Порог реакции

В Н2О наблюдается повышенная активность Р , которую следует связывать с реакцией 0 (р, п)Р , энергетический порог реакции 2,6 Мэе. Ядра Р — р-излучатели. [c.98]

Здесь учтено, что в Д-системе кинетическая энергия возникших частиц равна нулю на пороге реакции, поэтому их полная энергия равна просто сумме масс покоя отдельных частиц. Из последнего уравнения находим [c.235]

Закон сохранения энергии (импульса). Многочисленный опытный материал показывает, что процессы рождения частиц имеют место только в том случае, если энергия сталкивающихся частиц больше некоторой величины, называемой порогом реакции. Это обусловлено действием закона сохранения энергии (импульса). [c.355]

Большой порог реакций вида (п, 2п) и аналогичных им объясняется, очевидно, тем, что для освобождения из ядра двух нуклонов надо затратить энергию, которая должна быть по крайней мере равна удвоенной энергии связи (отделения) нуклона, в то время как при захвате первичного нейтрона в ядро вносится только одна порция энергии связи. [c.289]

Обычно порог реакции типа (р, п) равен l-f-3 Мэе. Типичным примером такой реакции является реакция aLi (р, п) 460 , которая имеет <5 = —1,65 Мэе и 7 мин = 1,88 Мэе. [c.446]

Если образование антинуклонов происходит не на нуклоне, а в ядре, то учет энергии движения нуклонов ядра (так называемая фермиевская энергия, равная примерно 25 Мэе) приводит к снижению порога (в тех случаях, когда бомбардирующий нуклон и нуклон ядра двигаются навстречу друг другу). Порог реакции (81.1) снижается с 5,6 до 4,3 Гэв, а порог реакции (81.8) — с 3,6 до 2,85 Гэв. [c.631]

Следует заметить, что пороги образования антинуклонов в нуклон-нуклонных И1 нуклон-ядерных соударениях значительно снижаются, если процесс идет через посредство предварительно возникающих я-мезонов. В этом случае порог реакции на нуклоне снижается до 4,05 Гэв, а на ядре — до 3,1 Гэв. [c.631]

Порог реакции Не + N = Ю + Н равен S o=l,l5 МэВ. В лабораторной системе ядро азота до столкновения неподвижно. Найти минимальное значение энергии а-частицы, при которой может идти реакция. [c.95]

Если энергия реакции Q<0, то реакция идет с поглощением энергии, и для того чтобы она началась, падающая частица должна обладать энергией, превышающей порог реакции [c.1085]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

Ядра некоторых радионуклидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радиоактивными нуклидами ( Po, Ас, Сгп), обычно [c.286]

На фотографии (рис. 141), снятой через электронный микроскоп, прекрасно видны оксидные частицы, вкрапленные в медную матрицу. Строго говоря, матрица не чисто медная в ней содержатся и кислород (концентрации Со), и остаточный (не выведенный в оксид) алюминий. Однако из-за низкого порога реакции окисления алюминия его содержанием в меди можно безбоязненно пренебречь. По крайней мере, при рабочих температурах сопротивление этого твердого раствора почти такое же, как и чистой меди. Зато прочность сплава из-за присутствия оксидных частиц станет намного выше. Причем оксид алюминия — вещество тугоплавкое и в меди почти не растворяется. А поэтому упрочняющий эффект сохраняется вплоть до температуры плавления металла. [c.243]

Если энергия нейтрона на несколько мегаэлектронвольт превышает порог реакции (п, 2п), то эта реакция, как Правило, идет с большой вероятностью. Сеченне реакции (п, 2п) может быть оценено по формуле [4] [c.887]

Таблица 39.6 Пороги реакции (я, 2я) для различных изотопов [2]

Реакции (р, п) широко используются для получения моноэнергетических нейтронов. Этому способствуют низкие значения порога реакции Е и большие выходы нейтронов. Наиболее распространенные реакции (р, п) [71 [c.893]

Порог деления, вызванного -у-квантами (т. е. энергия наиболее мягких -квантов, еще способных вызвать деление), является непосредственной мерой минимальной энергии возбуждения ядра, необходимой для деления. Порог реакции деления под действием нейтронов меньше порога фотоделения составного ядра на величину энергии связи нейтрона с ядром мишени. Поэтому [c.929]

Одной из наиболее интересных зависимостей, представленных на рис. 21, является близость экспериментального порога реакции графит — алмаз и продолжения линии плавления графита. Последнее может рассматриваться как линия плавления мета-стабильного графита. В экспериментах по ударному сжатию [И, [c.218]

Из равенства (8.18), характеризующего полную энергию в Ц-системе. мы можем получить выражение для порога реакции [c.32]

В этом частном случае = О, а pi — W = E = fi-i. Поэтому тц = Мя, и условие порога реакции (8,13) приобретает вид [c.58]

Задача 1370. Неподвижное ядро атома массой М. обстреливается частицами массой т, имеющими кинетическую энергию Т . При слиянии частицы с ядром образуется новая частица, однако реакция будет происходить только при условии, что внутренняя энергия, равная потере кинетической эиергии при ударе, возрастет не менее чем на величину (порог реакции). Определить, какова должна быть кинетинеская энергия Т . [c.501]

Кроме урана явление деления было обнаружено с помощью ионизационной камеры также для тория и протактиния. При этом заметили, что при окружении источника нейтронов и ионизационной камеры парафином эффект в случае урана усиливается, а в сл учае тория и протактиния остается неизменным. Отсюда можно было сделать вывод о том, что уран делится как быстрыми, так и тепловыми нейтронами, а торий и протактиний только быстрыми. Позднее (в 1940 г.), когда при помощи масс-спектрометра удалось получить небольшое количество разделенных изотопов урана и было показано, что тепловыми нейтронами делится изотоп а порог реакции деления и встречающихся в природе изотопов goTh и giPa равен примерно 1 Мэе . [c.362]

