Источник тепла быстродвижущийся

Максимальная температура в процессе распространения тепла быстродвижущегося линейного источника в тонкой пластине определяется по формуле [c.146]

Рассмотрим способ аналитического описания температурных полей, возникающих в заготовке при нагревании ее поверхности плазменной дугой. Н. Н. Рыкалин показал, что для расчета температуры точек тела, достаточно удаленных от мощного быстродвижущегося источника тепла, можно предельно сосредоточить источник в направлении движения. Это значит, что нормально-круговой источник J с законом распределения по формуле (6), которым мы описывали теплопередачу на пятне нагрева (см. рис. 16), [c.53]

Пользуясь данной формулой, можно легко строить изотермы при автоматической наплавке на массивные изделия (схема мощного быстродвижущегося источника тепла, перемещающегося по поверхности полубесконечного тела). [c.49]

Быстродвижущийся источник тепла — это подвижный источник, перемещающийся с такой скоростью, при которой распространением тепла перед источником можно пренебречь. Эта схема далека от реальной, но позволяет некоторые процессы рассчитывать по более простым формулам. [c.149]

Качественно схема распределения температур в полубесконечном теле при действии быстродвижущегося источника тепла (у оо) представлена на рис. IV. 18. [c.165]

Как видно из рисунка, йсе изотермы (1, 2, 3, 4, 5) сходятся в точке, где действует источник тепла. Физически это, конечно, невозможно. Поэтому схема быстродвижущегося источника тепла совершенно не позволяет оценивать тепловые процессы перед источником (в заштрихованной на рис. IV. 18, б зоне), но позволяет проще и с относительно небольшой погрешностью определять температурные поля позади источника, в области охлаждения. [c.166]

В 20 было отмечено, что подобное же искажение получают от применения схемы быстродвижущегося источника тепла. Поэтому, если пренебречь необходимостью точного расчетного определения температурного поля в области нагрева и удовлетвориться полем в области охлаждения, то схему быстродвижущегося источника тепла можно применить и при ограниченных скоростях пере- мещения сварочного источника тепла. [c.192]

В чем заключаются основные особенности и закономерности нагрева полубесконечного тела быстродвижущимся источником тепла [c.196]

Рассмотрите основные особенности нагрева пластин быстродвижущимся нормально-круговым источником тепла и области возможного применения имеющихся расчетных формул. [c.196]

Интегрированием уравнения температуры для быстродвижущегося источника тепла (гл. IV) применительно к Т = Т л В. И. Дятловым получено следующее выражение для объема Усв(< л ) сварочной ванны [c.292]

При действии точечного быстродвижущегося источника тепла (см. гл. III) максимальная температура на расстоянии г определяется выражением [c.497]

Для быстродвижущегося линейного источника тепла, движущегося со скоростью V (быстродвижущимися называют такие источники, скорость перемещения которых превышает скорость распространения тепла), [c.157]

Температура предельного состояния процесса распространения тепла при нагреве пластины мощным быстродвижущимся линейным источником выражается следующим уравнением [c.146]

Рис. 73. К расчету распространения тепла при нагреве мощным точечным быстродвижущимся постоянно действующим источником.

При сварке мощными быстродвижущимися источниками можно пренебречь распространением тепла по оси х. Тогда расчет температур можно производить по формуле [c.48]

При нагреве пластины мощным быстродвижущимся источником без учета распространения тепла по оси х, уравнение предельного состояния будет [c.53]

Характер процесса в этом случае качественно подобен процессу распространения тепла от быстродвижущегося точечного источника в полубесконечном теле. [c.175]

Уравнение изотерм температурного поля быстродвижущегося линейного источника в пластине позволяет аналитически получить ординату у для заданной температуры Го (без учета отдачи тепла поверхностью), аналогично быстродвижущемуся точечному источнику на полубесконечном теле (см. 20). Это выражение имеет вид [c.175]

