Истечение из больших отверсти

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ БОЛЬШОГО ОТВЕРСТИЯ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.62]

Рис. Ь.2. Схема истечения из большого отверстия

Истечение из больших отверстий. При определении расхода жидкости, вытекающей через отверстия больших размеров, когда высота отверстия соизмерима с напором, формула (7.20) уже не может быть использована, так как в этом случае нельзя принимать значение давления одним и тем же для разных точек сечения отверстия. [c.308]

Истечение из больших отверстий в тонкой стенке [c.49]

Таким образом, формула для определения расхода жидкости при истечении из большого отверстия в боковой стенке получает тот же вид, что и для донного отверстия. Допущенные при выводе этой формулы неточности исправляются при уточнении значений коэффициента расхода ц. Как показывают опыты, этот коэффициент не постоянен. Он существенно зависит от формы и размеров отверстия, а также от напора. С увеличением размеров отверстия коэффициент расхода уменьшается, а с увеличением напора уменьшается влияние размеров отверстия на этот коэффициент. [c.172]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ БОЛЬШИХ ОТВЕРСТИЙ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.148]

В настоящее время можно использовать для расчета расхода жидкости при истечении из больших отверстий лишь приближенные значения коэффициента расхода л (табл. 6-1), предложенные Н. Н. Павловским. [c.149]

При использовании приведенных данных о коэффициентах расхода надо учитывать, что под донными отверстиями понимаются такие отверстия, непосредственно за которыми имеется вертикальный или весьма крутой уступ (стенка падения). При этом дно отводящего русла не оказывает влияния на форму вытекающей струи. Если же за отверстием дно сооружения горизонтально, т. е. стенка падения отсутствует, то поток в отводящем русле оказывает влияние на истечение из большого отверстия в таких случаях. При этом величины коэффициентов будут другими и нельзя пользоваться значениями, приведенными в табл. 6-1 [c.150]

Если же затвор расположен над горизонтальным дном канала, не имеющего стенки падения, то истечение из-под затвора в этом случае будет отличаться от ранее рассмотренных случаев истечения из больших отверстий форма отверстий может быть различной. [c.151]

В гидротехнических устройствах поперечные размеры отверстий обычно не так уж малы в сравнении с напором. Такие отверстия принято называть большими. Большими отверстиями, например, считают отверстия, линейные размеры которых (диаметр, высота) больше 0,1Я. Исследования показывают, что закономерности истечения из большого отверстия в вертикальной стенке значительной толщины намного сложней, чем из малого отверстия. Это связано с существенным различием напора в разных частях струи. В частности, верхняя часть струи движется под меньшим напором, чем нижняя. Однако расчеты истечения как из больших отверстий, так и из малых проводят по одним формулам, но коэффициенты скорости, сжатия и расхода имеют другие значения. [c.50]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ БОЛЬШИХ ОТВЕРСТИЙ В ТОНКОЙ СТЕНКЕ [c.462]

Лагранжа и Коши 315 Интегральные уравнения 221, 232 Интегральный масштаб корреляции 29 Истечение из больших отверстий 53 -- затопленных 52 [c.337]

При истечении из больших прямоугольных отверстий в вертикальной стенке резервуара (рис. III.3) [c.66]

Плоская свободная струя образуется при истечении из прямоугольного отверстия или сопла в достаточно большую емкость, стенки которой не влияют на параметры течения. Если пренебречь действием массовых сил, то в области такой струи давление, как показывает опыт, всюду можно считать постоянным (т. е. струя является изобарической). Поэтому уравнение количества движения, записанное для массы жидкости, ограниченной контрольной поверхностью 5 (штриховая линия на рис. 9.7), в проекции на ось X будет иметь вид [c.380]

Если отверстие сделано не в дне, а в боковой стенке сосуда (вертикальной или наклонной), приведенные выше формулы для скорости истечения и расхода жидкости, строго говоря, неприменимы. При истечении из подобного отверстия (рис. 134) напор Н не будет одинаковым во всем сечении отверстия для точек, расположенных в нижней части сечения, он будет больше, а для то- [c.190]

При истечении через большие отверстия в стенках значительной толщины коэффициент расхода получает несколько более высокие значения, чем для истечения из отверстий с острой кромкой. [c.193]

Приведенные формулы могут быть получены, если рассматривать перетекание жидкости через водослив как истечение из большого, прямоугольного отверстия в тонкой стенке шириной Ь и высотой Н с отсутствующим верхним ребром. Подобная задача уже была решена нами (см. 58). Там же для определения расхода была выведена формула (5.19). [c.269]

