Вспышки нейтронные

Время жизни мгновенных нейтронов 375-Вспышки нейтронные 409—416 Выгорание топлива расчеты, результаты [c.478]

Данные наблюдений показывают, что нейтронные звезды (пульсары) возникают скорее всего при взрывах — вспышках сверхновых. Вспышка сверхновой представляет собой гигантский по масштабам взрыв звезды. В момент вспышки сверхновой светимость звезды увеличивается в миллиарды раз, и на короткое время (порядка месяца) звезда по своей яркости становится сравнимой с целой галактикой (рис, 12.6). По зависимости яркости сверхновой от времени специалисты различают два типа сверхновых — сверхновые I и II (СН I и СН II). В табл, 12,2 приведены характеристики взрывов СН I и СН II. [c.615]

Прекращается имплозия на стадии нейтронной звезды, разогретой до температуры Т 10 К. Практически вся высвобождающаяся при имплозии гравитационная энергия, превышающая 10 эрг, уносится нейтрино. Хотя этой энергии, и даже небольшой ее доли, было бы вполне достаточно для объяснения вспышки сверхновой, до сих пор не найдено правдоподобного механизма, посредством которого энергия передавалась бы оболочке звезды. Может оказаться, что рассмотренные нами катастрофические процессы в звездах соответствуют пока еще не наблюдавшимся тихим взрывам звезд, главным внешним проявлением которых является нейтринный импульс длительностью порядка десятка секунд с общей энергией, большей 10 эрг. Обнаружение таких взрывов явилось бы указанием на правильность основных положений теории. [c.619]

Последним достижением в области радиотерапии является облучение быстрыми нейтронами. Они почти не причиняют ущерба, проходя через здоровые ткани, но, сталкиваясь с ядрами бора (специально введенными для этой цели поблизости от места опухоли), вызывают ядерные реакции с сопутствующей непродолжительной, но интенсивной вспышкой гамма-излучения — как раз в том месте, где это больше всего необходимо. Такой метод, разумеется, исключительно ценен, поскольку он соединяет в себе преимущества локального источника радиации (на месте опухоли) с приспособлением для его включения и выключения если мы уберем пучок быстрых нейтронов, ядра бора сразу же прекратят испускать гамма-излучение. [c.122]

Нейтронный спектрометр. Для измерений энергетич. зависимостей сечений применяют нейтронные спектрометры, гл. обр. спектрометры по времени пролёта (рис. 2), Импульсный источник нейтронов И генерирует нейтроны со сплошным энергетич. спектром в виде короткой вспышки длительностью At. Прн измерении полного сечения детектор нейтронов Д регистрирует нейтроны при положении мишени М в пучке и вне пучка (К — коллиматоры, рис. 2, а). Временной анализатор ВА фиксирует интервал времени I между вспышкой источника и моментом регистрации нейтрона в детекторе. Энергия нейтрона (в эВ) связана с временем пролёта I (в мкс) соотношением = (72,3 где Ь — рас- [c.276]

Нейтронными источниками обычно Служат электронные или протонные ускорители с длительностью вспышки Дг 10" — 10 с и ( 101 —101 нейтрон-с 1. Большим выходом нейтронов при более длинной вспышке обладают импульсные реакторы, применяемые также в качестве бустеров — размножителей нейтронов от импульсных ускорителей. [c.276]

Аккреция на белые карлики и нейтронные звёзды приводит к формированию на их поверхности водородного или гелиевого слоя, Тепловое равновесие слоя определяется в осн. нагревом при сжатии вследствие аккреции и охлаждением вследствие лучистого теплоотвода. Слой эволюционирует устойчиво до момента, когда скорость генерации ядерной энергии при сгорании водорода или гелия начинает превышать скорость теплоотвода ,у. Величина б зависит от темп-ры сильнее, чем е ,у, поэтому происходят перегрев слоя и термоядерный взрыв. Взрыв может сопровождаться выбросом вещества из системы. Подобная неустойчивость проявляется как вспышки новых [c.109]

