Линия действия равнодействующей свободная

Находясь под действием сил, рычаг уравновешен лишь в том случае, если линия действия равнодействующей пересекает ось или линию опоры. Причем если опорой рычага АВ служит закрепленная ось (неподвижный шарнир), то линия действия равнодействующей может быть направлена к рычагу под любым углом а (рис. 86, а). Если же рычаг АВ свободно опирается на идеально гладкую опору (рис. 86, б), то линия действия равнодействующей должна быть перпендикулярна к опорной поверхности. [c.93]

I, жестко прикрепленный к вертикальному валу DE под углом а = 60°, переносит точечный груз В, находящийся на свободном конце стержня. Массы стержня и этого точечного груза одинаковы. Найти кратчайшее расстояние h от заделки А стержня до линии действия равнодействующей сил инерции системы груз — стержень при равномерном вращении вала. [c.143]

Прогибом составного стержня с абсолютно жесткими поперечными связями будем считать смещение сечения, но не относительно неподвижных осей координат, а относительно точки прохождения равнодействующей всех осевых сил через данное поперечное сечение стержня. Другими словами, прогиб стержня отсчитываем не от первоначального положения его оси, а от конечного положения линии действия равнодействующей всех осевых сил. Так, например, в консольном стержне (рис. 72) прогиб свободного конца будем считать равным нулю, а прогиб в заделке — некоторому максимальному значению. Такое определение прогиба стержня позволит написать для учета влияния деформаций стержня дополнительное дифференциальное уравнение второго порядка, пригодное для большинства случаев опорных закреплений. [c.152]

Находясь под действием сил, рычаг уравновешен лишь в том случае, если линия действия равнодействующей пересекает ось или линию опоры. Причем если опорой рычага АВ служит закрепленная ось (неподвижный шарнир), то линия действия равнодействующей может быть направлена к рычаГу под любым углом а (рис. 85, а). Если же рычаг АВ свободно опирается на идеально гладкую опору [c.82]

Если М 0=0, но R фO, то система сил, очевидно, также приводится к одной равнодействующей R=R, линия действия которой проходит через центр приведения О. Следует при этом иметь в виду, что свободное тело под действием такой системы сил может совершать только поступательное движение . [c.183]

Однако во многих случаях мы будем иметь дело со свободными векторами, т. е. векторами, которые полностью определяются величиной и направлением и которые, следовательно, могут быть изображены в любом удобном нам положении. Так, если мы хотим найти только величину и направление равнодействующей нескольких данных сил, то мы можем использовать силовой многоугольник, не обращая внимания на действительное положение в пространстве линий действия данных сил. [c.37]

Решение. Поперечная сила в произвольном поперечном сечении, отстоящем на расстоянии г от свободного конца (рис. 7.11, б), численно равна сумме внешних сил, приложенных к оставленной части, т. е. их равнодействующей дг. Изгибающий момент в том же сечении равен сумме моментов внешних сил относительно точки К, т. е. (по теореме Вариньона) равен моменту их равнодействующей дг, линия действия которой проходит посередине отрезка г поперечная сила и изгибающий момент в рассматриваемом случае отрицательны [c.229]

Если на тело действует система сил, линии действия которых пересекаются в одной точке, то мы можем перенести силы вдоль линий их действия в точку пересечения и сложить, пользуясь правилом многоугольника сил. Если равнодействующая всех сил будет равна нулю и начальная скорость тела также равна нулю, то твердое тело будет находиться в равновесии. Если рассматриваемое тело свободно, то условия его равновесия будут в этом случае полностью совпадать с условиями равновесия свободной материальной точки (гл. П). [c.306]

В произвольном поперечном сечении, проведенном на расстоянии Z от свободного конца, изгибающий момент равен алгебраической сумме моментов всех сил, действующих на левую часть балки, т. е. моменту равнодействующей равномерно распределенной нагрузки, равной qz. Эта равнодействующая приложена на половине расстояния г (на рисунке показана штриховой линией), [c.100]

Изгибающий момент в любом сечении, проведенном в расстоя НИИ 2 от свободного конца, равен алгебраической сумме моментов всех сил, действующих на левую часть балки, т. е. моменту равнодействующей равномерно распределенной нагрузки, равной дг. Эта равнодействующая приложена на половине расстояния 2 (на рисунке показана штриховой линией), и плечо ее относительно проведенного сечения равно —. Изгибающий момент в произвольном сечении [c.185]

П, с. (Р, Р ), где Р = — Р. П. с. равнодействующей не имеет, т. о. ее действие на тело не может быть механически эквивалентно действию к.-н. одной силы соответственно П, с. нельзя уравновесить одной силой. Расстояние I между линиями действия сил пары наз. плечом и. с. Действие, оказываемое П. с. на твёрдое тело, характеризуется её моментом, к-рый изображается вектором М, равным по модулю Р и направленным перпендикулярно к плоскости действия П. с. в ту сторону, откуда поворот, к-рый стремится совершить П. с., виден происходящим против хода часовой стрелки (в правой системе координат). Оси. свойство П. с, состоит в том, что действие, оказываемое П. с. на данное твёрдое тело, не изменяется, если П. с. переносить куда угодно в плоскости пары или а плоскости, ей параллельной, а также если произвольно изменять модули сил пары и длину её плеча, сохраняя не-изменныл момент П. с. Т. о., момент П. с,— свободный вектор его можно считать приложенным в любой точке тела. Две П. с. е одинаковыми моментами М, приложенные к одному и тому же твёрдому телу, механически эквивалентны одна другой. Любая система П. с.,, приложенных к данному твёрдому телу, механически эквивалентна одной П. с. с моментом, равным геом. сумме векторов-моментов этих П. с. Если геом. сытима векторов-моментов нек-рой системы П. с. равна нулю, то эта система П. с. является уравновешенной. с. М. Таре. [c.528]

Внешняя нагрузка на балку, как правило, всегда известна, и задача сводится к определению реактивного отпора. Эта задача не может быть решена с помощью уравнений статики. Например, для свободно лежащей балки уравнения статики позволяют определить только величину равнодействующей реактивного от-гюра основания и положение линии ее действия. Закон распределения реактивного отпора по длине балки Рис. 11.1 остается при этом неизвестным. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...