Система интерференционная нулевая

Рис. 5.11. Схема интерференционной нулевой измерительной системы

Перед измерением прибор регулируется так, чтобы нулевая интерференционная полоса была прямолинейной, горизонтальной и пересекала цветную полосу примерно посередине. Выше и ниже ее располагаются интерференционные полосы 1-го, 2-го и т. д. порядков. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны (см. 6.1), то система интерференционных полос будет сужаться от красного конца спектра к фиолетовому (рис. 21.6). [c.84]

Период интерференционной картины пропорционален длине волны. Поэтому расстояние между темными полосами тем больше, чем больше длина волны, и система темных полос в спектрографе будет сужаться от красного конца спектра к фиолетовому, как показано на рис. 28.6. Отрегулируем приборы таким образом, чтобы нулевая полоса была прямолинейной и перпендикулярной к направлению щели, и примем ее за ось абсцисс. Ось ординат у направим вдоль щели спектрографа. Разность хода А (у) между лучами в двух плечах интерферометра зависит от у, как правило, линейно, т. е. (у) Ьу, где коэффициент Ь задается параметрами применяемых приборов. Ордината т-й полосы определится из условия [c.544]

Рассмотрим зарегистрированную интерференционную картину как синусоидальную дифракционную решетку с изменяющимися по координатам пространственными частотами. Осветим пластинку плоской волной, нормальной к поверхности пластинки. Часть света пройдет пластинку без отклонения (нулевой порядок дифракции), остальная часть света дифрагирует. Пользуясь формулой дифракционной решетки v= (sin t + sin у) Д, где i — угол падения освещающего пучка на решетку, у — угол дифракции, нетрудно убедиться, что при удалении от оси системы угол дифракции изменяется так, что свет фокусируется решеткой в точку, находящуюся на расстоянии Z от пластинки, равном расстоянию от точечного источника до пластинки при регистрации интерференционной картины. [c.24]

На рис. 27 показана схема голографической установки для контроля вогнутых поверхностей. В этой системе телескоп соответствующей кратности расширяет и коллимирует лазерный пучок. Коллимированный пучок проходит через светоделитель 50/50 одна половина этого пучка освещает испытуемую деталь, а другая направляется с помощью зеркала на голограмму. Этот последний пучок играет роль опорного пучка. Процесс контроля начинается с того момента, когда голограмма эталонной детали возвращается на свое первоначальное место. Точное положение голограммы устанавливается юстировкой по картине интерференции с эталонной деталью. Юстировка производится до тех пор, пока интерференционная картина не станет нулевым полем. После этого мнимое изображение, восстановленное с голограммы, готово для сравнения с любой аналогичной поверхностью. Сравнение испытуемой детали можно проводить во время полировки или шлифовки стеклянной поверх- [c.360]

Двойная сумма представляет собой функцию G(S) (5), но без нулевого члена. Таким образом, функция G(8) — трансформанта функции распределения системы точек — оказывается применимой и для рассмотрения рассеяния различно ориентированными структурными единицами. Заметим, что мы здесь говорим только об усреднении амплитуд и их квадратов, сама же интерференционная [c.231]

Отмеченные особенности распределения в пространстве волн различного типа более четко проявляются на суммолентах, полученных путем разновременного суммирования записей. На рис. 6.4 представлены суммоленты, полученные при холостом вращении долота (а), при бурении с нагрузкой 12 тс на удалении 300 м от буровой (б) и в тех же условиях на удалении 1000 м (в). База суммирования равна 50 м (11 каналов). Жирные суммарные трассы А( соответствуют нулевому приращению времени волны на базе наблюдения Ах, или случаю вертикального выхода ее фронта к поверхности. Волны с близким к нулевому приращением относятся к разряду полезных. Они четко выделяются в дальней зоне при бурении с нагрузкой (рис. 6.4в). На суммоленте, полученной при этом режиме бурения (рис. 6.46), но в области совместной регистрации помех и полезных волн удается выделить в интерференционном поле отдельно те и другие, используя свойство регулируемой направленности системы РНП. Наконец, суммоленты для холостых оборотов представляют собой запись волн-помех с большим приращением времени А/ на базе Ах (или с малой кажущейся скоростью Аг Ах). [c.193]

Конечно, добиться параллельности нескольких интерферен-ционьп 1х полос можно только в относительно небольшом спектральном интервс1ле, так как по мере продвижения в сторону длинных волн расстояние между полосами должно увеличиваться (Л == тХ). Интерференционные полосы высоких порядков, возникающие при большой разности хода, не параллельны нулевой полосе. Это легко проверить непосредственным наблюдением, вводя в один из пучков плоскопараллельную стеклянную пластинку толщиной менее 1 мм. Тогда появляется система мелких наклонных полос (рис. 5.41,6). На рис. 5.41,а для сравнения показана группа полос вблизи т = О, наблюдаемая в подготовленном к работе интерферометре. [c.226]