Здесь Мя—масса ядра 7, и рс—центральные темп-ра и плотность, Lv—нейтринная светимость, L k — фотонная светимость, Л/ —радиус фотосферы цифры в скобках указывают порядок величины. У звёзд массой ок. 8 Мо образуется вырожденное углеродно-кислородное ядро массой 1,39 Мо, к-рое перед тепловой вспышкой характеризуется след, параметрами р, = 2,7 (9) г/см 7, =2,8 (8) К, г, = 3,4 ( —3)iio (г, — радиус ядра). Тепловые вспышки звёздных ядер, ведущие к полному разлёту звезды и выделению энергии 10 эрг, связывают с наблюдаемыми вспышками сверхновых типа 1, в спектрах к-рых водород не наблюдается, а в остатках взрыва не найдены пульсары. Вспышки сверхновых типа Ь. промежуточных между типами I и II (линии водорода почти не видны, но нейтронные звезды могут образоваться), связаны, видимо, с потерей устойчивости в ядрах звёзд промежуточной массы М = (8—13)А/о или с вхождением этих звёзд и двойные системы. [c.493]

VI VII VHI Сердцевина пульсара Вспышка сверхновой Вселенная на ранних стадиях развития Нейтроны-1-малая примесь протонов и электронов Г -10 --10 -10 -lO —10 -10" -10 Сверхтекучая нейтронная жидкость, возможно существование п-ионно-го конденсата [c.507]

Итак, антинейтрино вызывает превращению протона в нейтрон и позитрон в точке 1. Позитрон замедляется и аннигилирует с испусканием двух Y-квантов с энергией по 0,51 Мэв в точке 2. За счет фото- и комптон-электро-нов они дают первую вспышку в сцинтилляторе. Нейтрон в течение нескольких микросекунд замедляется водородом, содержащимся в [c.238]

По существующим представлениям, вспышки сверхновых знаменуют рождение нейтронных звезд или черных дыр. [c.232]

БОЛЬШИЕ НЕЙТРОННЫЕ ВСПЫШКИ [c.409]

Теоретическая оценка давала для этой реакции сечение о еор 6-10 см (для антинейтрино, вылетающих из реактора), что примерно на 20 порядков ниже сечений, обычно измеряемых в ядерной физике. Эти 20 порядков были выиграны за счет следующих факторов. Во-первых, в качестве источника был использован мощный реактор, дававший поток антинейтрино, равный примерно lOi ча-стиц/см -с. Во-вторых, для регистрации был использован-жидкий сцинтиллятор с колоссальным объемом 5000 литров. В-третьих, вся установка была помещена глубоко под землей и отделена мощной защитой от реактора. В результате фон от космических лучей и от других (не антинейтринных) излучений из реактора был столь низким, что можно было регистрировать очень редкие события. В опыте был использован жидкий сцинтиллятор с высоким содержанием водорода и обогащенный кадмием. На ядрах водорода шла реакция (9.22). Возникающий в этой реакции позитрон аннигилировал с электроном вещества на два Кванта (см. гл. VII, 6), дававших первую вспышку. Нейтрон за несколько микросекунд замедлялся до надтепловых скоростей, после чего захватывался кадмием (см. гл. XI, 3, п. 4). Получившееся ядро, возбужденное при захвате на 9,1 МэВ, испускало каскад 7-квантов, которые давали вторую вспышку. Эти пары вспышек регистрировались схемой запаздывающих совпадений (см. ниже 6, п. 3), что позволяло уверенно отделять нужные события от фоновых излучений. Регистрировались примерно 3 события в час, и проведение всего опыта заняло около полугода. В результате для экспериментального сечения было получено значение сТэксп = = (11 4)- 1(И см , хорошо согласующееся с теоретическим. Это — самое маленькое сечение, измеренное человеком. [c.502]

