Спектр плутония

Таким образом, спектр нейтронов, образующихся при делении плутония, несколько жестче, чем при делении урана, и, например, доля нейтронов с >10 Мэе при делении выще [c.14]

С помощью плутоний-бериллиевого источника нейтронов установили, что спектр второго импульса совпадает со спектром -у-лучей от захвата нейтронов кадмием, а сдвиг второго импульса относительно первого равен времени замедления и диффузии тепловых нейтронов до захвата в кадмии. Когда кадмий убирали, эффект исчезал. [c.643]

Параллельно с разработкой схем велось выделение чистых соединений плутония. Это позволило изучить нитрат, хлорид, фторид, двуокись, моноокись, гидроокись, пероксид и оксалат плутония и определить приближенно их растворимости. Спектральный анализ соединений плутония позволил изучить спектр нового вещества. В целом микрохимия плутония позволяет утверждать, что в вьщелении чистого плутония мы на правильном пути. [c.473]

Радиационный захват нейтронов представляет собой резонансное явление, характеристики которого сильно зависят от энергии нейтронов. Возможно, что ход радиационного сечения захвата нейтронов плутонием-239 с энергией позволяет путем незначительного сдвига спектра нейтронов снизить вредное поглощение и получить уран-графитовую систему, в которой возможно использование не только урана-235, но и урана-238. [c.633]

Н. Н. К р о т Сначала я попробовал вести реакцию в карбонатных растворах некоторых соединений шестивалентного нептуния. Пропускаю озон, и — ничего не меняется. Добавил щелочь и получил зеленый раствор, очевидно, коллоидный. Оставил отстояться может, разложится. День, два, а он все зеленый. На шестой день доложил Анне Дмитриевне. Сняли спектр — ни на что не похож. Поставил такой же опыт с ураном — никакого эффекта. Зато, озонируя в щелочной среде плутоний, получили еще одну новую окраску — иссиня-черную. [c.117]

Настоящее обсуждение относится главным образом к сравнительно простым системам с металлическим делящимся веществом, которые характеризуются высокими энергиями нейтронов в них. В быстрых реакторах, содержащих заметное количество элементов с низким атомным номером, таких, как натрий, используемый в качестве теплоносителя, и кислород пли углерод в составе окиси или карбида урана или плутония, спектр нейтронов смещается в область более низких энергий. В этих условиях становится важным поглощение нейтронов в резонансной области (этот вопрос обсуждается в гл. 8). Однако для тех сборок, которые рассматриваются в настоящем разделе, резонансное поглощение несущественно. [c.191]

Отрицательный эф( кт реактивности натрия имеет важное значение при проектировании быстрых реакторов, использующих в качестве топлива плутоний-239. Если некоторое количество натриевого теплоносителя удалить из центра активной зоны такого реактора, то связанное с этим смещение спектра нейтронов в область более высоких энергий может привести к возрастанию реактивности. Следовательно, если в результате некоторого отклонения от номинального режима работы быстрого реактора, например значительного возрастания реактивности, происходит потеря натриевого теплоносителя в центре зоны, то это отклонение будет увеличиваться. Ожидается, что при использовании в качестве топлива урана-235 и особенно урана-233 такого явления наблюдаться не будет, так как реактивность в этом случае падает. [c.227]

Отрицательный температурный коэффициент, связанный с температурой топлива, определяется доплеровским уширением резонансов поглощения нейтронов ураном-238 (см. разд. 8.1.4) увеличение температуры всегда ведет к увеличению поглощения и, следовательно, к уменьшению реактивности. Температурный коэффициент топлива имеет мгновенный характер. Температурный коэффициент, связанный с изменением температуры замедлителя, носит несколько запаздывающий характер (см. разд. 9.4.2) и определяется изменением спектра тепловых нейтронов при изменении температуры замедлителя. Как показано ниже, этот температурный коэффициент может быть как положительным, так и отрицательным в зависимости от содержания изотопа плутоний-239 в реакторном топливе. [c.461]

Метод определения плутония требует знания коэффициента 3, зависящего от спектра нейтронов и геометрии образца. [c.77]

