Рассеяние в смеси нейтронов

Значение Дт, вычисленное по этой формуле, в той области, где необходимо учитывать влияние химических связей на процесс передачи энергии от нейтронов к ядрам замедлителя, меньше фактического. Возраст т, см , для смеси легкого замедлителя с тяжелыми ядрами нельзя вычислять по приводимой формуле, поскольку в этом случае существенную роль играют неупругие столкновения и анизотропия рассеяния на тяжелых ядрах при больших энергиях. [c.1137]

В чистом природном уране, где неупругое рассеяние быстро снижает энергию нейтронов ниже порога деления радиац. захват настолько превалирует, что К , оказывается существенно меньше единицы и цепная реакция невозможна. Для её осуществления нужно либо повысить содержание изотопа U (до 10% и более), либо изменить спектр нейтронов с помощью замедлителя. В обоих случаях цепная реакция в осн. будет происходить на Для смеси урана с замедлителем упрощённый [c.681]

Постановка и классификация задач о рассеянии волн. Задача о дифракции на многих телах относится ко многим физическим явлениям, связанным с рассеянием волн на неоднородностях. (В оптике —критическая опалесценция смесей жидкостей, явление красной зари и голубого цвета неба, явление Тиндаля, когда ярко проявляется рассеяние поляризованного света в определенных направлениях, и-т. д. в ядерной физике —рассеяние нейтронов в теории металлического состояния —рассеяние электронных волн, Сюда же относят все случаи дифракции рентгеновских лучей.) Несмотря на то что эти явления принадлежат к различным областям физики, методы изучения рассеяния на совокупности неоднородностей сходны, поэтому повсюду применяют одинаковую терминологию. Рассмотрим основные понятия оби ей теории рассеяния волн на совокупности рассеивателей. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях. Когда поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (например, рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в воде), то следует говорить о слабом рассеянии. Если поперечник рассеяния значительно больше, чем геометрическое поперечное сечение отдельных неоднородностей, то следует говорить о сильном рассеянии (например, рассеяние звука на газовых пузырьках в жидкости). [c.314]

Исследование рассеяния нейтронов на чистом пара-водороде и на смеси орто- и пара-водорода, взятых в соотношении 3 1, позволило определить отдельно эффективные сечения рассеяния на орто- и пара-водороде. Оказалось, что [c.75]

Как интенсивный альфа-излучатель кюрий-242 может применяться в нейтронных источниках (в смеси с бериллием), а также для создания внешних пучков альфа-частиц. Последние используют как средство возбуждения атомов в новых методах химического анализа, основанных на рассеянии альфа-частиц и возбуждении характеристического рентгеновского излучения. Такая установка была, в частности, на борту космической станции Сервейор-У . С ее помощью был проведен непосредственный химический анализ поверхности Луны методом рассеяния альфа-частиц. [c.149]

Для случая оргапич. сцинтилляторов полный световой выход на 1 быстрый нейтрон равен нримерно световому выходу на 1 у-кваит той же энергии. Для разделения импульсов нейтронов и у-лучей применяется дискриминация по форме импульса, поскольку соотношение быстрой и медленной компонент высвечивания сцинтилляторов различно для вспышек, вызванных протонами отдачи и электронами. Для повышения эффективности делают богатые водородом смеси с неорганич. сцинтилляторами, в к-рых эффективность регистрации протонов в 4—6 раз превышает эффективность органич. сцинтилляторов (напр., парафин, оргстекло и т. д. в смеси с гпЗ). Метод ядер отдачи применяют для исследования спектров быстрых нейтронов, поскольку энергия ядер отдачи, возникающих нри упругом рассеянии нейтронов, однозначно связана с энергией нейтронов и углом рассеяния. Исследуется либо дифференциальный снектр ядер отдачи в узком интервале углов по отношению к падающему пучку нейтронов или полный спектр ядер отдачи. Нриборы, измеряющие дифференциальный спектр, обычно регистрируют протоны, вылетающие в узком конусе вперед из топкого водородсодержащего радиатора. [c.403]

Для гомогенной смеси веществ макроскопическое сечение определяют на основе закона аддитивности. При этом из-за больщой относительной величины потери энергии при упругом взаимодействии нейтронов с легкими ядрами в качестве сечения замедления можно принимать полное сечение рассеяния на водороде и половину полного сечения для других легких ядер. На средних и тяжелых ядрах замедление нейтронов происходит преимущественно вследствие неупругих взаимодействий, число которых достигает 50% общего числа взаимодействий. Суммарный эффект неупругих и упругих взаимодейст-вг й позволяет принимать в качестве эффективного сечения замедления на средних и тяжелых ядрах 3/4 полного сечения рассеяния нейтронов. [c.300]

Основной частью установки Цинна и Сцилларда была (рис. 153) сферическая ионизационная камера ИК, наполненная смесью аргона (при давлении 8 атм) и водорода (при давлении 10 атм), которая позволяла регистрировать протоны отдачи с энергией Тр > 0,6 Мэе. Протоны отдачи возникали в результате упругого рассеяния нейтронов деления урана на ядрах водорода. [c.376]

К сожалению, даже это допущение недостаточно обосновано. Если взять, например, парциальные структурные факторы, вычисленные методом Перкуса— Йевика для бинарных жидких смесей модели твердых шаров [15], то окажется, что они заметно зависят от концентрации. Правильнее в принципе пользоваться различными длинами рассеяния нейтронов для разных изотопов одного и того же химического элемента. Как отмечалось в работах [16, 17], рассеяние на трех образцах сплава, имевших одинаковый химический состав, но различное относительное содержание изотопов одной из компонент, дает достаточную информацию для раздельного определения трех парциальных структурных факторов. Так, На рис. 4.2 представлены данные, полученные для сплава СпвЗпд путем исследования рассеяния на образцах, содержащих соответственно чистый изотоп Си, чистый и природную смесь Си/ Си [18]. Этот метод, несомненно, более трудоемок и дорог, чем рассеяние рентгеновских лучей на сплавах с разным химическим составом, но он кажется единственным способом получить однозначную информацию о расположении атомов в жидких смесях без привлечения теоретических моделей и малообоснован- [c.165]

Значительная часть экспериментальных исследований топологически неупорядоченных металлов посвящ ена электрическим свойствам жидких сплавов (см., например, [6.47]). В принципе теория электронного спектра и кинетических свойств таких систем представляет собой просто обобщ ение развитой в настояш ей главе теории моноатомных жидкостей. Так, например, в формуле приближения ПСЭ (10.17) для удельного сопротивления надо лишь заменить квадрат модуля матричного элемента (10.12) соответст-вуюп] ей величиной (4.38), уже заготовленной для описания рассеяния рентгеновских лучей или нейтронов в жидких смесях. Окончательные выражения, содержаш ие псевдопотенциалы (или, можно полагать, -матрицы атомов различных компонент), а также разнообразные парциальные структурные факторы (4.36), выглядят весьма устрашающе. Однако их удается несколько упростить (ср. с 2.13), если жидкость можно рассматривать как смесь со случайным замещением [74]. Подставляя (4.40), например, в формулы (10.17) или (10.37), мы видим, что удельное сопротивление сплава записывается как [c.512]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...