Зоны Френеля построение

Для того чтобы провести интегрирование, разобьем поверхность а на зоны Френеля (рис. 6.2). Построение выполняется так, что N P = Я2 + л/2 NzP = <22+ 2/./2 и т. д. В этом случае в точку Р волны от любых двух соседних зон придут в противо-фазе. [c.257]

ЗЛ расположен максимум поля, который хорошо согласуется с картиной поля, построенной по методу Френеля 1210], так как при z = = —О,ЗА, первая зона Френеля полностью укладывается в раскрыве щели (при и < 2 первая зона Френеля при любых z не помещается на ширине щели). В этой же точке наблюдается и максимальная плотность потока энергии. Ниже этой точки амплитуда поля и поток энергии начинают относительно быстро рассредоточиваться по всему периоду. Максимум интенсивности под лентами при Z = —Х/2 также хорошо согласуется с теорией Френеля. [c.50]

Они разобьют поверхность S на кольцевые области, называемые зонами Френеля. Из построения ясно, что вторичные волны от. границ двух соседних зон прихо-цят в точку наблюдения в противофазе. [c.271]

Результирующее колебание в Р, вызываемое волнами от всей 1-й зоны Френеля, изображается на диаграмме рис. 6.4, а вектором А, замыкающим ломаную линию, образованную векторами АА, АА2,...,ААп. Ему соответствует первое слагаемое в (6.9). В пределе, когда все (15 0, он проходит по диаметру полуокружности. Продолжим построение дальше. Векторная диаграмма результирующего колебания в Р от двух первых зон Френеля показана на рис. 6.4, б. При строгом равенстве амплитуд складываемых колебаний АА1 от элементарных участков амплитуда результирующего колебания от двух открытых зон была бы равна нулю, т. е. вторичные волны в результате интерференции полностью гасили бы друг друга. Но коэффициент наклона К а), убывающий по мере увеличения а, характеризует постепенное уменьшение амплитуд вторичных волн, т. е. модулей элементарных векторов (1Л,. Поэтому амплитуда А колебания от двух зон имеет конечное, хотя и очень малое, значение. Этому соответствуют два первых слагаемых в (6.9). [c.272]

Приведенное здесь рассмотрение, основанное на общей математической теории дифракции, полностью совпадает с выводами, получающимися из теории зон Френеля. В самом деле, обратимся к рис. 37.3. В соответствии с построением Френеля (см. 35) имеем [c.278]

Результаты (39.6) и (39.7) имеют основное значение в метода зон Френеля. Для лучшего уяснения интерпретируем их на векторной диаграмме (см. т. III, 126). Разобьем каждую зону Френеля на т кольцевых подзон (на рис. 153, а построение выполнено для т = 6). Колебания, возбуждаемые в точке наблюдения такими подзонами, на векторной диаграмме изобразятся векторами А Ац [c.267]

В рассмотренном примере не учитывалось действие фактора направленности излучающих точек х (9ав). Учет этого фактора приводит к тому, что сигнал от области 3 несколько меньше сигнала от области 2, а последний меньше сигнала от области 1. В результате сигнал области 2 не полностью гасит сигнал области /, а максимум, связанный с действием области 3, несколько меньше, чем в случае прихода сигнала от области 1. Если по площади преобразователя укладывается очень много подобных областей (их называют зонами Френеля), то чем дальше область от рассматриваемой точки Б, тем слабее ее действие. В результате суммарный сигнал от излучателя, размер которого значительно больше расстояния до исследуемой точки Б, равен половине сигнала от первой зоны, т. е. Р= =А 12—Ро. На основании этого соображения вблизи искателя /=1. Подобное построение может быть выполнено для преобразователя любой формы, поэтому вывод о том, что на преобразователе /=1, является общим. [c.80]

