по достижении динамического предела упругости. [c.116]

В настоящее время имеются лишь некоторые результаты для одномерного металла, т. е. атомарной цепочки (см. [95]), и для квазиодномерного металла, т. е. совокупности цепочек с малой вероятностью перескока. Для трехмерного металла известен экспериментальный результат [96], что в металлических стеклах при высоких температурах, когда длина пробега становится порядка Х = изменение сопротивления отклоняется от закона р сч Т" и выходит на насыщение. [c.199]

Задав расположение атомов, мы должны определить другие существенные параметры модели. Например, для изучения динамики решетки одномерного стекла (гл. 8) мы постулируем, что межатомные силы должны изменяться в зависимости от расстояния между соседними атомами. Далее, учет изменений интегралов перекрытия, содержащих волновые функции электронов, локализованных на соседних атомах, приводит к модели сильно связанных электронов в неупорядоченных системах ( 8.1 и 9.1). Точно так же, варьируя обменные параметры в гамильтониане Гейзенберга (1.15), мы приходим к моделям спиновой диффузии. В теории двин ения электронов в жидких металлах часто исходят из неупорядоченной модели Кронига — Пенни, в которой потенциальная энергия электрона в поле отдельного атома описывается дельта-функцией. Соответственно [c.57]

По этой причине в данной модели не удается имитировать настояш,ую топологическую неупорядоченность. Стеклянное дерево оказывается подобным одномерной жидкости или одномерному стеклу , изучавшимся в 2.2 и 8.2 беспорядок, вводимый, например, посредством варьирования длин связей в сетке свободных электронов [33] или введением разброса затравочных энергий в узлах [34], оказывается по сути дела беспорядком замеш ения последний невозможно отождествить с нерегулярным характером связности реального стеклообразного вещества. Интересно, конечно, отметить, что плотность состояний для любой такой модели можно вычислить, решив интегральное уравнение определенного [c.533]

Эрио и Гликсман [28] измерили одномерный профиль температуры и плотность теплового потока в слое расплавленного стекла, заключенном между двумя керамическими пластинами с платиновыми обкладками. Температура пластин составляла от 1460 до 1240 К, причем измерялась она оптическим методом. Экспериментальные данные сопрставлялись с результатами расчетов как для зеркальных, так и для диффузно отражающих граничных поверхностей. В этих расчетах зависимость радиационных свойств частоты была представлена ступенчатой функцией. На фиг. 12.11 измеренное распределение температуры сравнивается с расчетными значениями для диффузных и зеркальных стенок. Видно, что экспериментальные данные ложатся <ежду этими двумя предельными расчетными зависимостями. [c.520]

В этом случае при рассмотрении задачи как одномерной, считая показатель преломления стекла п и коэффициент ослабления К не зависящими от температуры. Черни и Генцель пришли к следующим выводам [c.604]

Наиболее серьезное ограничение полезности одномерных моделей с теоретической точки зрения связано с обязательной топологической их упорядоченностью ( 2.2). Это означает, например, что индекс узла I в уравнениях (8.12) всегда эквивалентен вектору периодической решетки (2.3), в которой среднее межатомное расстояние такое же, как и в настоящей системе. Диагональный беспорядок уровней энергии %1 и недиагональный беспорядок матричных элементов потенциальной энергии Vц могут быть связаны с двумя причинами во-первых, могут иметь место физические или химические различия между компонентами периодически расположенных ячеек периодической цепочки во-вторых, возможны 4>луктуации относительных расстояний между атомными центрами в цепочке, как это было в формуле (2.5), а беспорядок получается как следствие этих флуктуаций. Говоря математическим языком, нет возможности отличить беспорядок замещения в одномерном сплаве от эффектов, связанных со случайным характером расстояний между атомами в одномерном стекле или одномерной [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...