Аргон теплоемкость газа

Для того чтобы вычислить интегралы для Д и ДЯ в уравнениях (1-14) и (1-20), теплоемкость должна быть выражена в зависимости от температуры. Согласно табл. 2, теплоемкость одноатомного газа, например такого как гелий, аргон или неон, не зависит от температуры и равна 3 кал моль °К) при процессах при постоянном объеме и 5 кал моль °К) при процессах при постоянном давлении. Таким образом, для одноатомных идеальных газов [c.49]

Существуют циклы, построенные на использовании одного и того же неизменного по количеству рабочего тела. Такие циклы называются замкнутыми. Принципиальная тепловая схема одного из замкнутых циклов простейшего типа изображена на рис. 32-8. В качестве рабочего тела в этих циклах может быть использован воздух или другой газ, характеризуемый более благоприятными для цикла термодинамическими свойствами (более высокой теплоемкостью, большими показателями адиабаты, коэффициентом теплоотдачи, объемной массой и др.), например гелий, аргон, водород, фреон. [c.376]

Напряжение сжатой дуги существенно зависит от рода плазмообразующего газа. Это обусловлено различной способностью газов поглощать энергию при высокой температуре дуги. Более высокое напряжение имеет дуга, горящая в газе, имеющем большую теплоемкость и теплопроводность. В качестве плазмообразующих газов используют аргон, гелий, углекислый газ, воздух, кислород, азот, водород и смеси газов. При сварке в большинстве случаев используют аргон. Он имеет хорошие защитные свойства и обеспечивает высокую стойкость электрода. Теплоемкость и теплопроводность аргона низкие, поэтому дуга в нем имеет самое низкое напряжение, что удобно при ручной сварке. [c.225]

Процесс образования плазмы двухатомного газа отличается от процесса образования плазмы одноатомного газа. Отличие заключается в том, что ионизация атомов двухатомного газа наступает после диссоциации его молекул. Водород диссоциирует на 90% при температуре 4700° К, а азот при температуре около 9000° К (рис. 16). Различие вызвано разной энергией диссоциации этих газов. Другим важнейшим отличием одноатомных и двухатомных газов является разное теплосодержание и температура образуемой ими плазмы. На рис. 17 можно видеть, что при температуре 8000° К азот обладает в пять раз большим теплосодержанием, чем аргон. Это объясняется тем, что энергия, приобретаемая одноатомными газами в столбе дуги, определяется теплоемкостью и энергией ионизации, тогда как у двухатомных, помимо этого, большое количество приобретенной энергии обусловлено еще и диссоциацией молекул на атомы. В холодной зоне в результате рекомбинации ионов и электронов в одноатомный газ происходит выделение энергии, затраченной прежде на ионизацию. При использовании для образования плазмы двухатомного [c.20]

Расхождение в коэффициенте второго члена формулы с коэффициентом, данным в таблице, объясняется наличием в воздухе одноатомных газов (аргона и др.) в количестве около 1%, для которых теплоемкость почти не зависит от температуры. [c.32]

При расчете энтропии аргона зависимость теплоемкости от температуры можно не учитывать и расчет производить без применения таблиц термодинамических свойств газов. [c.49]

Для защиты дуги применяют инертные газы — гелий и аргон. Высокая теплопроводность и теплоемкость гелия способствуют созданию таких условий в зоне нагрева металла, при которых значительно повыщаются механические свойства сваренной трубы и улучшаются условия работы вольфрамового электрода. Существенным недостатком применения гелия является его повышенный расход вследствие низкой плотности. [c.379]

Зависимость теплоемкости плазмы аргона (а) и водорода (б) от темпер атуры и давления показана на рис. 176. В областях диссоциации и ионизации при поглощении большего количества теплоты теплоемкость плазмы резко возрастает, а затем снова снижается. При вторичной ионизации на кривой изменения теплоемкости появляется новый пик и т. д. Изменение показателя к изоэнтропы по температуре и давлению (рис. 177) показывает, что от величины 5/3, характерной для идеального газа, показатель изоэнтропы резко падает в областях [c.435]

В газообразных средах скорость звука зависит от плотности среды р и давления ра.с с =У уРа.с/р, где у — коэффициент адиабаты -= Ср/Ср, Ср и Сг—теплоемкость среды при постоянном давлении и при постоянном объеме. Для газов это отношение составляет от 1,668 для аргона до 1,28 для метана. Для воздуха оно равно 1,402 при 15° С и давлении 101325 Па. В жидких и твердых материалах скорость звука определяется плотностью материала [c.6]

Установлено что эффективность зажигания вспомогательной дуги в резательных головках определяется сочетание - величины зазора, при котором происходит зажигание, рода газа, его расхода (скорости газового потока), напряжения холостого хода и формы характеристики источника тока (тока вспомогательной дуги). Влияние рода газа связано с такими его характеристиками, как теплоемкость, теплопроводность, энергия диссоциации и ионизации и некоторыми другими (табл. 20). Вспомогательная дуга зажигается легче в одноатомном нетеплопроводном аргоне, обладаю- [c.78]

Устойчивость дуги снижается с увеличением теплоемкости, теплопроводности и степени диссоциации защитных газов. Отличная устойчивость дуги обеспечивается при защите аргоном, хорошая при защите углекислым газом и гелием, удовлетворительная при защите азотом плохая устойчивость дуги получается при защите водородом. [c.12]