Такое соотношение должно сказаться на построении кривой для определения суммарной амплитуды колебаний. При равных площадях зон (например, при дифракции на круглом отверстии) результирующая кривая имела вид спирали. В данном случае получится сложная кривая — вначале она более полога, а затем (когда площади соседних зон становятся примерно одинаковыми) переходит в спираль, фокус которой смещен относительно начала координат. Если отодвинуть край экрана влево (рис. 6.9) и просуммировать колебания, приходящие из открывающихся зон, то получается левая часть кривой, которая симметрична рассмотренной. Эту сложную кривую — клотоиду — называют спиралью Корню (рис. 6.10). Аналитические выражения, описывающие такую кривую, называют интегралами Френеля [c.265]

Рассмотрим случай, когда условие (26.93) нарушается, т. е. имеет место соотношение Dgg кЬ ) 1. В этом случае за счет флюктуационных искажений падающей волны случайная разность фаз в пределах одной зоны Френеля, построенной для невозмущенной волны, велика по сравнению с л. Это означает, что первоначальная зона Френеля разбивается на множество более мелких случайных зон Френеля. [c.592]

Если каждую зону Френеля разбить на бесконечное большое число элементарных зон, то ломаные линии превратятся в дугу и каждой зоне Френеля будет соответствовать одна полуокружность. В результате при учете влияния всех зон получится спираль с фокусом в точке N (рис. 6.6, б). Угол, которь ш составляет результирующий вектор сданным направлением, соответствует фазе результирующего колебания в точке наблюдения. Построенная таким образом векторная диаграмма позволяет определить амплитуду и фазу результирующего колебания для произвольного числа действующих зон Френеля. Например, если открыта половина первой зоны, то результирующая амплитуда будет изображаться вектором ОК- Аналогично, ONi, ОN2, ON3, ONi, ON , ON будут соответствовать [c.129]

Спираль Корню. Найдем теперь расиредсленне интенсивности на экране Э.2- Используем графический метод сложения амплитуд. Как мы видели прп рассмотреппн дифракции света от круглого отверстия (когда площади зон Френеля были равными), сложение амплитуд дает кривую в виде спирали. Так как в рассматриваемом случае площади зон не равны, то аналогичное построение дает более сложную кривую — вначале она полога, затем переходит в спираль (на рис. 6.13 правая ветвь). Обусловлено это тем, что [c.133]

Рис. 3. Построение дифракционной картины за отверстием по <1>ренелю (разбиение на зоны Френеля).

ИЛИ их фазы отличаются на я. Это определяет положение результи-руюш его вектора А, который перпендикулярен оси X. Если первую зону, Френеля разбить на бесконечно большое число подзон, то ломаная линия выльется в полуокружность, которая показана на рис. 35.4, а. Продолжая построение, можно получить графический результат действия любого числа зон. На рис. 35.4, б представлен результат действия двух зон, а на рис. 35.4, в — бесконечного числа зон. Спираль получается в результате того, что длина элементарных [c.265]

Рассмотреиные примеры демонстрируют возможность получения зонных пластинок с различной формой зон. В то же время представляет интерес построение 2-В бинарных образов зон Френеля для более сложных случаев. Например, для зонной пластшки, фокусирующей в продольный или поперечный отрезок заданной длины, кольцо или какую-либо доугую геометрическую фигуру. ДОЭ такого рода получили названрю фокусаторы . Рассмотрим для примера фокусатор в кольцо. Соответствующий образ зон Френеля решетки может быть по-л> ен путем комбинации 1-В дифракционной решетки и зонной пластинки. Возьмем достаточно узий сегмент 1-В дифракционной решетки (рис. 1.10), который ведет себя так же, как целая дифракционная решетка, т.е. отклоняет входной монохроматический пучок на определенный угол в плоскости (рассматривается 1-й порядок дифракции). [c.14]

