Аналогия между волнами SH н звуко

Аналогия между волнами SH н звуком 24, 160 [c.409]

Сравнивая уравнения (52) и (9.Т1), убеждаемся в существовании глубокой аналогии между течением газа по трубе и поступательно-вращательным движением несжимаемой жидкости по трубе. Различие ме.жду этими движениями заключается лишь в том, что в первом случае критической скоростью является скорость звука, а во втором — скорость распространения длинных центробежных волн. При поступательно-вращательном течении в трубе переменного [c.669]

Как видим, аналогия между акустическим интерферометром И радиоинтерферометром весьма велика. Но есть и различие. В случае звука волны распространяются преимущественно в одном направлении от микрофона звук, преобразованный в электрические колебания, передаётся по проводу к электронному осциллографу. [c.139]

Конечным этапом этой короткой и чрезвычайно упрощенной истории вопроса является довольно любопытное возвращение к тематике предыдущих лет. Новый интерес к этой проблеме вызван рядом весьма различных причин, начиная с появления вычислительных машин и кончая такими, как изобретение радиолокатора и развитие квантовой механики. Новые исследования в астрономии и в химии также побуждают к проведению более обширных расчетов, чем выполненные до сих пор. Важно отчетливо видеть роль квантовой механики в этом процессе. Аналогия между движущимися электронами и волнами света или звука оказала значительное влияние на ранний период развития квантовой механики. Так, было очевидно, что рассеяние электрона атомом должно иметь много общего с рассеянием света или звука твердой частицей. К концу 30-х годов квантовая механика развилась столь далеко, что появилась необходимость в точных расчетах сечений рассеяния, К этому времени были созданы новые методы, которые частично были видоизменением методов, разработанных в оптике за тридцать или более лет до того, частично же носили новый характер. Это побуждало к новым исследованиям проблем рассеяния в оптике. Метод фазовых сдвигов и вариационные методы были новыми и нашли теперь применение также и в оптических задачах. [c.18]

Для полной аналогии звук — цвет мы выбрали длины волн звука так, чтобы между ними выполнялось то же соотношение, что и между длинами волн голубого, зеленого и красного света. Длины волн этих трех цветов примерно равны 420, 525 и 630 нанометров и относятся как 4 5 6. В соответствии с этим мы выбрали длины звуковых волн 16, 20 и 24 миллиметра, что соответствует частотам 21, 18 и 15 килогерц. [c.122]

Волновые представления в той первоначальной форме, в которой их развивал Гюйгенс ( Трактат о свете , 1690), не могли дать удовлетворительного ответа на поставленный. вопрос. В основу учения о распространении света Гюйгенсом положен принцип, носящий его имя. Согласно представлениям Гюйгенса, свет, по аналогии со звуком, представляет собой волны, распространяющиеся в особой среде — эфире, занимающем все пространство, в частности заполняющем собой промежутки между частицами любого вещества, которые как бы погружены в океан эфира. С этой точки зрения естественно было считать, что колебательное движение частиц эфира передается не только той частице, которая лежит на пути светового луча, т. е. на прямой, соединяющей источник света L (рис. 8.1) с рассматриваемой точкой Л, но всем частицам, примыкающим к А, т. е. световая волна распространяется из А во все стороны, как если бы точка А служила источником света. Поверхность, огибающая эти вторичные волны, и представляет собой поверхность волнового фронта. Для случая, изображенного на рис. 8.1, эта огибающая (жирная дуга) представится частью шаровой поверхности с центром в L, ограниченной конусом, веду- [c.150]

Чтобы применить полученные результаты к жидкой периодической системе, воспользуемся отмеченной в п. 1.3 аналогией между распространением звука в споистой жидкости и волн 5Я в изотропном слоистом твердом теле они описываются одинаковыми уравнениями и граничными условиями, еспи установить соответствие по правилу р [c.160]

Это обстоятельство существенно нарушает аналогию между течениями ж1 Дкостн и газа, в котором скорость звука а не зависит от длины волны. Исследование выраж ения (40.2) показгявает, что зависг Мостью V от л можно пренебречь только в случае малой глубины жидкости например, для воды и для керосина должно быть 10 мм. При такой глубине влияние вертикальных уско- [c.270]

Один из доводов, которые выдвигал М.В. Ломоносов в пользу этих представлений, состоял в том, что свет беспрепятственно проходит сквозь свет наподобие того, как ведут себя звуковые волны (а также, как мы видели, волны на поверхности воды, см. рис. 152). Ломоносов писал ) Поставим алмаз между двумя свечами. Лучи с обеих сторон пройдут сквозь алмаз равною силою, и одна свеча с одной стороны в то же время сквозь алмаз таково же явственно, как с другой стороны другая, видна будет. Что ж здесь уничтожить ли нам Механику положить ли, что когда с обеих сторон равною силою и равным количеством жидкие материи встречаются в узкой скважине, каковы сквозь алмаз быть должны, чтоб одна с другою не встретилась, и оную не удержала . Ломоносов яркими словами выражает свою мысль об аналогии между светом и звуком Имеем ясный пример [явлений, подобных световым] в зыблюш,емся [c.163]

