Зеемана и электронные спектры

На основании изложенных представлений об эффекте Зеемана при электронных переходах между невырожденными синглетными состояниями спектр магнитного вращения наблюдаться не должен (за исключением чрезвычайно сильных нолей). При переходах же между вырожденным и невырожденным электронными состояниями (41 — 2, Е — А и т. д.) для линий с малыми значениями J должен наблюдаться интенсивный спектр магнитного вращения. Из-за ограничения малыми значениями J спектр магнитного вращения значительно проще, чем спектр поглощения. Такое упрощение спектра было обнаружено для некоторых двухатомных молекул (см. [22], стр. 306, русский перевод, стр. 226), однако для многоатомных молекул оно достаточно четко не наблюдалось. [c.273]

Следует заметить, что симметрия кристаллического поля и свойства основного состояния иона в нем составляют предмет исследований электронного парамагнитного резонанса в кристаллах (см. статью Альтшулера и Зарипова в настоящем сборнике, стр. 73). Наиболее близко к ЭНР но характеру воздействия на электронные уровни в кристалле оптическое явление Зеемана. Отличаясь от ЭПР меньшей точностью при измерении таких величин, как g-фактор, магнитооптические исследования могут дать более широкую информацию, касающуюся энергетического спектра возбужденных состояний в кристалле. [c.116]

Рассмотрите эмиссионный спектр стронция (гомолог Ве с двумя оптическими электронами в 0-оболочке) при помещении атома в слабое магнитное поле. Графически изобразите уровни Зеемана для следующих переходов и укажите разрешенные переходы [c.360]

Эффекты Зеемана и Штарка в электронных спектрах многоатомных молекул экспериментально исследовались очень мало. В то же время изучение эффектов Зеемана и Штарка в микроволновых спектрах и в спектроскопии молекулярных пучков проводилось очень интенсивно. Однако обзор этих исследовании, как и исследований в области ядерного магнитного и парамагнитного резонанса, не укладывается в рамки настоящей книги. Поэтому Л1Ы лишь кратко рассмотрим ожидаемое расщепление линий полос в магнитных и электрических полях, пользуясь полученными ранее резу,пьтатаии но расщеплению энергетических уровней, и приведем липгь несколько примеров, когда такое расщепление наблюдалось экспериментально. [c.271]

Дуглас [293] показал, что в полосах первой системы наблюдается заметный эффект Зеемана, свидетельствующий о том, что верхнее состояние должно быть триплетным состоянием. На этом основании будем обозначать соответствующий переход как а — X-переход. Мерер [822] проанализировал вращательную структуру ряда полос рассматриваемой системы и нашел ясные доказательства триплетного характера расщепления, хотя он и не смог обнаружить некоторые из ожидаемых ветвей (см. стр 268). Он установил, что система связана с электронным переходом так как в спектре наблюдаются только подполосы с АК = 1. Представляется вероятным, что система А —X соответствует переходу 51—однако это предположение пока не подтверждено детальным анализом вращательной структуры полос. Другая интересная особенность системы при 3900 А заключается в появлении для колебания Vз (антисимметричное валентное колебание) полосы 1—О, интенсивность которой сравнима с интенсивностью полосы 0—0. Согласно Ван дер Ваальсу [1248а], появление такой запрещенной компоненты нри электронном переходе не может быть обусловлено простым электронно-колебательным взаимодействием с другим триплетным состоянием (типа В ), а должно быть связано с колебательным спин-орбитальным расщеплением. При этом расщеплении, если колебание Гз (Ьг) возбуждается нечетным числом квантов, Лг-ком-понента состояния смешивается с 1Д1-состоянием и электронный переход Вх — сопровождается появлением полос 1—О, 3—О,. . ., заимствующих интенсивность у соседнего перехода [c.522]

ПО которому можно непосредственно найти истинное значение главного квантового числа п. Анализ общего характера спектра, и особенно наблюдение эффекта Зеемана (гл. V), позволяет определить значения квантовых чисел L и J, соответствующих данному терму. Отсюда, в свою очередь, можно установить значения квантовых чисел для электронов, образующих конфигурацию, которой принадлежит данный терм. [c.229]

Метод встречных пучков нашел широкое прпмепение в лазерной спектроскопии высокого разрешения. Он используется для исследования тонкой и сверхтонкой структур атомных спектров, для измерения изотопически.х сдвигов уровпей, для наблюдения эффекта Штарка и эффекта Зеемана, для спектроскопии возбужденных электронных состояний молекул, в ряде сложных экспериментов, посвященных исследованию динамики переходных процессов, например распаду возбужденных состояний. [c.54]

Например, классическая теория утверждает, что в спектре комбинационного рассеяния оба спутника должны иметь одинаковую интенсивность, Опыт показывает, что красный (со = —2) спутник всегда интенсивнее фиолетового (ш =- ш +й), а при низких температурах — сущ,ественно интенсивнее. Классическая теория утверждает, что в продольном эффекта Зеемана должно наблюдаться расщ,епление линий на две, в поперечном — на три составляющ,ие. Иногда, как мы видели, опыт это подтверждает, но чащ,е возникает гораздо более сложное расщ,епление (аномальный эффект Зеемана). Особенно разительно противоречие между классической теорией и наблюдаемым на опыте спектром в случае спектра атомов водорода. Атом водорода содержит только один электрон. Между тем спектр света, испускаемого атомами водорода, состоит из огромного числа линий, удовлетворяющ,их соотношению [c.565]

Магн. дипольное вз-ствие обычно наблюдается в магнитно-упорядочен-ных в-вах (ферро-, антиферро-, ферримагнитных), в к-рых на ядра действуют сильные магн. поля (напряжённостью 10 Э). Энергия магн. дипольного вз-ствия пропорц. произведению магн. поля Н на магн. момент ядра и зависит от их взаимной ориентации. Магн. дипольное вз-ствие приводит к расщеплению осн. и возбуждённого состояний ядер, в результате чего в спектре поглощения появляется неск. линий, число к-рых соответствует числу возможных 7-переходов между магн. подуровнями (см. Зеемана эффект) этих состояний. Напр., для ядра Ре число таких переходов равно 6 (рис. 2, г). По расстоянию между компонентами магн. сверхтонкой структуры можно определить напряжённость магн. поля, действующего на ядро в тв. теле. Величины этих полей очень чувствительны к особенностям электронной структуры тв. тела, к составу магн. материалов, поэтому исследование магн. сверхтонкой структуры используется для изучения св-в кристаллов. Зависимость сверхтонкой структуры мёссбауэровского спектра от вида электронных волновых ф-ций позволяет использовать данные М. с. для изучения распределения зарядовой и спиновой плотности в ТВ. телах, для хим. анализа и т. п. Чувствительность формы мёссбауэровского спектра к динамич. эффектам используется в М. с. для изучения диффузии атомов, спиновой релаксации, динамич. явлений при фазовых переходах и т. д. [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...