Работа по поднятию тела

Однако поднятое тело или растянутая пружина сами собой возвращаются в первоначальное состояние. Это происходит под действием внутренних сил системы силы тяжести, действующей па тело, или силы упругости пружины. Сила тяжести и сила упругости совершают при этом по модулю точно такую же работу, какую совершила внешняя сила при поднятии тела или растя-л<ении пружины (без изменения кинетической энергии). [c.141]

При поднятии тела ио наклонной плоскости коэфициент полезного действия этой плоскости, равный отношению работы силы Р к работе силы F, определяется по фор.муле [c.401]

Второе слагаемое в (7-13) характеризует величину потенциальной энергии, запасенной телом, поднятым на высоту h. Так, если тело поднято на высоту 1000 м, то оно способно произвести работу 1000 кгс м/кг = 2,34 ккал/кг = 9,8 кДж/кг. Понятно, что эта добавка к значению энтальпии определяется только высотой и не. зависит от каких-либо других параметров состояния системы. По [c.163]

Допустим, что тело массы т было поднято на высоту h над поверхностью Земли. Определим работу, которую совершит сила тяжести в случае, когда это тело будет свободно падать по вертикали до поверхности Земли. [c.228]

Этот же результат может быть выражен и другим, еще более общим способом. Допустим, что тело массы т спустилось из точки А в точку С по некоторой криволинейной траектории AB (рис. 5.14). Затем оно из точки С было поднято в точку А по траектории D А. Сила тяжести при всех этих движениях совершала работу. На участке AB она совершила некоторую положительную работу, пропорциональную разности высот точек Л и С. На участке D А (при подъеме с помощью посторонних сил) сила тяжести совершила отрицательную работу. Величина этой работы также пропорциональна разности высот точек С и А. [c.229]

Примем, как это приблизительно и наблюдается, что крыло птицы поднимается с такой же скоростью, с какой и опускается, и что, следовательно, подъем крыла в итоге требует столько же времени, сколько и его опускание. Примем далее, что это поднятие крыла оказывает неуловимо малое влияние на поднятие и на опускание птицы и требует неуловимо малой мускульной работы. Тогда получим, что вся работа птицы при полете расходуется лишь на опускания крыльев и что для вычисления следует принимать в расчет лишь величину проходимого в секунду по отношению к телу птицы центра сопротивления. [c.34]

Подобная, правильно вогнутая, несущая поверхность, поднятая спереди на 3° и двигающаяся горизонтально, даст сопротивление воздуха, наклоненное на 3° назад к нормали, и если оно как раз в состоянии поддержать вес С летящего тела, то задерживающая составляющая будет равно С tgЗ°. Это сопротивление должно быть преодолеваемо особым двигательным приспособлением и притом со скоростью полета V. Величина этой работы будет равна V С 1 3° = 0, 0524 С, что и составит всю расходуемую работу. Скорость V зависит от величины несущей поверхности. Принимая во внимание дробный коэффициент для наклонения в 3°, который в данном случае, по чертежу VII, будет равен 0,55, мы получим V из уравнения [c.174]

Экспериментальные установки работают на Гавайских островах, где разность температур у поверхности воды и на глубине около километра составляет 22 °С. Установка состоит из конденсатора, испарителя, насоса и турбины, работающих в замкнутом цикле. По соединяющим их трубам протекает рабочее тело - фреон. Конденсатор охлаждается поднятой с большой глубины водой при температуре +8°С. Испаритель находится при температуре поверхностной воды +30°С. Перешедший в испарителе в газообразное состояние фреон приводит во вращение турбину, после чего охлаждается в конденсаторе и снова подается на нагрев в испаритель. [c.161]

В 1913 г. Годдард завершил новую рукопись Перемещения в межпла-нетном пространстве (опубликована в 1970 г. [6, с. 117—123]), которая явилась предварительным итогом его исследований по теории реактивного движения и космического полета. В этой работе рассмотрена, в частности, задача о посылке на поверхность Луны заряда осветительного пороха, содержится тезис об использовании Луны для производства на ней ракетного топлива и для старта с нее к планетам (эти мысли были высказаны им еще в 1908 г.), а также идея о применении на корабле для полета к Марсу электрического двигателя с солнечным источником энергии и др. Теоретические выкладки и расчеты были окончательно завершены Годдардом в 1914 г. и оформлены в капитальную статью Проблема поднятия тела на большую высоту над поверхностью Земли (представлена в том же году в Кларкский университет, но опубликована лишь в 1970 г. [6, с. 128—152]). Здесь Годдард впервые привел собственный вывод уравнения движения ракеты, который был сделан с учетом действия гравитации и сопротивления атмосферы. Убедившись в сложности решения полученной вариационной задачи, Годдард в расчетах применил интервальный метод (весьма, впрочем, громоздкий). Все расчеты были сделаны для твердого или жидкого кислородно-водородного топлива. В статью вошли также в более подробном изложении и другие идеи Годдарда. [c.441]