Польман [1616, 1617] впервые доказал возможность получения звуковых изображений путем применения звуковых линз. На фиг. 252 дана аналогия между известным методом получения оптического изображения предмета и методом получения звукового изображения. Слева представлен случай получения изображений в отраженном свете (звуке), справа—в проходящем свете (звуке). Чтобы получить изображение звуковой волны на экране, Польман использует следующий эффект. Как подробно будет показано ниже (гл. VI, 6, п. 3), звуковые волны [c.204]

В этой главе мы рассмотрим приближенную теорию расчета сложных звукопроводов, дающую, однако, в большинстве случаев достаточно точное решение ряда задач, интересных для практики. Эта теория строится по аналогии с теорией электрических линий и сводится к замене отдельных звеньев звуко-провода некоторыми элементами с сосредоточенными постоянными (элементы упругости, массы или трения) или отрезками прямолинейных труб, в которых распространяются плоские волны. Такая трактовка допустима, как можно показать, исходя из более строгих решений, при условии, если размеры отдельных элементов и диаметры труб, по которым распространяются волны, будут малы по сравнению с длиной волны. Элементы в форме труб переменного сечения, связывающие отдельные объемы или служащие переходом от труб одного сечения к трубам другого сечения, нами не рассматриваются. Все изменения сечений между элементами предполагаются происходящими скачками это не дает существенных погрешностей в результатах, если длина переходной части мала по сравнению с длиной волны. Попытка приближенного расчета переходных элементов в форме конусов проведена в книге Стюарта и Линдсея Полученные решения имеют достаточно сложную форму и их трудно применять на практике. Однако в этих решениях принципиально не учитывается присоединенная масса, возникающая при изменении сечения. Это их существенный недостаток и в ряде случаев предпочтительнее пользоваться решениями для скачкообразных изменений сечения, где удается [c.146]

Описанная выше сильная нелинейность упругой подсистемы имеет место в широком диапазоне частот, т. е. носит нерезонансный характер. Столь же сильное увеличение нелинейных свойств упругой подсистемы, обусловленное влиянием спиновой подсистемы, существует в кристаллах железо-иттриевого граната и марганец-цинковой шпинели в окрестности магнитоакустического резонанса [25]. На рис. 14.5 представлена наблюдавшаяся в работе [25] зависимость амплитуды первого прошедшего через кристалл импульса сдвиговой упругой волны, распространяющейся вдоль направления [ООП кристалла железо-иттриевого граната, и амплитуды второй гармоники упругой волны от слабого внешнего магнитного поля Я ". Частота волны составляла 30 МГц. Видно, что в окрестности резонанса, сильно уширенного вследствие малости Я , наблюдается увеличение как поглощения звука, так и амплитуды второй гармоники акустической волны. Оба этих эффекта обусловлены сильной связью, существующей между упругой и магнитной подсистемами вблизи резонанса (в данном случае имеется более полная аналогия с акустоэлектронными поглощением и нелинейностью). На рис. 14.6 показана зависимость эффективного нелинейного параметра Г для генерации второй гармоники от величины магнитного поля, рассчитанная по экспериментальным зависимостям рис. 14.5 с учетом затухания основной волны. Видно, что в окрестности резонанса значение Г возрастает на 2—3 порядка по сравнению с величиной нелинейного параметра вдали от резонанса Гр. Качественно похожие результаты наблюдались и для марга-нец-цинковой шпинели. [c.381]

В этой связи следует упомянуть об опытах Слеймейкера и Холи [4110, 4112], которые располагали перед колеблющимся в воздухе кристаллом специальную диафрагму (пер4юрирован-ную металлическую пластинку, проволочную сетку) и, подбирая расстояние от поверхности кристалла до диафрагмы в соответствии с частотой излучаемого звука, увеличивали излучение кристалла. В известном смысле такое устройство является аналогией просветляющего слоя. При правильном расстоянии между кристаллом и диафрагмой звуковые волны, отраженные от диафрагмы и вновь отраженные от поверхности кристалла, складываются с волнами, проходящими сквозь диафрагму. Слеймейкер и Холи смогли описанным способом в 3 раза увеличить звуковое давление, развиваемое кристаллом ADP в воздухе на частоте 77 кгц. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...