Запрещенные линии

Благодаря малой плотности газа зоны НИ интенсивно излучают в запрещенных линиях (табл. 45.30). [c.1218]

Борисоглебский Л. A., Запрещенные линии в атомных спектрах, УФН, 66, 603, 1958. [c.328]

Запрещенная линия дублетов должна давать расщепления [c.368]

А запрещенная линия Зр 2р. — 3d лежит [c.368]

Зависимость интенсивности ,запрещенных линий от поля различна. В не слишком сильных полях она, как правило, квадратична. [c.386]

В заключение настоящего параграфа рассмотрим случай запрещенных" линий. [c.436]

Т. е. определяется только числом актов возбуждения за счет ударов 1-го рода (учитывая каскадные переходы). Относительная интенсивность линии становится большой, что, действительно, наблюдается для запрещенных линий в небесных туманностях ( 50). [c.438]

Штарка. Вблизи линии X 3965 А появляется запрещенная линия 2 —4 Ф. [c.508]

Запрещенные линии 53, 230, 244, 253, 437 Заряд эффективный 49, 310 Зарядовое число 18 Зеемана эффект 41, 331 [c.637]

С незначительными искажениями симметрии и проявляющиеся в нарушении правил отбора и появлении запрещенных линий, не являются специфическими для адсорбции. [c.329]

Запрещенные линии/Спектр ядра. . — — — 37 000 38 ООО 50 ООО — — [95] [c.397]

Если ион возбужденный уровень которого несколько ниже, распространен в достаточной степени, то температура может оказаться меньше указанной и составлять 5000°, но запрещенные линии О II должны были бы при этом подавляться, в то время как они наблюдаются в областях Н II в виде ярких линий. Вместе с тем электронная температура не может подняться выше 15 000°, если имеется заметное количество ионов 0+. Вероятно, эта температура составляет примерно 10 000°. [c.420]

НАРУШЕНИЕ ПРАВИЛ ОТБОРА И ВОЗГОРАНИЕ ЗАПРЕЩЕННЫХ ЛИНИЙ В СПЕКТРАХ ПРИМЕСНЫХ ИОНОВ В КУБИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ, ВЫЗВАННОЕ ДЕФОРМАЦИЕЙ [c.135]

Рис. П. Область устойчивости бетатронных колебаний. Запрещенные линии резонансов 1 — ромб , устойчивости, 2 -Ог — целое, 3 — От — целое (Ог а Ог — числа бетатронных колебаний за один оборот)

Здесь Ne — плотность электронов, см- г — расстояние от центра солнца, RQ. Свечение короны в непрерывном спектре обусловлено рассеянием света Солнца на электронах. Наблюдаются сильные запрещенные линии высокоионизованных тяжелых элементов (табл. 45.3). Соответствующие переходы запрещены правилами отбора в дипольиом приближении, поэтому их верхние состояния являются метастабильными. В обычных условиях они девозбуждаются столкновениями, но в среде малой плотности столкновения редки и девозбуждение происходит с излучением запрещенного кванта. Излучательная способность короны характеризуется ее мерой эмиссии ME = N dV стандартное значение меры эмиссии короны равно 4,4 10 см . Полный световой поток от короны за пределами 1,3 / при максимуме пятен составляет 1,3-10 полного потока от Солнца, при минимуме пятен — 0,8-10- солнечного потока [1]. [c.1199]

Термы 02 и So метастабильны. Наличие переходов с метастабильных уровней и с относительно большой интенсивностью объясняется малой плотностью вещества в туманностях. Вероятность перехода с метастабильного терма на нижележащие термы не равна нулю, она лишь много меньше вероятности разрешенных переходов. При малых плотностях светящегося газа, когда столкновения редки, переходы с метастабильных уровней будут осуществляться (см. 74), и запрещенные" линии появятся в спектре. [c.247]

Как будет указано в следующей главе, запрещенные" линии могут не носить характера квадрупольных, но излучаться благодаря наличию внешних возмущающих полей. Такие линии должны отличаться по своему типу магнитного расщепления от действительных квадрупольных линий. Так, Сегре [c.353]

Еще в первых работах Штарка было обнаружено, что под влиянием енешнего электрического поля нарушаются правила отбора для вантового числа U Появляются запрещенные линии, для которых ДЛ = 0 и Д = 2, 3,. .. Так, в спектре гелия были обнаружены запрещенные серии одиночников [c.385]