В зависимости от скорости перемещения сварочная дуга может быть неподвижным, подвижным и быстродвижущимся источником тепла. Схему подвижного источника часто применяют для расчета температур при ручной дуговой сварке, тогда как схема быстродви-жущегося источника больше удовлетворяет условиям автоматической сварки. При этом чем выше скорость сварки и меньше расстояние от исследуемой точки до шва, тем точнее будет совпадать теоретическая схема с практическими результатами. [c.118]

Применение ранее рассмотренных условий образования напряжений и деформаций при наплавке валика на к15омку полосы к случаю сварки двух полос в стык позволяет установить общие закономерности возникновения напряжений и деформаций при сварке стыковых соединений. Но учитывая, что при выполнении стыковых соединений возникают как деформации в плоскости свариваемых листов, так и деформации из плоскости соединяемых элементов, сначала рассмотрим деформации в плоскости свариваемых листов. Для этого полагаем, что на соединяемые в стык кромки действует линейный источник тепла, характерный тем, что листы прогреваются по всей толщине равномерно. Для упрощения считаем, что сварка соединения производится быстродвижущимся источником тепла и поэтому с небольшой погрешностью можно принять, что шов по длине охлаждается равномерно. Принятые допущения позволяют нам полнее применить процессы, наблюдаемые при наплавке валика на кромку полосы, к случаям сварки стыковых соединений. [c.210]

Более высокая теплопроводность алюминия значительно уменьшает высокотемпературную область, несмотря на меньшее значение объемной теплоемкости. Высокой теплопроводностью алюминия определяется и меньшая сгущенность изотерм перед подвижным источником тепла. Поэтому и расчеты по схемам с быстродви-жущимися источниками тепла применительно к сварке алюминия дают значительно большую погрешность, чем при сварке стали. Так, например, если при сварке сталей погрешность в расчетах полей незначительна при Усв > 25 м/ч 0,7см1сек), то при сварке алюминия малая погрешность применения расчетных схем быстродвижущихся источников становится. только при Уев 100 м ч ( 2,8 см1сек). [c.171]

Так же как при точечном источнике, на полубесконечном теле и при линейном источнике на пластине в ряде случаев применяются расчеты предельного состояния по схеме быстродвижущегося источника. В этом случае из бесконечной пластины (подобно рис. IV. 17) выделяются пластины толщиной йх, расположенные перпендикулярно направлению перемещения источника тепла. Считая такие пластины непропускающими тепло по своим граням, можно [c.175]

Зная уравнения температурных полей от линейных источников тепла (IV.40), (IV.41) и (IV.43), нетрудно получить, пользуясь зависимостью (VIII. 1), значение Яу и соответствующие подынтегральные выражения, интегрирование которых затруднительно даже в простейшем случае — наплавки валика на продольную кромку полосы при действии быстродвижущегося линейного источника тепла. Как правило, решение интегралов первых частей уравнений (VIII.8) и (VIII.9) в случае наплавки валика на продольную кромку полосы сводят к вычислению площади, ограниченной кривой Я и координатными осями (выделена наклонной штриховкой) и момента этой площади относительно вертикальной оси. Поэтому, не решая интегралов, обозначим их [c.393]

Испельзуя уравнение (1У.43) — уравнение температур предельного состояния линейного быстродвижущегося источника тепла и пренебрегая теплоотдачей, можно найти длину изотермы температуры То по формуле [c.423]

Рис. IV.18. Предельное состояние процесса распределения тепла в полубесконечном теле при воздействии мощного быстродвижущегося источника а) кривые температур при различных г б) изотермы в ппоскости 2 = 0 в) общая схема поля

Для определения шага пап т.пр.кг [ик-.пользуе. ся уравнением максимальной температуры в процессе распространения тепла от быстродвижущегося точечного источника [c.179]

Сравнивая последнее выражение с выражением, описывающим изменение температуры под действием быстродвижущегося линейного источника, можно заметить, что в теле, ограниченном с одной стороны нетеплопроводящей плоскостью, температура вдвое больше, чем в неограниченном теле, так как в первом случае из-за нетеплопроводности границы отвод тепла затруднен. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...