Третья авария произошла на испытательной установке, находящейся в ведении американской армии в штате Айдахо. Два техника пытались вручную извлечь регулирующий стержень, который, очевидно, заклинился, ио затем он неожиданно поддался, что открыло путь к вспышке нейтронов, которая мгновенно убила этих людей и активировала помещение. Активная зона осталась неповрежденной, и выброса радиоактивных веществ не произошло. [c.188]

Режим с двумя сжатиями. По мере утолщения напылённой на анод плёнки металла с насыщенным в ней газом установка автоматически переходит в режим с двумя сжатиями. Последовательность процессов та же, однако обрыв тока происходит позже, когда неустойчивость Рэлея — Тейлора уже успела развиться. При этом в цилиндрич, камерах часто второе сжатие наблюдается в виде неск. перетяжек, тогда как в камере с плоскими электродами на заключит, стадии может образоваться снова прямой пинч той же высоты, но меньшего диаметра и большей плотности (рис. 2, б), Заключит, стадия П. ф. в этом режиме полностью идентична соответствующему процессу режима с одним сжатием. В этом режиме наблюдаются две начальные сравнительно малоинтенсивные вспышки нейтронного и рентг, излучений, а в оси. вспышке их интенсивность возрастает в неск. раз вследствие достижения более вы- [c.613]

Эти 7-кванты в процессах комптоповского рассеяния выбивают из атомов электроны, вызывающие в сцинтилляторе регистрируемую вспышку. Нейтрон же, многократно соударяясь с протонами сцинтиллятора, постепенно теряет свою энергию и наконец захватывается одним из ядер кадмия. При этом возникает несколько 7-квантов, которые тоже детектируются сцинтиллятором. Однако замедление нейтрона требует некото- [c.72]

Своеобразен установленный в Дубне (1959) исследовательский реактор ИБР-30 (импульсный быстрый реактор, построен по идее Д. И. Блохинцева и И. И. Бондаренко), от реактор, грубо говоря, состоит из двух плутониевых цилиндров, между которыми имеется зазор. Размеры цилиндров и зазора подобраны так, что /г< 1, но при заполнении зазора ураном получается fe Ь> 1, и начинается интенсивная реакция. Между торцами цилиндров проходит периферийная часть стального диска, вращающегося со скоростью 5000 об/мин (рис. 11.5). В диск заделаны два урановых вкладыша. При каждом прохождении вкладыша между цилиндрами происходит короткая вспышка цепной реакции. Мощность в импульсе достигает 150 МВт при средней мощности 30 кВт. Нейтронный пучок из ИБР поступает в километровую трубу метрового диаметра. К концу трубы нейтроны с разными скоростями подходят в разные моменты времени. Это позволяет выделять по времени пролета монохроматические нейтроны различных энергий, что в свою очередь позволяет разрешать очень узкие и близкие друг к другу нейтронные резонансы (см. также гл. IX, 3). [c.585]

Наконец И. В. Курчатов начал подъем последнего регулирующего кадмиевого стержня... Ранее редкие (фоновые) звуковые щелчки и вспышки неоновых ламп от гамма-лучевых и нейтронных датчиков, расположенных внутри реактора и на его поверхности, стали все чаще. Всех присутствующих охватило волнение. И. В. Курчатов не отрывал взгляда от зайчика гальванометра, соединенного с основным нейтронным индикатором мощности реактора. Зайчик прибора не двигался, хотя прошло уже около 10 минут. Частота щелч- [c.208]

К настоящему времени в экспериментах по облучению мишеней диаметром (1 — 10) мм получены температура плазмы — 10 К, плотность сжатого топлива — до 40 г/см , выход термоядерных нейтронов из лазерной плазмы — более 10 за вспышку. При этом использовались многопучковые неодимовые лазеры с длительностью импульса (10 —5-10 ) с и энергией до [c.157]