Законы движения жидкости и использования ее энергии занимали человечество с древнейших времен. Так, во II в. до н. э. греческиий геометр и механик Архимед (287—212 гг. до н. э.) впервые в истории техники написал трактат О плавающих телах , в котором излагалась теория плавания тел. Эта теория и до настоящего времени лежит в основе учения о равновесии плавающих тел. Примерно с этого же вре-л еки началось использование энергии движущейся жидкости в практических целях. Архимеду принадлежит ряд изобретений в области гидротехники, в частности механизм для поднятия воды на более высокий уровень (архимедов винт). В начале I в. до и. э. Герои Александрийский изобрел водяные часы, пожарный насос и др. В дальнейшем теоретические работы по гидравлике велись вплоть до XV в. разрозненно, без связи между собой. В то же время гидротехника бурно развивалась. За период с I до XV в. были построены крупные гидротехнические сооружения на территориях Египта, Греции, Рима и Средней Азии. [c.4]

В зависимости от характера процесса выражение для элементарной работы 1 будет различным. Например, при поднятии тела весом Р на высоту Л работа вычисляется по формуле с1 Х( =Рс1к. [c.36]

Следует иметь в виду, что работа, затрачиваемая на поднятие тяжестей на определенную высоту (в данном случае поезда), от скорости не зависит. Поскольку движение поезда по подъему — это не просто поднятие тела, поэтому учи-тывпют его взаимодействие с внешней средой (сопротивление движению соста а). [c.185]

Формулировка второго начала термодинамики в виде утверждения о невозможности осуществления вечного двигателя второго рода, наоборот, не допускает полного обращения процессов превращения работы в теплоту . Чтобы пояснить это, рассмотрим процесс, при котором вся производимая внешними телами работа переходит в теплО, отдаваемое затем некоторому телу. Устройство, в котором бы совершался подобный процесс непрерывного превращения работы в тепло, по своему действию прямо противоположно вечному двигателю второго рода и поэтому всегда может быть осуществлено. Таким устройством является, например, прибор Джоуля для определения механического эквивалента теплоты. В этом приборе падающий груз приводит вс вращение мешалку, находящуюся внутри резервуара с жидко стью, в результате чего энергия падающего груза передается в виде теплоты трения жидкости и вызывает ее нагревание. Обра-, тить этот процесс, т. е. добиться поднятия груза на первоначальную высоту [c.52]

Крыльчатка коловратных двигателей (рис. 3-21) представляет собой вращающийся поршень, получающий рабочее движение вследствие разности давлений на его поверхностях. Если по одной трубе подводить пар избыточного давления, а другую трубу соединить с конденсатором, то вследствие разности давлений Р и Рг крыльчатка будет двигаться, передавая крутящий момент валу двигателя. Трудность конструирования коловратного двигателя заключается в том, что для поддержания разности давлений заслонка 4 должна быть опущена, а для беспрепятственного прохождения крыльчатки — поднятой. Поэтому ни Одна из бесчисленных конструкций коловратных двигателей, предлагавшихся от Уатта (патент 1769 г.) до нащих дней, не оказалась способной заменить порщневой двигатель. В наще время конструктивные формы и принцип работы коловратных машин имеют применение во вспомогательных двигателях (серводвигателях) с ограниченным возвратно-качательным движением вала при неподвижной стенке 4 и применением в качестве рабочего тела пара или Масла (в ряде систем непрямого регулирования)- [c.173]

Принцип работы автомата, разработанного ВНИЭКИпродмашем, основан на измерении фототока, возникающего при освещении фотоэлемента лучом света, проходящего сквозь бутылку, заполненную контролируемой жидкостью. Чтобы инородные тела, находящиеся в жидкости на дне бутылки, были бы подняты вверх, бутылку приводят в быстрое вращение и в нужный люмент (когда она находится между источником света п фотоэлементом) ее резко затормаживают. Жидкость же вместе с инородными частицами (если они в ней содержатся) продолжает по инерции вращаться. Направленный через оптическую систему световой пучок пересекает вращающуюся в бутылке жидкость, а вместе с ней и поднятые со дна инородные частицы. Последние изменя от световой поток, падающий на фотоэлемент, который обеспечивает при этом посылку импульса усилителю затем через измеряющее (запоминающее) устройст- [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...