В ИАЭ им. И. В. Курчатова и МО ЦКТИ им. И. И. Ползу-нова были выполнены оптимизационные расчеты по выбору геометрических размеров и относительной толщины покрытия из карбида кремния микротвэлов реактора БГР-1200. При увеличении толщины покрытая увеличивается глубина выгорания ядерного горючего, но происходит смягчение спектра нейтронов и уменьшение коэффициента воспроизводства. Оптимальная относительная толщина покрытия из карбида кремния, обеспечивающая достижение минимального времени удвоения лет), для сердечников из карбида уран—плутония получилась равной 0,05—0,07 диаметра сердечника [25]. [c.38]

К первому типу относятся а-спектры, состоящие из наиболее интенсивной группы с наибольшей энергией, соседней группы с меньшей интенсивностью и несколько слабых групп, интенсивности которых в 10 —10 раз меньше интенсивности основной группы. Спектры 4etHo-4eTHbix а-излучателей от плутония до наиболее тяжелых элементов, а также и других элементов имеют спектр описанного типа. [c.227]

Рио. 3.15. Различные вращательные полосы в спектре ядра изотопа плутония j4pu . [c.110]

При радиоактивных распадах конечное ядро может оказаться не только в основном, но и в одном из своих возбужденных состояний. Например, в у-распаде, как мы увидим ниже, это является скорее правилом, чем исключением. Однако исключительно резкая зависимость вероятности а-расиада от энергии приводит к тому, что расп Д з1 на возбужденные уровни дочернего ядра обычно идут с очень низкой интенсивностью, потому что при возбуждении дочернего ядра уменьшается энергия а-частицы. Экспериментально удается наблюдать только распа,ды на вращательные уровни, имеющие относительно низкие энергии возбуждения (см. гл. И, 7). Распады на возбужденные уровни приводят к возникновению тонкой структуры энергетического спектра вылетающих а-частиц. В качестве типичного примера рассмотрим распад изотопа плутония 4Рц238, имеющего период полураспада Ti/ = 90 лет и испускающего а-частицы с энергией 5,5 МэВ. Точные измерения энергетического спектра вылетающих а-частиц показывают, что 72% частиц имеют энергию 5,49 МэВ, а около 28% частиц имеет энергию на 43 кэВ меньше. Наблюдаются также небольшие группы частиц с энергиями на 143, 296 и 803 кэВ меньше энергии основной группы частиц. На рис. 6.8 изображена схема этого распада. Дочернее ядро несферично (как и все ядра с Z > 86) и имеет четко выраженную полосу вращательных уровней 0 (основной), 2 , 4+, 6 , 8+. Альфа-распад идет на все эти уровни. На косых линиях, обозначающих разные распады, указаны вероятности соответствующих [c.226]

В настоящее время плутоний применяется в ядерном оружии, ядерном горючем, источниках нейтронов, пороговых детекторах для определения спектра нейтронов и в производстве высших изотопов плутония и трансплутониевых элементов. Во всем мире самая большая доля плутония предназначается для производства компонентов ядерного оружия. Одиако в последнее время растет сознание того, что в ядерной энергетике, основанной на уране, в виде отходов получаются большие количества плутония. Более того, для эффективного использования мировых запасов урана широко распространенный неделящийся, но являющийся сырьем для получения горючего уран-238 необходимо превращать в делящийся плутоний-239. По предварительным подсчетам [105J, превращение урана-238 в плутоний-239 увеличит мировые запасы энергии, заключенной в известных и пригодных для извлечения с экономической точки зрения запасах урана, более чем в 100 раз. Поэтому следует ожидать, что важность разработки энергетических ядерных реакторов, работающих на плутонии, в будущем возрастет. [c.565]

В связи с тем что сечение деления плутония зависит от энергин падающих нейтронов, он применяется как пороговый детектор для определения нейтронного спектра. В этом методе плутониевую фольгу окружают В ", чтобы исключить деление за счет тепловых нейтронов. Определяя активность продуктов деления после экспозиции в нейтронном потоке, получают меру интенсивности нейтронов с энергией выше пороговой, paoirofl 4 Kse. [c.565]