К важным следствиям приводит А. на белые карлики. В результате А. хим. состав поверхностных слоев может существенно отличаться от хим. состава внутр. областей. Водородно-гелиевый слои на поверхности белого карлика с ростом массы слоя становится не-усто1гчивым относительно ядерного горения. Проие-ходит теп,10вая вспышка, приводящая к появлению новой звезды,. Аналогичные термоядерные взрывы в слое у поверхности нейтронной звезды могут объяснить существование вспыхивающих рентг. источников. [c.34]

К числу переменных 3. могут быть отнесены новые звёзды и сверхновые звёзды. Новые 3. за неск. дней увеличивают свою светимость от lZ,g до IO Lq и остаются яркими в течение неск. недель, после чего их блеск постепенно убывает, возвращаясь к исходному. Взрыв повой 3. сопровождается сбросом газовой оболочки массой (10 —1О )Л/0. Выделяемая при взрыве энергия составляет 10 —10 эрг. Число вспышек новых в Галактике ж50 в год, но из-за но- глощсния излучения межзвёздно пылью только но-сколько из них удаётся обнаружить с Земли. Повторные новые вспыхивают с ин,тервалом - 10 —10 лет. Светимость сверхновых 3. в максимуме блеска достигает светимости средней галактики ( 10 Lg). Продолжительность максимума блеска составляет неск. месяцев, энергия взрыва 10 —10 эрг. В ходе вспышки сверхновой состояние 3. кардинально изменяется она либо полностью разрушается, либо её ядро превращается в нейтронную 3., а оболочка сбрасывается. [c.69]

Наиб, выдающиеся результаты изучения К. т.— установление сннхротронной природы излучения К. т. и наблюдательное подтверждение генетич. связи менаду вспышками сверхновых звёзд и образованием нейтронных звёзд. [c.486]

Большие перспективы в изучеппи Н. з. связываются с успехами нейтринной астрономии, к-рая н принципе позволяет определить параметры мощного всплеска нейтринного излучения, сопровождающего рождение Н. 3. Впервые такой всплеск нейтринного излучения был зафиксирован подземными нейтринными детекторами в момент вспышки сверхновой в Болыло.м Магеллановом Облаке 23 февр. 1987. Измерения нейтринного излучения позволяют не только непосредственно измерить дефект массы нейтронных звезд, но и проследить за самим процессом образования нейтронных звёзд. [c.282]

Наряду со вспышками внегалакткч. С. з. интенсивно изучаются в вашей н близких к нам галактиках остатки вспышек сверхновых, к-рые образуются при взаимодействии выброшенного во время вспышки вещества, имеющего скорости вплоть до 20 тыс, км/с, с окружающей средой. По свойствам остатков С. з. определяют важную характеристику С. а,— кынетпч. энергию выброшенного вещества. Она составляет 10 —10 эрг. В ряде случаев удалось обнаружить звёздные остатки вспышек — нейтронные звёзды. Наиб, ярким примером является В рабовидная туманность, содержащая нейтронную звезду типа пульсар. Нейтронные звёзды, по-видимому, возникают При вспышках С. з. II типа, поскольку в галактич. остатках вспышек С. з, I типа звёздные остатки не обнаружены. [c.433]

СОЛНЕЧНЫЕ КОСМИЧЕСКИЕ ЛУЧИ — потоки ускоренных заряж. частиц, эпизодически появляющиеся в межпланетном пространстве на фоне галактических космических лучей (ГКЛ) после нек-рых солнечных вспышек. Способность Солнца испускать ускоренные частицы впервые обнаружена в 1942 С. Форбушем (8. РогЬпзЬ) и др., зарегистрировавшими резкое увеличение потока частиц после солнечной вспышки. Факт ускорения частиц на Солнце подтверждается, помимо регистрации С. к. л. в межпланетном пространстве, наблюдениями рентг. и радиоизлучения Солнца, а также регистрацией у-линий и нейтронов, возникающих во время солнечных вспышек в результате ядерных реакций ускоренных частиц в атмосфере Солнца. [c.585]