По наблюдениям В. М. Чулановского, Фостера и других авторов компоненты запрещенных линий играют большую роль в типах расщеплений линий первых побочных серий. Рассмотрим линии Не I ls2p i—Is red 02. Во внешнем электрическом поле из-за нарушения правила отбора для квантового числа L возникнут Is 2р Р, — Is ng Ю4, ls2p P,-и т, д. Так как все термы [c.385]

Штарковское расщепление линии водорода теоретически исследовано в ряде работ Шпитцера [ ]. Вопрос о расширении водородных линий в газоразрядной плазме при высокой температуре подробно разобран В. И. Каганом [ ]. Квадратичный эффект Штарка, ведущий к смещению линий, может объяснить сдвиг линий под влиянием давления. Однако, как мы увидим ниже, существуют и другие причины для сдвига линий. Наконец, отметим, что Нарушение правила отбора для квантового числа L в электрическом поле ( 69) объясняет появление некоторых запрещенных линий в электрических дугах [c.496]

Само по себе наличие таких запрещенных линий еще не служит доказательством влияния ядерного момента, так как правила отбора могут нарушаться и в результате других причин. Однако для элемента, представляющего собою смесь изотопов, часть которых имеет/= О, причина нарушения правила отбора может быть установлена однозначно. Если нарушения вызываются возмущением со стороны ядерного момента, то тогда сверхтонкая структура запрещенных линий такого элемента будет обусловлена переходами между подуровнями лишь тех его изотопов, для которых 1фО, так как для изотопов с /= 0 обычные правила отбора останутся в силе. Этот вывод был проверен Мрозовским [2 ] на линиях ртути 6 Sq—бФд, [c.533]

По виду спектра SyG делятся на три типа Syl (широкие разрешённые и узкие запрещенные линии), Sy2 (и те и др, линии узкие) и ЗуЗ ( лайнеры — линии узкие, относительно велика интенсивность линий низкой ионизации). По этим признакам OSO можно отнести к типу Syl. Кроме спектральных особенностей галактики Syl и Sy2 отличаются и др. характеристиками. Так, мощность рентг. излучения Syl в ср. на порядок больше, чем Sy2, амплитуда оптич. переменности также значительно больше, присутствует быстрая (характерное время т < 1 ) переменность излучения. С др. стороны, галактики Sy2 в ср. имеют более мощное радиоизлучение, более крутой спектр в ИК-диапазоне (что обусловлено в осн. тепловым изду-г чением пыли), тогда как ИК-спектр Syl более плоский я ближе к спектру квазаров. [c.484]

Ранее появилось сообп],ение Кара-гуниса и Иссы [ ], в котором кратко излагались результаты исследования СКР и флюоресценции некоторых органических соединений, адсорбированных на порошках аэросила, микропористого стекла и КВг при заполнениях от 1 до 10 слоев. Эти авторы обнаружили в СКР адсорбированных молекул выравнивание интенсивностей всех линий, что дало им возможность в спектрах центросимметричных молекул (например, нафталина, дифенила и пара-терфенила) наблюдать появление новых запрещенных линий, частоты которых близки к частотам соответствующих колебаний в инфракрасных спектрах поглощения. Кроме того, при адсорбции монослоя они наблюдали тушение флюоресценции, благодаря чему ими получены СКР флюоресцирующих соединений (например, терфенила) в состоянии адсорбции. [c.335]

Цанстра [94] применял четыре способа (см. табл. 7) он использовал отношения интенсивностей линий водорода, гелия, ионизированного гелия и запрещенных линий к интенсивности спектра ядра. При этом он привлек внимание к менее точным результатам, которые могут быть получены сравнением общей [c.396]

Аллер [3] получил по методу Мензела — Цанстра температуры для трех звезд этого класса, у которых абсорбционные спектры позднего класса (соответствующие температурам 3000—4000°) сочетаются с высоко возбужденными яркими линейчатыми спектрами с запрещенными линиями. Следует заметить, что тот случай когда один и тот же объект излучает одновременно низкотемпературные спектры и спектры, характерные для высокой температуры, представляет собой одну из очередных загадок астрофизики. Вычисленные Адлером температуры сведены в табл. 8. Яркость всех трех звезд периодически меняется, у них возникают вспышки, похожие на вспышки новых звезд. [c.399]