Допустимое среднее истинное объемное паро-содержание ф в активной зоне корпусного кипящего реактора для сохранения устойчивости его работы, должно быть не выше 40 %. Кипящий корпусной реактор обладает некоторьгм избытком (по сравнению с ВВЭР) органов компенсации избыточной реактивности (доля объема активной зоны, занимаемого компенсирующими и регулирующими стержнями, в кипящем реакторе составляет примерно 15 %, а в реакторе ВВЭР — около 7 %). Этот избыток объясняется тем, что компенсация избыточной реактивности в кипящих реакторах выполняется исключительно с помощью стержневых поглотителей в отличие от ВВЭР, где применяется борное регулирование. Бор достаточно хорошо растворятся в паре, поэтому борное регулирование при работе кипящего реактора использоваться не может. Спектр нейтронов в активной зоне корпусного кипящего реактора из-за наличия в ней пара несколько более жесткий, чем у ВВЭР. Это обусловливает некоторое увеличение наработки плутония в тепловыделяющих сборках кипящих растворов по сравнению с ВВЭР. Обогащение топлива, загружаемого в активную зону кипящих реакторов, равно 2,5—3,0 %, тогда как для ВВЭР (PWR) оно составляет от 3 до 4,9 %. [c.147]

Примерно в то же время, что и в Швеции, в Москве также были проведены опыты по синтезу короткоживущих изотопов 102-го элемента. Для получения нового элемента изотопы плутония 241рц II 2зэрц облучали ионами кислорода-16 с энергией около 100 Мэв. Изучался альфа-распад продуктов ядерных реакций методом ядерных фотоэмульсий. В спектре альфа-частиц наряду с группами, обусловленными распадом известных элементов, была отмечена группа с энергией 8,9 0,4 Мэв. Было показано, что период полураспада этого изотопа меньше 40, но больше 2 секунд. На основании теоретических оценок предполагалось, что наиболее вероятна реакция с испарением четырех нейтронов [c.196]

Как правило, в состав плутониевого материала входят пять изотопов Ри-239, Ри-240, Ри-241, Ри-242, нарабатываемые в ядерных реакторах в цепочке последовательных захватов нейтронов и распадов на ядрах U-238, а также изотоп Ри-238, нарабатываемый в основном в цепочке последовательных захватов нейтронов и распадов на ядрах U-235 и, отчасти, в цепочке захватов и распадов на U-238. Содержание изотопов в производимом плутонии в сильной степени варьирует от энерговыработки ядерного топлива и изотопного состава зфана (то есть степени обогащения топлива на U-235), а также типа реактора, определяющего особенности его нейтронного спектра. [c.454]

Все рассмотренные системы, исключая ZPR—III 48, имели небольшие размеры и были просты как по своему составу, так и по геометрии (приближенно сферическая форма). Сборка ZPR—III48 имитировала быстрый реактор с активной зоной, содержащей в основном карбиды урана-238 и плутония-239, натрий в качестве теплоносителя и сталь в качестве конструкционных материалов отражатель состоял в основном из урана. По указанным ранее причинам спектр нейтронов в такой системе смещается в область более низких энергий, чем для [c.194]

Телшературный коэффициент замедлителя, определенный выше как разность полного температурного коэффициента и коэффициента, связанного с изменением вероятности избежать резонансного захвата, будучи отрицательным в начале кампании (см. табл. 10.2), становится положительным по мере работы реактора (см. табл. 10.3). Из таблиц видно, что это перемена знака обусловлена большим увеличением (1//) д дТ). Физически это означает, что в середине кампании реактора доля тепловых нейтронов, поглощаемых делящимися изотопакп , возрастает с повышением температуры. Из рис. 10.21 видно, что это увеличение связано с тем, что с повышением текшературы возрастает эффективное тепловое сечение плутония-239. Точнее говоря,, основная причина связана с резонансом плутония-239 при энергии 0,3 эв. Смещение спектра тепловых нейтронов в замедлителе приводит к тому, что с увеличением температуры повышается число нейтронов с энергиями, близкими к резонансу плутония-239. [c.464]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...