При истечении из непрофилированных отверстий и щелей проявляются характерные особенности потока, описанные в гл. 8. Если пар перед отверстием слабо перегретый или насыщенный, то в результате высокой степени конфузорности потока в струе достигаются весьма большие переохлаждения поле переохлаждений также неравномерно, как и поля скоростей и давлений. Скачковая конденсация возникает вначале в периферийных областях струи и далее распространяется на приосевые участки. [c.362]

Истечение жидкости из больших отверстий. Истечение жидкости через большие отверстия редко происходит при совершенном сжатии вследствие близости одной из ограждающих поверхностей резервуара, поэтому сжатие струи не всестороннее, отчего коэффициент расхода возрастает. Для больших отверстий (i=0,65-r-- 0,85. [c.36]

Если определяющей силой при движении жидкости является сила тяжести (например, при протекании воды в открытых руслах и через гидротехнические сооружения, при истечении жидкости из больших отверстий при малых напорах, через водосливы и др.), критерием гидродинамического подобия является критерий Фруда Fr=v /(gl). Физический смысл числа Фруда — это величина, пропорциональная отношению сил инерции к силам тяжести. Число Фруда есть величина, обратная числу Ньютона, в котором в качестве силы F взята сила тяжести G. [c.62]

В том, что при истечении из простого отверстия в условиях, допускающих возникновение сверхзвуковой скорости, в нем устанавливается постоянное давление при любом противодавлении, легко убедиться при помощи рассуждений предыдущего параграфа о распространении давления. Предположим, что к выходному концу отверстия примыкает камера, давление в которой может регулироваться при помощи вентиля или другого подобного приспособления (рис. 219). Пусть давление р2 в этой камере больше критического давления р. Если открыть вентиль, то давление р2 в камере понизится и образуется волна разрежения, двигающаяся к отверстию. Эта волна изменяет состояние течения в отверстии — скорость истечения увеличивается. При дальнейшем понижении давления р2 скорость истечения будет продолжать увеличиваться, но лишь до тех пор, пока не будет достигнута звуковая скорость. Новое понижение давления не изменит состояния течения в отверстии. В самом деле, скорость распространения этого понижения давления не может превысить скорости звука, и поэтому оно не достигнет отверстия, следовательно, состояние течения в нем, начиная с момента достижения звуковой скорости, будет оставаться неизменным. [c.361]

Рис. 7.3. Истечение из большого пря.моугольного отверстия в топкой стенке

При исследовании работы водослива обычно исходят из аналогии между явлениями, наблюдаемыми при движении жидкости через водослив и ее истечением из большого прямоугольного отверстия в тонкой боковой стенке с отсутствующим верхним [c.195]

При истечении струи в атмосферу из малого отверстия в тонкой стенке происходит инверсия струи — изменение формы струи по ее длине. Обусловливается это интересное и эффектное явление в основном действием сил поверхностного натяжения на вытекающие криволинейные струйки и различными условиями сжатия по периметру отверстия. Инверсия больше всего проявляется при истечении из некруглых отверстий (рис. 6-5). Поперечное сечение струи, вытекающей из квадратного отверстия, ближе к отверстию имеет форму восьмиугольника, который постепенно переходит в крест с четырьмя тонкими прозрачными ребрами. [c.137]

Таким образом, сопротивления протеканию жидкости через внутренний цилиндрический насадок больше, чем для внешнего насадка. Соответственно расход через заполненный внутренний насадок меньше, чем расход через внешний цилиндрический насадок, на 13,5%, но все же больше, чем расход при истечении из малого отверстия в тонкой стенке, также примерно на 14%. [c.144]

При истечении жидкости из отверстий, размеры которых по вертикали превышают 0,1Я, скорости в различных точках живого сечения вытекающей струи будут значительнее отличаться друг от друга, чем при истечении из малого отверстия. Давления в различных точках поперечного сечения струи у выхода также будут существенно отличаться. Такие отверстия относятся к большим отверстиям. В то же время давление окружающей струю среды будет одним и тем же и, следовательно, будет заметно нарушаться распределение давлений в сечении струи и движение не будет соответствовать условиям плавно изменяющегося движения. Следовательно, применить уравнение Бернулли ко всей вытекающей из большого отверстия струе нельзя. Формулы для средней скорости истечения и расхода жидкости получим, если разобьем площадь поперечного сечения отверстия на элемен- [c.148]