Когда точка наблюдения Р приближается к фокусу О, френелевы зоны расширяются, В некотором положении Ро этой точки первая френелева зона охватывает всю сферу. При дальнейшем приближении к О построение зон Френеля становится невозможным. Можно сказать, что вся сфера становится как бы частью первой зоны Френеля. Применяя к этому случаю наши предыдущие рассуждения, нетрудно убедиться, что появляется опережение по фазе, заключенное между нулем и я/2, когда точка наблюдения находится между Р и О. В точке О оно составляет я/2, а при переходе через нее возрастает до я. Таким образом, изл е-нение фазы волны на я при переходе через фокус совершается не скачком, а непрерывно. [c.268]

Поставим теперь между источником 5 и точкой наблюде ния Р непрозрачный круглый экран Л В (рис. 159), плоскость которого перпендикулярна к оси SP. Пусть DA и ВЕ — неприкрытые части волнового фронта сферической волны, исходящей из источника S. Разобьем ее на кольцевые зоны Френеля, начав их построение от края экрана. Рассуждая как раньше, представим напряженность поля излучения в точке Р в виде половины напряженности, создаваемой в этой точке вторичными волнами первой кольцевой зоны Френеля. Следовательно, каков бы ни был диаметр диска, в центре Р его гео.мегрической тени должно наблюдаться светлое пятнышко. Такой вывод был сделан Пуассоном (1781—1840) -и показался последнему столь абсурдным, что он выдвинул его в качестве возражения против волновой теории света Френеля. Aparo (1786—1853) немедленно поставил опыт и обнаружил пятнышко в соответствии с выводом Пуассона ). ЯЬление получило [c.272]

Несмотря на алгоритмические различия, МИРО, фокусировка-расфокусировка, ФП и СЛБО схожи в том, что все эти способы ориентированы на более полное, чем в стандартной обработке, использование областей волнового поля, удаленных от зоны Френеля, приуроченной к точке касания годографов отраженной и дифрагированной волн от элементов одного и того же объекта. И от всех этих способов кардинально отличается технология, нашедшая наиболее широкое применение в мире как средство выявления нарушений непрерывности зеркальных горизонтов - построение так называемых кубов когерентности (Gersztenkom and Marfurt, 1999). Так как в сейсмических кубах существенно когерентной по латерали является зеркальная компонента, кубы когерентности и отображают, в сущности, когерентность этой компоненты. В отличие от кубов когерентности, у кубов МИРО зеркальная компонента ослаблена, чтобы более наглядно отобразить другие, существенно незеркальные объекты. При этом, в отличие от чисто статистической процедуры вычисления когентности, процедура выявления рассеивающих объектов, реализованная в МИРО, основана на использовании фундаментальных законов распространения сейсмических волн. Поэтому ожидать большого сходства между кубами когерентности и кубами МИРО не приходится. Это положение иллюстрируется рис. 2.66, где сопоставлены сечения куба МИРО и куба когерентности. Видно, что эти сечения отображают в основном разные объекты или по крайней мере разные свойства одних и тех же объектов. [c.70]

Таким образом, анштиз обработанных полевых материалов показывает, что данные СЛБО о пространственно-временном изменении техногенной трещиноватости, возникающей в процессе ГРП, отражают реальные процессы формирования и релаксации зоны этой трещиноватости. Поэтому данная информация с учетом ограничений, связанных с разрещенностью (размером 1-й зоны Френеля) и точностью построений (изменением скоростной характеристики до 1,5%), была использована для геологической интерпретации при оценке размеров, формы, направления, динамики изменения и других характеристик техногенной зоны трещиноватости. [c.151]

Рассмотрим построение итеративной процедуры расчета однопучкового модана. В случае выполнения условия параксиального приближения и условия дальней зоны, преобразование Френеля Кирхгофа сводится к преобразованию Фурье [10] [c.421]

ЗОННАЯ ПЛАСТ Й НК А Френеля (пластинка Сорэ), в простейшем случае стеклянная пластинка, состоящая из системы чередующихся прозрачных и непрозрачных концентрич. колец, построенных по принципу расположения юн Френеля. 3. п. явл. по существу дифракционной решёткой. 3. п. (рис.) [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...