Механизмы преобразования энергии частицы в световую вспышку различны для разных сцинтилляторов. В большинстве случаев они могут быть сведены к след, (упрощённой) схеме 1) ионизация и возбуждение атомов и молекул, образование радикалов 2) перенос энергии возбуждения к центрам свечения (радиационный, резонансный, экситон-ный, электронно-дырочный) 3) возбуждение и высвечивание центров свечения. Нейтральные частицы регистрируются благодаря передаче энергии заряженным у-кванты — по электронам и позитронам (см. Гамма-излучение), нейтроны— по протонам отдачи (при упругом рассеянии) или по заряж, частицам, возникаю1Цим в мдерных реакциях нейтронов с веществом сцинтиллятора. [c.38]

Пузырьковые камеры наполняются сжиженными газами иод давлением, и в них поддерживается температура чуть ниже точки кипения. Быстрым движением диафрагмы резко уменьшают давление, точка кипения опускается пиже температуры жидкости, и вдоль следов частиц образуются цепочки пузырьков. Камеры освещаются лампами-вспышками и фотографируются несколькими фотоаппаратами для восстановления пространственной картины. Обычно пузырьковые камеры помещают в сильное магнитное поле, что позволяет по кривизне треков измерять имнульсы частиц. Полученные фотографии просматривают и затем обрабатывают с помощью автоматических систем. Пространственное разрешение пузырьковых камер 0,1 мм. В качестве рабочего вещества в пих используется водород (для пепосредствеппого наблюдения взаимодействий частиц с протонами), дейтерий (для исследования взаимодействий с нейтронами, а также протонами), водородосодержащие вещества (нронан, неон-водородная смесь) и тяжелые жидкости, чаще всего фреопы, более эффективные для наблюдения нейтральных частиц (фотонов, нейтронов, даже нейтрино) по их взаимодействиям. [c.61]

Для временного анализа нейтронного эффекта применяется сцинтилляционная методика. Протоны отдачи, возникающие в органич. сциптилляторе, дают световую вспышку, к-рая регистрируется фотоумножителем. Временное разрешение в десятые и сотые доли мксек достигается легко. Главная трздаость состоит в исключении мощных электромагнхиных наводок иа регистрирующую аппаратуру со стороны спстемы, в к-рой создается исследуемая плазма. Важным источником ошибок при изучении временной характеристики нейтронного импульса могут явиться также вторичные нейтроны, приходящие на счетчик спустя [c.391]

В начале 1956 года два британских физика из Олдермастона, Кит Робертс и Брайан Тэйлор, обратились к некоторым работам, выполненным сотрудниками исследовательского отдела 1940-х годах. Они пришли к поразительному выводу - существовал высокий риск того, что британские ядерные устройства могли легко выйти из строя под действием интенсивной вспышки излучения от близкого ядерного взрыва, то есть от вражеской оборонительной ядерной ракеты, запущенной с этой целью. Из-за чувствительности к преждевременной детонации особенно уязвимы были ядерные устройства с плутониевыми зарядами. Более того, проникающее нейтронное и рентгеновское излз ение от боеголовок могло разрушить или повредить делящиеся компоненты и снизить энерговыделение или даже помешать ядерной детонации. (Повреждения могли возникнуть и в электронных системах устройства, но это была уже отдельная проблема.) [c.117]

Смотреть страницы где упоминается термин Вспышки нейтронные : [c.259] [c.613] [c.374] [c.454] [c.620] [c.129] [c.130] [c.531] [c.485] [c.650] [c.282] [c.476] [c.477] [c.598] [c.245] [c.340] [c.679] [c.554] [c.554] [c.403] [c.447] [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...