Газ Аг имеет теплоемкость Су = ЗЛ/2 = 12,47 Дж/(К моль). Вычислите скорость звука в аргоне при Т = 298 К, используя соотношение между Ср и Су для идеального газа. Проделайте то же для N2, для которого Су = 20,74 Дж/(К моль). [c.76]

Теплоемкость газов (кинетическая теория) для аргона с = 3 кал моль X Хгра0= 12,5 дж моль град, для кислорода су=5 кал моль град = 20,9 дж моль град. [c.186]

Возбуждение вспомогательной дуги в гелии. Гелий, как и аргон — инертный газ. Как видно из табл. 1, гелий по сравнению с аргоном обладает более высокими теплоемкостью, потенциалом ионизацип. [c.50]

Формула (3.28) получена в рамках классической кинетической теории газов в результате допущений, упрощающих реальную физическую обстановку. Поэтому необходимо сравнить величины k, вычисленные по (3.28), с измеренными. Например, для одноатом-иого газа аргона экспериментально получено значение fe= 1,667, т. е. полностью совпадающее с вычисленным. Для двух- и трех-атомных газов при комнатной температуре экспериментально получены значения k, практически не отличающиеся от измеренных Как уже отмечалось, теплоемкости всех реальных газов зависят [c.36]

Ранее были рассмотрены так называемые разомкнутые циклы ГТУ, в которых продукты сгорания после раширения в газовой турбине выбрасываются в атмосферу. Таким образом, рабочее тело в цикле все время меняется. Существуют циклы, в схеме которых циркулирует неизменное количество рабочего тела. Такие циклы называются замкнутыми. Принципиальная тепловая схема ГТУ с замкнутым циклом представлена на рис. 93. В качестве рабочего тела в этих циклах может использоваться воздух или другой газ с лучшими термодинамическими характеристиками (более высокой, чем у воздуха, теплоемкостью, большим показателем адиабаты и др.), например гелий, аргон, водород, фреон. Подогрев рабочего тела до требуемой температуры производится в специальном нагревателе с внешней топкой, поэтому в ГТУ замкнутого цикла можно сжигать твердое топливо, что практически невозможно в ГТУ открытого цикла. [c.212]

Наиболее определенным экспериментальным указанием на неклассическое поведение термодинамических величин в критической точке жидкость — пар являются опыты по измерению теплоемкости с аргона и других газов [297—299]. В окрестности критической точки результаты хорошо описываются логарифмической зависимостью или степенной функцией с (Г — ТУ) Ту с малым показателем а, например а 0,15. Известны также опыты с водой [300]. Кроме поведения теплоемкости вблизи критической точки, обсуждается форма бинодали в пере-менныхГ, р, сжимаемость вещества рт (или упругость [c.293]

Из табл. 23 видно, что у больщинства газов опытные значения существенно отличаются от величин, ожидаемых согласно классической теории. Совпадение опытных данных с теорией наблюдается только для одноатомных газов — гелия и аргона. Для всех остальных теплоемкость, найденная из опыта, много меньше, чем вычисленная по формулам (100) — (103), и лишь при очень высо- [c.277]

Настоящий параграф посвящен построению математической модели развития пожара в помещении с проемами при наличии эффекта тушения инертными газами. В качестве огнегасительны средств при этом способе пожаротушения будут рассмотрены двуокись углерода, азот, аргон, дымовые и отработанные газы и т. д. Огнегасительное действие названных составов заключается в разбавлении воздуха и в снижении в нем содержания кислорода до концентрации, при которой прекращается горение. Заметим сразу, что предельное содержание кислорода при разбавлении среды в помещении во время пожара двуокисью углерода несколько выше, чем при разбавлении азотом. Это объясняется более высоким значением теплоемкости двуокиси углерода. Отсюда также следует, что огнегасительный эффект при разбавлении инертными газами обусловлива- [c.427]

Влияние рода газа на потери тепла в канале плазмотрона является существенным фактором. Так, в молекулярном газе, например азоте (по сравнению с атомарным газом — аргоном), при одинаковых массовых расходах газа, токах дуги и диаметрах канала длина входного участка дуги больше, что обусловлено большей теплоемкостью молекулярного газа, несмотря на его более высокую теплопроводность. При подаче в канал смеси газа, например, аргоноводородной или аргоноазотной, происходит диффузионное разделение газов, наблюдается диффузия газа с меньшим молекулярным весом в приосевую область дуги и избыток более тяжелого газа аргона на периферии, что позволяет за счет меньшей теплопроводности аргона изолировать дугу от холодной стенки разрядного канала. Влияние рода газа изучено в настоящее время недостаточно. [c.135]

В известной мере всем перечисленным требованиям удовлетворяют инертные газы, особенно широко применяемые при сварке аргон и гелий. Инертные газы обеспечивают надлежащую за щиту вольфрама и кро.мок реза и при достаточном расходе хорошо формируют дугу. К недостаткам инертных газов относятся и высокая стоимость и недостаточная способность передавать тепло, заимствованное в дуговом разряде. Инертные газы одноатом-ны, поэтому энергия, приобретенная ими в столбе дуги, определяется теплоемкостью и процессами ионизации. [c.68]

Учитывая благоприятные физико-химические свойства гелия — инертного, одноатомиого газа с довольно высокой теплоемкостью и коэффициентом теплопроводности, его исследовали в экспериментах как возможный вспомогательный газ, служащий для возбуждения вспомогательной дуги, и как плазмо-образующнй газ, выполняющий защитные функции взамен аргона в водородосодержащих смесях или выполняющий функции теплоносителя взамен водорода в безводородных с.меся.х. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...