Тильда

Над буквой а следует ставить тильду, чтобы не смешивать с касательным ускорением [формула (21)]. По абсолютной величине касательные ускорения, определенные по формулам (21) и (26), всегда равны между собой [c.40]

Д-система — это система отсчета, связанная с центром масс и движущаяся поступательно по отношению к инерциальным системам. Все величины в /(-системе помечены сверху значком (тильда), например, р, Е. [c.6]

Будем помечать все величины в Д-системе сверху значком (тильда). Тогда искомые импульсы можно записать так [c.75]

Кроме того, величины, относящиеся к системе после столкновения, будем отмечать штрихом, а величины в Ц-системе —значком (тильда) сверху. [c.115]

Какие из частиц называть частицами, а какие — античастицами, до некоторой степени условно. В наше время электрон считается частицей, а позитрон — его античастицей. Но можно было бы сделать наоборот позитрон принять за частицу, а электрон — за античастицу от этого ничего не изменилось бы. Однако исторически первыми были открыты электроны, протоны, нейтроны и лишь позднее были открыты частицы (е , р, п,. . . ), получившие название античастиц. Античастица обозначается тем же символом, что и частица, но над символом ставится знак тильда ( ). Разделение всех известных элементарных частиц на частицы и античастицы в настоящее время признается одной из общих закономерностей природы. [c.349]

Конечно, ёср может быть как положительной (Й2>Й1), так и отрицательной (Й2<Й1) величиной, что и отмечено тильдой над буквой е. [c.212]

Как уже упоминалось, для всех гиперонов обнаружены античастицы. Должны быть античастицы и у резонансов — антирезонансы. Все заряды антирезонансов (барионный, электрический, странность) должны быть противоположны зарядам соответствующих резонансов. Антирезонансы обозначаются той же буквой, что и резонансы, но с тильдой наверху и противоположным знаком электрического заряда, например [c.289]

Подставив (1.29) в уравнения (1.5), (1.6), (1.9), (1.19), (1.23) и (1.26), после преобразований получим систему нелинейных уравнений равновесия стержня в безразмерной форме (значок тильды в безразмерных величинах опущен) [c.21]

Локальные производные обозначения значком ( тильда ). [c.33]

Из уравнений (5.8) — (5.18) с учетом (5.29), опуская знак тильда получаем следующую систему уравнений [c.190]

В результате получаем выражения для проекций аэродинамических сил на связанные оси в безразмерной форме (индекс тильда в безразмерных величинах опущен) [c.242]

После преобразований для стержня постоянного сечения получаем следующую систему уравнений равновесия стержня с учетом потока жидкости в безразмерной форме (значок тильда в безразмерных величинах опущен) [c.264]

Матрица J имеет элементы, не зависящие от времени, только в связанной системе координат, поэтому перейдем в уравнениях (2.9) и (2.10) к локальным производным, опуская знак тильды в обозначении локальной производной [c.28]

В 1.1 было получено кинематическое уравнение (1.17), связывающее векторы и и (I) (знак тильды в обозначении локальной производной опущен) [c.28]

Векторные уравнения движения стержня с учетом сосредоточенных масс. Воспользовавшись (2.20) — (2.21), получаем уравнения стержня, несущего сосредоточенные массы (опуская знак тильды в обозначениях безразмерных величин) [c.43]

Напомним, что в уравнении (2.72) локальная производная, обозначение которой (знак тильды) опущено, поэтому [c.49]

После преобразований получаем уравнения равновесия ленты> (опуская индекс тильды в безразмерных величинах) [c.49]

TO краевые условия при e=l принимают следующий вид (индекс тильды над безразмерной массой в дальнейшем опускается) [c.81]

Приращение абсолютного ускорения точки 0< > (опуская знак тильды в обозначении локальной производной) [c.278]

Определив о, находим безразмерное значение Го = 9ая/2. В дальнейшем знак тильды над безразмерными величинами опускается. Из (2) получаем [c.281]

Символ (тильда) применяется для обозначения античастиц. [c.186]

В дальнейшем знак тильда над безразмерными величинами будем опускать. Тогда получим систему, которую представим в матричном виде [c.648]

Здесь и далее знаком (тильда) обозначены линейные и угловые скорости и ускорения, а также силы и моменты сил, если они считаются скалярными величинами. Например ш — вектор угловой скорости, ш — модуль этого вектора, (О — производная от угла поворота по времени, которая может быть и положительной, и отрицательной. [c.34]

О знаке (тильда) см. сноску на стр. 113. [c.139]

Здесь черта над буквой обозначает обратимую величину, а тильда — необратимую. В неравенстве (И) в левой части сгруппированы члены, относящиеся к затраченной энергии, а справа стоят диссипативные члены. Выражение затраченной энергии в виде (11) особенно удобно для экспериментального определения, например третий член слева просто равен разнице площадей под кривыми изменения Рг в зависимости от и для трещин площади А шА А соответственно. Геометрическая интерпретация этих членов, соответствующая различным формам кривых деформирования, будет рассмотрена позднее. [c.218]

В главе XI, где рассматривалось свободное кручение, Мц совпадал с полным крутящим моментом (поэтому там символ тильда не использовался). [c.392]

По новому Госту 2789-59 обозначения изменены, в частности, все классы чистоты отмечаются одним треугольником, тильда ( ) исключена. [c.238]

При неограниченном увеличении числа стержней N диаграмма материала М стремится к невогнутой кривой, очертание которой зависит от распределения пределов текучести между стержнями. Номер к в этом случае теряет смысл, поэтому параметры стержней в отличие от параметров всей модели М будем отмечать знаком тильда (за исключением параметра 2, не имеюш его аналога для модели в целом). [c.172]

Величины со значком тильды — безразмерные. После преобразований получаем систему уравнений равновесия стержня в безразмерной форме (значок тильды в этих уравнениях опущен) [c.74]

В безразмерной форме уравнения равновесия нити (опуская знак тильды над безразмерными величинами) [c.75]

Лзз/(то/4)] /2 ы1 = ш1(ро1)-, 1зз= ззМзз(0). Для. стержня постоянного сечения Дзз = 1. Из (7.101) — (7.103) после преобразований получаем уравнение малых свободных колебаний стержня в безразмерной форме (опуская тильду в обозначениях безразмерных величин) [c.192]

Приведем уравнение (9.3) к безразмерной форме записи, полагая й)=о)/(/ро) Р—рАц/ р2р) ро=УЛзз/[ гп1- -т2)1 ], где ш, р — размерные скорость потока и давление соответственно. В дальнейшем знак тильды в обозначениях безразмерных величин опускается. После преобразования получаем уравнение [c.258]

Тильдой обозначены силы и моменты сил, если они считаются скаляр-, нымн величинами. [c.113]

И ВВОДИМ знак тильда для обозначения транспонирования, которое преобразует одностолбцовую матрицу в матрицу из одной строки. Из существования инварианта [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...