Излучение (теплопередача степень черноты

Случай 1. Выделим на спектре излучения (поглощения) газа и поверхности стенки Рст участок dk. Теплопередачу излучением к F t в пределах dk можно подсчитать по формуле, аналогичной выражению (17-17), принимая, что здесь среда и тело излучают (поглощают) как серые тела при спектральном коэффициенте поглощения среды и степени черноты стенки [c.314]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Потери, обусловленные радиационным теплообменом, могут играть заметную роль лишь в горячем цилиндре. Поршень, движущийся в полости расширения, обычно делают полым, чтобы уменьшить его массу и снизить кондуктивные потери тепла. Рабочему телу позволяется втекать в горячую полую головку поршня (рис. 1.78), чтобы перепад давления на тонкой стенке поршня был возможно меньшим. Перенос тепла в головке поршня осуществляется посредством теплопроводности и излучения, п для ослабления второго механизма теплопередачи предусматривают два-три радиационных экрана. Можно провести лишь грубую оценку радиационных потерь тепла, поскольку степени черноты поверхностей, участвующих в радиационном теплообмене, известны недостаточно точно. Для изучения радиационного теплообмена можно рекомендовать монографию [c.334]

Здесь Т (х, у, г, т) —температура в произвольной точке тела Tfl —температура в пограничном слое Tg—температура поверхности а — коэффициент теплопередачи — лучистый поток тепла, поглош,аемый телом — степень черноты поверхности 00 — коэффициент излучения абсолютно черного тела Jij, — [c.202]

Если все тела, участвующие в лучистом теплообмене, имеют одинаковую температуру (находятся в термодинамическом равновесии), то результирующее излучение, или теплопередача, всех тел равна нулю степени черноты излучения и поглощения каждого тела в этих условиях одинаковы, и эффективное излучение всех тел отвечает излучению абсолютно черного тела [c.409]

Поэтому независимо от степени черноты излучения и поглощательной способности стенки в условиях термодинамического равновесия с падающей радиацией стенка является абсолютно отражающей. Для выполнения этого условия необходимо, чтобы результирующее излучение стенки, или ее теплопередача, была равна нулю q ea = Е ая оф = 0). [c.435]

Эффективное повышение светимости пламени, а следовательно теплопередачи излучением, создают мелкие взвешенные частицы твердых тел, которые могут излучать энергию по всей шкале длины волн. Такими частицами в зоне пламени являются частицы углерода, за счет которых светимость пламени может быть повышена до 0,3—0,5. К дальнейшему повышению светимости пламени нет оснований стремиться, так как при степени черноты более 0,55—0,60 нет повышения эффективности передачи тепла. Частицы углерода в пламени появляются в результате разложения или полимеризации углеводородов при подогреве генераторного газа или смешанного газа в регенераторах. Особо высокую светимость имеет мазутное пламя. [c.275]

Длина волны, соответствующая максимуму излучения, определяется для металлических поверхностей законом Вина. Степень черноты поверхности металла тем меньше, чем больше его электропроводность, и возрастает при механической полировке в результате нагартовки поверхностного слоя металла. Уменьшение теплопередачи излучением достигается путем установки непрозрачных экранов, что осуществляется заполнением вакуумного пространства порошкообразными материалами. Дополнительное уменьшение переноса тепла излучением осуществляется охлаждением экрана другим сжиженным газом или парами жидкости [c.288]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Однако при небольшом перепаде температуры между пламенем и поверхностью стенок рабочей камеры печи общая интенсивность передачи тепла излучением на поверхность нагреваемого металла мало зависит от степени черноты пламени (его светимости). Объясняется это тем, что суммарная теплопередача от газов и поверхности кладки к нагреваемому металлу постоянна. Разница заключается только в том, что при светящемся петеплопрозрачном пламени (с большей степенью черноты) наибольшая доля тепла излучением на металл приходится от пламени и меньшая — от поверхности кладки печи, а при теплопрозрачном пламени наоборот. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...