Содержанием опыта при г = 0° может являться демонстрация формирования системы протяженных хроматических интерференционных колец, окружающих ахроматическое нулевое пятно с изображением источника света в центральной части и круглой тенью от зеркальца З1 посередине его. Фотография такой картины, снятой с большого экрана при Г = 20 см, 1 = 0, 1мм, Ь = 5,5 м приведена на рис. 1.18а (оранжевое стекло, (Л) =0,6мкм). Для иллюстрации размеров картины к экрану прикреплена метровая линейка как видно из снимка, радиус первого светлого кольца превосходит 0,4 м, а для колец последующих порядков rk — г л/К м. [c.26]

Юстировка интерферометра сдвига осуществляется по общим правилам юстировки четырехзеркальной системы (см. 3.7). Вначале добиваются совпадения двух пучков света, проходящих интерференный узел. Это значит, что должны совпасть два изображения щели S на поверхности в центре зеркала М2. Теперь интерферометр можно настроить на бесконечно широкую полосу перемещением элемента светоделителя, так как юстировка считается законченной при получении в поле зрения полосы нулевого порядка. Для этого малыми юстировочными подвижками зеркал М и Мз (смещение волновых фронтов) и зеркала М2 (сдвиг волновых фронтов) добиваются равномерного интерференционного поля. Это будет означать, что прибор установлен на нулевой сдвиг и нулевое смещение центра кривизны волнового фронта. Далее зеркала интерферометра должны занять рабочее положение. [c.159]

Конечная цель юстировки интерференционного прибора заключается в получении в заданой части пространства интер- ференционной картины с определенной формой, шириной и направлением полос максимальной яркости и максимального контраста. Это можно осуществить после приведения системы зеркал в начальное (исходное) положение. Тогда будет наблюдаться бесконечно широкая интерференционная полоса нулевого порядка. [c.167]

Остановимся, наконец, на возможности генерации в лазерах регулярных винтовых полей. Эксперименты показали, что такие поля не сложно получать во многих типах лазеров при не слишком высоком превышении порога самовозбуждения. Вначале на отражаюш ее покрытие одного из зеркал на оси резонатора наносят маленькое пятнышко из поглощаюш его материала. Это подавляет возбуждение мод с максимальным значением интенсивности на оси, обладаюш их, как правило, наибольшим усилением. Затем уменьшают размеры внутрирезонаторной диафрагмы до тех пор, пока излучение лазера на выходе не примет кольцевую форму (см. рис. 2.7.7, а). Это и есть пучок с винтовой структурой структурой волнового фронта. Его интерферограмма приведена на рис. 2.7.7, б. Ее сравнение с расчетной интерференционной структурой на рис. 2.7.1, а позволяет утверждать, что в центре сфотографированного пучка находится ВД с топологическим зарядом, равным единице. Варьируя размеры поглощаюш ей зоны на поверхности зеркала и внутрирезонаторной диафрагмы, в принципе можно получать регулярные винтовые моды с более высоким топологическим зарядом. То, что лазер в таких условиях генерирует лишь одну из двух возможных винтовых мод (правую или левую) объясняется неравенством их потерь. Вблизи порога самовозбуждения из-за всегда присутствуютцих слабых паразитных отражений от элементов лазера добротность одной из винтовых мод может случайным образом оказаться выше, и в результате межмодовой конкуренции в резонаторе будет формироваться мода, соответствуюш ая ВД определенного знака. При увеличении накачки лазера и значительном превышении порога самовозбуждения указанные факторы нивелируются, и появляется мода с противоположной закруткой. Интерферируя между собой, моды будут формировать поле, описываемое формулой (2.1.26) с нулевым значением индекса р. Такое поле характеризуется системой располагаюш ихся по диаметру пучка узловых линий, количество которых [c.134]

Отсчет перемещений на долю длины волны производится посредством перемещения индикаторного зеркала к ближайшему левому нулевому положению при подаче на обкладки ОПЭП соответствующей величины постоянного напряжения от источника (Уд через шаговый распределитель ШР. В интерференционной системе, так же как и в растровой, за нулевые положения могут быть приняты либо только мак-симу.мы или минимумы характеристики освещенности, либо и, макс 1-мумы и минимумы. В первом случае ОПЭП работает в диапазоне Я/2 а во втором — в диапазоне Я/4. Так как в обоих случаях относительная точность работы ОПЭП одинакова, то, естественно, абсолютная точ ность отсчета долей длины волны во втором с.чучае в 2 рлз выше. [c.334]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...