Циклотронная масса экстремальная

Связь циклотронной массы с тензором обратной эффективной массы электрона. Эффективная циклотронная масса в каждой полосе а определяется законом дисперсии электронов ц (й). Изоэнергетические поверхности, лежащие вблизи центра (или другой экстремальной точки) зоны Бриллюэна, выражаются через компоненты тензора 1/т обратной эффективной массы. В этом случае циклотронную массу можно выразить через компоненты тензора обратной эффективной массы. [c.168]

Практическая трудность состоит в том, что некоторые циклотронные массы очень велики (например, т/т - 10), так что осцилляции можно наблюдать только в экстремальных условиях в сильных полях и при низких температурах. Из-за существующих трудностей поддержания и измерения температур ниже 1 К точное определение массы является непростым делом. Более подробно ферромагнитные металлы обсуждаются в обзорах [170] и [27] (N1 и Ре). Некоторое представление о сложности поверхностей Ферми N1 и Ре дают рис. 5.25 и 5.26. [c.280]

Таблица 5.4. Циклотронные массы т и площади экстремальных сечений А поверхности Ферми В1

При экспериментальном исследовании циклотронного резонанса легко различить разные типы точек с экстремальными массами. [c.125]

Особенно заметным образом проявляются нелинейные эффекты тогда, когда в явлении участвует малая выделенная группа электронов. Не будучи в состоянии исказить функцию распределения всех электронов, падающая волна способна произвести заметное действие на малую группу. Примером является циклотронный резонанс, в котором главную роль играет малая группа электронов в окрестности точки пересечения плоского сечения = = onst, обладающего экстремальной циклотронной массой т, и контура t) = 0. [c.128]

В производной от поглощенной мощности по магнитному полю можво выделить вики, соответствующие четырем различным экстремальным циклотронным массам. (Пики, отвечающие одной экстремальной массе, расположены на равных расстояниях до 1/Н, в чем можно убедиться при внимательном вручении кривых.) [c.280]

Другая возможность состоит в применении циклотронного резонанса для определения циклотронной массы, но и эта возможность пока мало использовалась. Дело не только в том, что соответствующая экспериментальная методика более сложна, чем в исследованиях эффекта де Гааза — ван Альфена, существуют также трудности при интерпретации экспериментальных данных и измеряемая величина массы несколько отличается от экстремальной массы, используемой при вычислении скоростей, так как содержит иной тип интегрирования по к . Практически при доступном сейчас уровне точности (порядка 1% в случае циклотронного резонанса и несколько лучше при определении по амплитудам эффекта дГвА) не было обнаружено заметных расхождений между значениями массы, определенной этими двумя методами. [c.230]

Другое осложнение заключается в том, что вследствие спин-ор-битального взаимодействия форма ПФ до некоторой степени зависит (более заметно в N1, чем в Ре) от направления намагниченности насыщения, т.е. от направления поля. Это означает, что поверхность, определенная по площадям экстремальных сечений в различных нормальных к полю плоскостях, т.е. в соответствии с обычной процедурой, строго говоря, вообще не является поверхностью Ферми, если только при расчете не учтен эффект спин-орбитального взаимодействия. До сих пор мало работ было посвящено последовательному изучению циклотронных масс в ферромагнитных металлах, хотя из таких исследований можно было бы получить ценную информацию о плотности состояний для 1- и I-электронов. [c.279]

Конечное значение е обусловлено тем, что осцилляции двух слегка разных частот обязаны слегка неэквивалентным экстремальным сечениям при небольшом отклонении от бинарной оси. Этим сечениям отвечают слегка различающиеся циклотронные массы и различные температуры Дингла, что приводит к небольшому различию амплитуд. Анализ показывает, что наблюдавшееся значение = 0,047 в минимуме на рис. 8.7 согласуется с величиной разори-ентации, отвечающей разности частот. [c.649]

Нахождение из экспериментал).ных данных формы Ф, п. и скоростей электронов на ней — одна из наиболее важных задач электронной теории металлов. Для этого наиболее удобны гальваномагнитные явления, позволяющие установить, в каком направлении Ф. п. проходит через всю решетку в р-пространстве квантовые осцилляции различных величии в магнитном ноле магн. восприимчивости (Де-Хааза — Ван-Альфена эффект), магпитосопротивления (Шубникова— де-Хааза эффект) и высокочастотной проводимости, позволяющие найти экстремальные площади сечения Ф. п. циклотронный и ультразвуковой резонансы, из к-рых можно найти экстремальные диаметры Ф. п. и эффективные массы электронов. Форма изоэнергетич. поверхности и эффективные массы онро-деляют скорости электронов на поверхности. Для определения экстремальных диаметров удобно также изучать поверхностный импеданс пластины в слабых магн. полях. [c.298]

Мы получили выражение для циклотронной эффективной массы 1Пс через площадь экстремальной орбиты (в й-простраи-стве), расположенной в сечении поверхности Ферми, [c.366]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...