Порог деления, вызванного v-KBanTaMH, т. е. энергия наиболее низкоэнергетических у Квантов, еще способных вызвать деление, является непосредственной мерой минимальной энергии возбуждения ядра, необходимой для деления. Порог реакции деления под дейст- [c.1087]

Реакция (м, 2п) относится к числу пороговых, и когда энергия нейтрона превышает на несколько мегаэлектрон-вольт значение пороговой энергии, эта реакция, как правило, протекает с большой вероятностью. Порог реакции (п, 2л) равен приблизительно энергии связи нейтрона в ядре-мишени, поэтому она протекает только при взаимодействии с нейтронами энергией выше 8 МэВ. Исключение составляет реакция на бериллии, для которой порог равен примерно 2 МэВ. [c.1127]

Возникновение наведенной активности обусловлено ядерными реакциями, производимыми налетающими частицами. Эти реакции обычно затруднены целым рядом факторов. Прежде всего, реакции выбивания протона или нейтрона из ядра электроном или у-квантом сильно эндотермичны, их пороги имеют порядок 10 МэВ. Ниже порога реакции не идут, и наведенная активность, следовательно, не возникает. Но даже выше порога сечения реакций, производимых электронами и у квантами, очень малы (на несколько порядков меньше поперечной площади ядра) из-за слабости электромагнитного взаимодействия. [c.457]

При выбранной энергии протонов (на 80 кэВ выше энергетического порога реакции) активация ядер изотопа происходит в тонком поверхностном слое толщиной 0.5 мкм. Расчет разрешающей способности метода ио поверхности проводился на основе известной теории авторадиографической системы для следующих значений параметров толщина эмульсии 10 мкм, эффективная толщина неактивированного слоя 0.3 мкм, зазор между образцом и эмульсионным слоем равен нулю. На рисунке приведены расчетные кривые почернений эмульсии от двух пар бесконечных штриховых эталонных источников различной ширины —10 и 1 мкм. Для упрощения задачи считалось, что радиоактивный изотоп 0 распределен изотропно по толщине источников, равной 0.3 мкм. Зазор между штрихами для обеих иар эталонных ис- оцнцков одинаков и равен 5 мкм. [c.179]

Суммарная масса покоя частиц до и после реакции не одинакова. При уменьшении массы покоя реакция называется экзоэнергетической, при увеличении — эндоэнергетической. В случае эндоэнергетической реакции для разлета образующихся частиц необходима дополнительная энергия. Величина ее, равная энергетическому эквиваленту изменения массы покоя частиц плюс кинетической энергии ядра отдачи, называется энергетическим порогом реакции. Энергетический эквивалент изменения массы покоя сталкивающихся частиц называется энергией реакции Q. Величина Q зависит от возбуждения остаточного ядра. [c.119]

Энергетич. порог реакции (1) обычно велик, поэтому только при высоких плотностях вещества, характерных для конечных стадий эволюции звёзд, ферми-энер-1ИЯ электронов может превысить критич. величину — порог нейтронизации [c.271]

Яркий пример — нейтронизация гелия (табл.). Порог реакции (3) для ядер на границе нейтронной стабильности "ёс 25 МэВ, чему соответствует критич. плотность Н. в. Рр 4-101 г/см (с учётом, что Л/2 = = 3—4). При дальнейшем повышении плотности Н. в. вступает в конечную фазу в смеси из свободных нейтронов и нредельно перегруженных нейтронами ядер равновесие сдвигается с ростом плотности в сторону преобладания нейтронов. Переход к ядерныи плотностям можно считать концом процесса Н. в. [c.271]

Кислород малорастворим в твердой меди. Даже при предплавильных температурах предел его растворимости не превосходит сотых долей процента. Но все же он отличен от нуля, а это очень важно Если концентрация кислорода в меди окажется ниже предела растворимости (а это и есть порог реакции окисления меди), то образуется просто твердый рас- [c.240]

Фотонейтронные источники. Лишь для двух ядер, Н и Ве, можно подобрать радиоактивные излучатели Y-квантов, такие, у которых энергия Y-квантов Е- была бы выше порога реакции (у, п). Поэтому все радиоактивные (Y, )-источники содержат в качестве материала мишени дейтерий или бериллий [2]. Сечения реакций (Y, п) приведены на рис. 40.1. В принципе (за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квактов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны- Энергия фотонейтронов может быть оценена из [2] [c.891]

Хастед [51—54] сравнил многие экспериментальные эффективные сечения, чтобы проверить предсказание адиабатического принципа при возбуждении электронного движения. Беря АЕ как порог реакции (т. е. разность энергий АЕ (оо) соответствую-птиу потенциальных кривых при бесконечном разделении) и д как энергию для максимума наблюдаемого эффективного сечения, Хастед получил значения а из формулы (4.1596), которые лежат между 3 и 7 10 см в широкой области изменений возбуждений. Значения а, полученные для возбуждений любого данного типа, дают епце меньший разброс [53]. [c.171]

Ядра некоторых радиону1слидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, и) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радионуклидами ( Ро, Ас, Ст), обычно равна 5. .. 6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, и) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. [c.48]

Радиоактивные источники быстрых нейтронов. Ядра некоторых радионзтслидов при распаде испускают а-частицы или у-кван-ты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радиоактивными нуклидами ( Ро, Ас, обычно 5...6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, и) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. В зависимости от энергии а-частиц максимальная энергия нейтронов, возникающих в реакции (а, и) на бериллии, боре и фторе, не превышает соответственно [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...