Для туманностей и новых, спектры которых показывают наличие высокой степени ионизации (Ыоуа Р1с1ог1з, например, обнаруживает запрещенные линии Ре VII, а некоторые периодические новые — запрещенные линии Ре X, Ре XIV), наши сведения о температурах ионизации представляют собой лишь догадки по крайней мере, в новых мы, безусловно, имеем неравновесные условия, в солнечной короне, сведения о которой даются в следующем разделе, в спектре отсутствуют линии Н и Не, что, по-видимому, является результатом полной ионизации. В связи с этим предельная темпера-ратура ионизации солнечной короны была оценена в 1 000 000°. [c.405]

ТУМАННОСТИ галактические — протяженные облака разреженного газа, обычно с примесью пылевых частиц, в межзвездном пространстве. И л а-н е т а р II ы е Т. — сравнит, правильные (размера 0,01—0,1 парсека) образования, в центре к-рых небольшая Н = 10 —10 км) очень горячая Т = 50 000—100 000°) звезда. Состав по массе П — ок. 60%, Ие — ок. 40%, С, X, О и др. — ок. 1,5Ч о. Общая масса туманности 0,01—0,1 массы Солнца, концентрация газа 10 —10 частиц в с.к . Снектр состоит из ярких линий Н, Не или Не ", а так<ке из занрещепных линий 0++, О N6 + и др. ионов на фоне слабого непрерывного спектра. Ионизация производится излучением центральной звезды, причем нейтральных атомов менее 1%. Сравнивая интенсннности различных запрещенных линий, определяют плотность и темп-ру газа (10 ООО—15 000°). Источник тепловой энергии газа — быстрые электроны, отрываемые у атомов Н и др. при ионизации. Охлаждение происходит при возбуждении и последующем излучении запрещенных линий. Горячий газ планетарной Т. расширяется. Молодые туманности ярки, плотны и ионизована только центр, их часть. С расширением туманность ионизуется вся, светимость ее падпот туманность поглощает и перерабатывает в видимые линии только часть ультрафиолетового излучения звезды. Через 20—40 тыс. лет планетарные туманности становятся практически невидимыми. Планетарные туманности входят в промежуточную подсистему Галактики. Они — продукты эволюции звезд средней массы (1,1 массы Солпца и более) после стадии гиганта звезда сбрасывает протяженную расширяющуюся оболочку, а ядро становится горячей плотной звездой. [c.206]

Важно отметить, что, так же как и в рассмотренном случае возгорающей линии 8гРз — во всех других сходных явлениях в спектрах МеРа — и МеРа — Ец + возгорание экспериментально наблюдалось исключительно на запрещенных линиях, расположенных достаточно близко к интенсивным разрешенным линиям спектра. Этот факт естественно объясняется тем, что эффективность смешивания уровней, а следовательно, и интенсивность возгорающих линий тем выше, чем меньше расстояние от уровня, на который запрещен переход, до питающего [c.138]

На фиг. 84 изображен спектр -пропил эктона [31 и спектр, вычисленный теоретически для значения J / = 0,265, которое соответствует наилучшему согласию с опытом. Приведенное значение достаточно мало для того, чтобы четыре запрещенные линии, предсказанные точной теорией, не наблюдались. Согласие теоретических и экспериментальных данных, основанное на предположении о эквивалентности двух протонов, связанных с атомом углерода, несколько неожиданно, если, как обычно, считать, что молекула имеет плоскость симметрии. Казалось бы, нет причины, по которой протон одного атома углерода должен одинаково взаимодействовать с ццс-протоном и ш мкс-протоном другого атома углерода. Однако Любое иное предположение должно привести к появлению добавочных линий, которые, как будет видно из следующего параграфа, не наблюдаются. [c.451]

ЗАПРЕЩЕННЫЕ ЛИНИИ, спектральные линии в спектрах оптических атомов (и, др. квант, систем), появляющиеся при нарушении отбора правил. Возникают при запрещённых излучательных квантовых переходах из возбуждённого метастабильного состояния в нормальное. Вероятность таких переходов не равна нулю, но значительно ниже вероятности разрешённых переходов, поэтому интенсивность их значительно меньше интенсивности разрешённых линий. Чаще же квант, система переходит из возбуждённого метастабильного состояния в нормальное без излучения, теряя энергию возбуждения в результате столкновит. процессов. Однако в разреженных газах, где ср. промежуток времени между столкновениями ч-ц сравним с временем жизни атома на метаста-бильном уровне или больше него, атом может перейти в норм, состояние до столкновения, испуская при этом фотон. Такие переходы обусловливают появление интенсивных 3. л. в спектрах космических газовых туманностей, верхних слоёв атмосферы и др. ЗАРЯД ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ, ом. Электрический зарЛд. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...