Истечение из незатопленного отверстия. Рассмотрим истечение жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке резервуара. Малым отверстием называют отверстие, вертикальный размер которого (высота, диаметр) не больше 0,1 Н (И — напор над центром тяжести отверстия). Незатопленным называют отверстие, из которого жидкость истекает в атмосферу или другую газовую среду. [c.47]

Водослив с топкой стойкой можно рассматривать как истечение из отверстия в боковой сгенке, верхний контур которого находится выше горизонта переливающегося потока. На этом основании при выводе основных зависимостей, характеризующих водослив, пользуются методом исследования вопросов истечений через большое отверстие в боковой стенке (- 20-4). [c.431]

Подробно расчеты истечения жидкости из больших отверстий различных форм при постоянном напоре с примерами решения рассмотрены в [64]. [c.53]

При установившемся истечении жидкости из большого открытого резервуара через круглое отверстие, размер которого мал по сравнению с его заглублением под уровнем жидкости (малое отверстие, рис. VI—1), средняя скорость в сжатом сечении струи равна по уравнению Бернулли [c.121]

Все приведенные соотношения приближенно справедливы и для истечения из непрофилированных специально сопл, например из отверстий в сосуде, находящемся под давлением. Скорость истечения из таких отверстий не может превысить критическую, определяемую формулой (5.19), а расход не может 6biTii больше определяемого по (5.20 при любом давлении в сосуде. (Из-за больших потерь на завихрения в этом случае расход вытекающего газа будет меньше рассчитанного по приведенным формулам). [c.48]

Расчет истечения из больших щитовых отверстий расоматрЕвается особо в гл. 26. [c.97]

Плоская свободная струя образуется при истечении из прямоугольного отверстия или сопла в достаточно большую емкость, стенк[ которой не влияют на параметры течения. Если пренебречь действием массовых сил, то в области такой струи давление, как показывает опыт, всюду может считаться постоянным, 14 535 [c.417]

На рис. 7.14 приведены зависимости коэффициентов р, ф и ё" от числа Вебера Уе для истечения из малого отверстия в тонкой стенке. При этом р=рп/Ро ф=фп/фо, ё =еп/8о, где индекс п ука-.зывает на наличие влияния поверхностного натяжения, а индекс О — на отсутствие этого влияния. Из рисунка видно, что значения коэффициента ф монотонно возрастают с увеличением Уе, приближаясь к 1 при больших Уе (кривая 3). Значения коэффициента е монотонно возрастают с уменьшением и е, достигая при Уе=Ю значения 1,30 (кривая 1), т. е. диаметр выходящей струи становится больше диаметра отверстия. Коэффициент расхода р с увеличением У е вначале возрастает (при малых Уе), достигает максимума р= = 1,09 при Уе 70, после чего уменьшается до 1 (кривая 2). Влия- ние поверхностного натяжения перестает сказываться на истечеции-при соблюдении условия We<3000. [c.319]

Рие. 4. Схема истечения из больших прямоугольных отверстий Ь — раамир отверстия по нормали к плоскости чертежа. [c.220]

При медленно изменяющемся во времени неус-тановивщемся движении (например, при истечении из большого резервуара через малое отверстие) инерционным напором можно пренебречь, и тогда [c.33]

Эта постоянная (так называемая постоянная Бернулли) в общем случае различна на отдельных линиях тока только в случае движении жидкости, свободного от вращений, она, как мы увидим в № 61, одинакова на всех линиях тока. Такое свободное от вращений движение жидкости мы будем иметь, например, в том случае, когда все линии тока выходят из большой области, в которой скорости настолько малы, что можно пренебречь их квадратами (например, истечение из маленького отверстия в нижней части большого сосуда). Следовательно, в этой области, практически находящейся в покое (гу = 0), для покоящейся однородной жидкости имеет место соотношение Р — i7 — onst., которое для случая силы тяжести и р — onst, принимает вид [c.103]

В результате при истечении жидкости из больших отверстий при постоянном напоре применяют формулы того же вида, что и при истечении из малых отверстий. Увеличение расхода при этом по сравнению с малыми отверстиями учитывается коэффициентом (л. При истечении из незатонленного отверстия [c.149]

Истечение жидкостей из больших отверстий. Истечение жидкости через большие отверстия при совершенном сжатии происходит редко из-за близости одной из ограждающих поверхностей резервуара, п( тому сжатие струи невсесторонне, вледствие чего коэффициент расхода (г возрастает. Для больших отверстий и = 0,65 0,85. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...