Токонесущая структура

В. Другие примеры токонесущих структур [c.328]

Устойчивость токонесущих структур 326 [c.554]

Рнс. 2.2. Управляемая структура в виде С-секции / — токонесущий проводник 2,4 — диэлектрические подложки 3 — управляющая полоска 5 — заземляемое [c.35]

Устойчивость токонесущих упругих структур [c.326]

Перейдем теперь к другому классу взаимодействий механической структуры с электромагнитными полями, часто оказывающимися намного сильнее только что упомянутых электро-и магнитомеханических взаимодействий. Например, токонесущая структура (провод, стержень, пластина, оболочка) под действием сильного магнитного поля может деформироваться. Это показывает, что электромагнитные поля могут создать механические силы чрезвычайно большой величины. Такие силы квадратичным образом зависят от электромагнитных полей, и, если они самоиндуцированные, для них нужны пространственно неоднородные поля. Для этого типа электромагнитного воздействия всегда характерна нелинейная зависимость от электромагнитных полей, и это обстоятельство не связано с величиной электропроводности материала или каким-либо требованием к его симметрии. Следовательно, оба слагаемых, выражающих вклад электромагнитного поля в полную формулировку закона [c.12]

При рассмотрении пьезоэлектричества в случае слабых полей (как в акустоэлектричестве) квадратичными слагаемыми обычно пренебрегают. В результате получается классическая теория пьезоэлектричества в виде линейной теории, которая была бы очень похожа на линейную теорию анизотропной упругости, если бы не большее число переменных и уравнений. Для токонесущих структур силы магнитострикции пренебрежимо малы по сравнению с силой, появляющейся из-за тока предельная ситуация имеет место для идеальных проводников. Но есть случаи, когда все вклады должны быть учтены. Такая ситуация возникает при исследовании нелинейно упругих взаимодействий, в том числе в упругих диэлектриках и полупроводниках. Все это было сказано, чтобы сделать вывод, что в электродинамике сплошных сред почти всегда требуется нелинейное описание, если нет физически оправданных гипотез. [c.13]

В 5.9—5.14 в основном по работам Дж. Бейзера с соавторами дано довольно полное изложение нелинейных одномерных волновых движений для идеальных проводников сначала определены характерные скорости и области ( 5.10), затем получены соответствующие условия на скачках Ренки-на —Гюгонио ( 5.11), дана классификация возможных решений в виде ударных волн ( 5.12) и введены некоторые элементарные понятия о простых волнах ( 5.13). Качественный анализ в рамках развитой теории магнитоупругих ударных волн и простых волн дан в 5.14 для задачи о так называемом магнитоупругом поршне (решение в линейном приближении будет также получено геометрическими методами 5.8). В заключение, чтобы почувствовать некоторые особенности анализа магнитоупругой устойчивости токонесущих структур, рассмотрен классический пример растянутого проводящего стержня и токонесущих пластин. [c.266]

Таким образом, для любой пары (v, Я), удовлетворяющей этому условию при некотором /и, мы имеем однопараметрическое семейство решений, так как вся задача, очевидно, инвариантна относительно поворота вокруг оси ез. Эта система решений, как показано, демонстрирует классическое явление бифуркации. [Wolfe, 1983], причем X играет роль бифуркационного параметра. Путем рассмотрения собственных значений задачи, полученной линеаризацией уравнения равновесия около тривиального-решения, показано, что происходит бифуркация, сопровождающаяся переходом к нетривиальным решениям эта ситуация полностью аналогична классической задаче об изгибе балки. Рассмотренная здесь задача является примером задачи об устойчивости токонесущих структур, очень простой и не учитывающей индуцированные поля. [c.328]

Для улучшения токонесущих характеристик аморфных сплавов создают смешанную аморфно-кристаллнческую структуру, усиливающую пиииииг магнитного потока. И последнее, для аморфных сверхпроводников характерна высокая стойкость их сверхпроводящих и механических свойств по отношению к радиационным повреждениям. Более того, эти свойства могут даже улучшаться в результате облучения. [c.20]

Наконец, важные технические разработки по созданию магнитных устройств с очень сильными магнитными полями, находящие применение для ускорения и нагрева плазмы в контролируемых ядерных реакторах или в магнитно левитирующих средствах перевозки (например, в высокоскоростных поездах), привели к открытию новой широкой области исследований, посвященной структурной разработке и анализу устойчивости токонесущих упругих структур. [c.265]

Иногда полезно иметь в виду аналогию с гейзенберговским ферромагнетиком, где в качестве параметра порядка можно рассматривать среднее значение спина в данной точке, 5 (г). Выше Т,. величина 5 (г) обращается в нуль, а ниже она определяет локальное значение спонтанной намагниченности. В основном состоянии 5 (г) не зависит от г (и соответственно в однородном сверхпроводнике без токая) (г) — константа). Однако в ферромагнетике можно рассматривать и более сложные конфигурации, в которых, например, под действием внешнего поля намагниченность имеет разное направление на противоположных концах образца. Зависящая от координаты спиновая плотность 5 (г) может быть также полезной при изучении характерных черт доменпо структуры. Аналогично зависящая от координаты волновая функция 11з (г) используется для исследования токонесущих конфигураций сверхпроводника. [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...